เทอร์โมไดนามิกส์ทางสถิติ, แบ่งสถิติ. ฟิสิกส์ผูกมัดกฎของอุณหพลศาสตร์บนพื้นฐานของกฎปฏิสัมพันธ์ ระบบการจัดเก็บอนุภาครูหูนั้น สำหรับระบบในสถานีที่มีความสำคัญเท่าเทียมกัน อุณหพลศาสตร์เชิงสถิติช่วยให้คุณคำนวณศักย์ทางอุณหพลศาสตร์ บันทึกระดับของสถานี และคำนวณเฟสและเฟสเคมีได้ เท่ากัน. อุณหพลศาสตร์ทางสถิติที่สำคัญที่ไม่สม่ำเสมอให้การใส่ spivvіdnoshen (ระดับการถ่ายโอนพลังงาน โมเมนตัม มวล และโยโกของจิตใจที่ชายแดน) และช่วยให้คุณสามารถคำนวณ scho เพื่อรวมไว้ในสมการของการถ่ายโอนจลนศาสตร์ ค่าสัมประสิทธิ์ เทอร์โมไดนามิกส์ทางสถิติกำหนดปริมาณ zv'azok mizh mikro- และมาโครพลังงาน fiz เคมีนั้น ระบบต่างๆ วิธีการ Rozrahunkov และอุณหพลศาสตร์ทางสถิติ vikoristovuyutsya ทุกบรรทัดดังกล่าว ทฤษฎี เคมี.
ความเข้าใจพื้นฐาน.สำหรับสถิติ. คำอธิบายของ Macroscopic ระบบโดย J. Gibbs (1901) ได้รับการเสนอให้เข้าใจสถิติ ทั้งมวลและพื้นที่เฟสซึ่งช่วยให้คุณทำงานของวิธีการและทฤษฎีของ imovirnosti ให้สำเร็จ สถิติ ensemble-sukupnіst arc จำนวนมากของระบบเดียวกันอื่น ๆ อีกมากมาย อนุภาค (เช่น "สำเนา" ของระบบที่วิเคราะห์) ซึ่งจะกลายเป็นพารามิเตอร์ที่สถานีมาโครเดียวกัน ไมโครสเตนของระบบสามารถรีเฟรชได้ หลัก สถิติ ทั้งมวล-microcanonical, canonical, grand canonical และไอโซบาริก-ไอโซเทอร์มอล
ไมโครคาโนนิคัล กลุ่ม Gibbs vikoristovuyuchi เมื่อตรวจสอบระบบฉนวน (ซึ่งไม่แลกเปลี่ยนพลังงาน E กับสื่อฟุ่มเฟือย) ซึ่งอาจมีค่าคงที่ V และจำนวนอนุภาคที่เหมือนกัน N (E, V และ N-พารามิเตอร์จะกลายเป็นระบบ) คาลินิฟกา Gibbs Ensemble ได้รับเลือกสำหรับคำอธิบายของระบบการสื่อสารคงที่ ซึ่งอยู่ในสภาวะสมดุลทางความร้อนกับสื่อปัจจุบัน (abs. t-ra T) ที่มีจำนวนอนุภาคคงที่ N (พารามิเตอร์ V, T, N) แกรนด์แคนนอน. Gibbs Ensemble ถูกเลือกสำหรับคำอธิบายของระบบวิกฤตที่ตั้งอยู่ในสมดุลความร้อนที่มีตัวกลางฟุ่มเฟือย (t-ra T) และสมดุลของวัสดุที่มีแหล่งกักเก็บอนุภาค (สามารถแลกเปลี่ยนอนุภาคทุกประเภทผ่าน " ผนัง" เพื่อแยกระดับเสียงของระบบ) ฉันจะกลายเป็นพารามิเตอร์ของระบบดังกล่าว V, T และ m - ศักยภาพทางเคมีของอนุภาค ไอโซบาริก-ไอโซเทอร์มิก Gibbs Ensemble ได้รับเลือกสำหรับคำอธิบายของระบบที่มีความร้อนสูงและมีเล่ห์เหลี่ยม เท่ากับ navkolyshnim ตรงกลางด้วยแรงดันคงที่ P (พารามิเตอร์จะเป็น T, P, N)
พื้นที่เฟสของสถิติ ช่องว่างกลศาสตร์ - บากาโตมีแกนซึ่งเป็นพิกัดที่แคบทั้งหมด q ฉัน іเชื่อมต่อกับพวกเขาด้วยแรงกระตุ้น p i (i = 1,2, ..., M) ของระบบด้วย M ขั้นตอนอิสระ สำหรับระบบที่ประกอบด้วยอะตอม N q ฉัน і p ฉัน ควรให้พิกัดคาร์ทีเซียนขององค์ประกอบโมเมนตัม (a = x, y, z) ของแต่ละอะตอม j і M = 3N . ชุดของพิกัดและแรงกระตุ้นถูกระบุโดย q และ p ในลักษณะที่สอดคล้องกัน สถานีของระบบจะแสดงด้วยจุดใกล้กับพื้นที่เฟสของการขยาย 2M และการเปลี่ยนแปลงจะกลายเป็นระบบ ณ จุดชั่วโมงหรือช่วงเวลาของเส้น vzdovzh เสียง วิถีเฟส สำหรับสถิติ. คำอธิบายของระบบจะถูกนำมาใช้เพื่อทำความเข้าใจเฟส obsyagu (องค์ประกอบของภาระผูกพันของพื้นที่เฟส) และหน้าที่ของส่วนย่อยของ f (p, q) ซึ่งแสดงลักษณะความกว้างของจุดที่ไม่สามารถเคลื่อนที่ได้ แสดงสถานะของระบบ องค์ประกอบของพื้นที่เฟสใกล้กับจุดที่มีพิกัด p, q กลศาสตร์ควอนตัมมีความมุ่งมั่นที่จะทำความเข้าใจพลังงานที่ไม่ต่อเนื่อง สเปกตรัมของระบบ obsyagu ปลายสาย tk แคมป์ของส่วนเล็ก ๆ ไม่ได้มีความหมายโดยแรงกระตุ้นและพิกัด แต่โดยฟังก์ชัน hvilian ซึ่งอยู่ในไดนามิกนิ่ง ระบบโรงสีvіdpovіdaє energetich สเปกตรัมของสถานีควอนตัม
หน้าที่ของการแยกตัวคลาสสิก ระบบ f(p, q) กำหนดลักษณะความยืดหยุ่นของการใช้งาน micro . นี้ฉันจะกลายเป็น (p, q) องค์ประกอบ obsyagu dG ของพื้นที่เฟส Imovornist perebuvannya N อนุภาคในความเข้าใจผิดเล็ก ๆ น้อย ๆ ของพื้นที่เฟสมีมากขึ้น:
de dГ N - องค์ประกอบของการเชื่อมต่อเฟสของระบบในหน่วยของ h 3N h- ค่าคงที่ Planck; ดิลนิค เอ็น! vrakhovu เหล่านั้น scho, scho การเปลี่ยนแปลงของความเหมือนกัน อนุภาคไม่เปลี่ยนระบบ F-tsiya rozpodіluvіdpovіdaєumovіการทำให้เป็นมาตรฐาน t f(p, q)dГ N = 1 เพราะ ระบบเป็นที่รู้จักอย่างแท้จริงโดย K.-L. กลายเป็น. สำหรับระบบควอนตัมฟังก์ชันrozpodіluกำหนดimovirnіst wi , N znahodzhennya ระบบของอนุภาค N ในสถานีควอนตัมซึ่งกำหนดโดยชุดของตัวเลขควอนตัม ผม , ด้วยพลังงาน E ผม, N สำหรับการฟื้นฟูจิตใจ
ค่าเฉลี่ย ณ เวลา t (tobtoช่วงเวลาเล็ก ๆ น้อย ๆ นับไม่ถ้วนจาก t ถึง t + dt) เป็นกายภาพใด ๆ ค่าของ A(p, q) ซึ่งเป็นฟังก์ชันของพิกัดและแรงกระตุ้นของทุกส่วนของระบบจะคำนวณตามกฎสำหรับฟังก์ชันเพิ่มเติม
มีการบูรณาการเหนือพิกัดสำหรับทั้งระบบ และบูรณาการผ่านแรงกระตุ้นใน - สูงสุด +, โรงสีเทอร์โมไดนามิก ระบบ Rivnovagi เลื่อนจามรี intera t: , . สำหรับstannіv f-tsії rozpodіlu vynachayutsya ที่มีความสำคัญเท่าเทียมกันโดยไม่ต้องvіrіshennya ur-nya ruhu ระบบคลังสินค้าของอนุภาค มุมมองของฟังก์ชันเหล่านี้ (เหมือนกันสำหรับระบบคลาสสิกและระบบควอนตัม) ได้รับการแนะนำโดย J. Gibbs (1901)
ที่ไมโครคาโนนิคัล วงดนตรีของ Gibbs microstanes ทั้งหมดที่มีพลังงานที่กำหนด E rіvnoymovirnіในf-tsіyarozpodіluสำหรับklasich ระบบอาจมีลักษณะ:
f(p,q) = A ง,
เดอ d - ฟังก์ชันเดลต้าของ Dirac, H(p, q) - ฟังก์ชันของ Hamilton ซึ่งเป็นผลรวมของจลนศาสตร์ ศักยภาพนั้น พลังงานของอนุภาคขนาดเล็ก postіyna A ได้รับเลือกเพื่อความเข้าใจในการทำให้เป็นมาตรฐาน f-tsії f(p, q) สำหรับระบบควอนตัม ด้วยความแม่นยำของการตั้งค่าสถานะควอนตัม ซึ่งมีความสำคัญมากกว่าค่าของ DE เป็นไปได้ถึงความถี่ของความไม่สำคัญระหว่างพลังงานและชั่วโมง (ระหว่างโมเมนตัมและพิกัดของอนุภาค) f-tsiya w (E k) \u003d -1 (E k) = 0 ดังนั้น E k< Е и E k >E + D E. การขยายตัว g(E, N, V)-t. เสียง สถิติ vaga, scho dorivnyuє kіlkosti quantum stanіv ในพลังงาน ball D E. spіvvіdnoshennia อุณหพลศาสตร์เชิงสถิติที่สำคัญ - เชื่อมโยงระบบเอนโทรปีกับสถิติ เกวียน:
S(E, N, V) = klng(E, N, V)
ที่เป็นที่ยอมรับ วง Gibbs ความเสถียรของความสำคัญของระบบใน microstate ซึ่งถูกกำหนดโดยพิกัดและแรงกระตุ้นของอนุภาค N ทั้งหมดหรือโดยค่าของ E i,N อาจมีลักษณะดังนี้: f(p, q) = exp (/kT); w i,N = exp[(F - E i,N)/kT],ปราศจาก F พลังงาน (พลังงานของเฮล์มโฮลทซ์) ซึ่งควรเก็บไว้ในค่า V, T, N:
F = -kTlnZN ,
เดอ Z N-stat. ผลรวม (ณ เวลาของระบบควอนตัม) สถิติไค อินทิกรัล (ในช่วงเวลาของระบบคลาสสิก) ซึ่งถูกกำหนดโดยการทำให้เป็นปกติของจิตใจของf-tsіy w i, N หรือ f (p, q):
ซี เอ็น = m exp[-H(p, q)/kT]dpdq/(N!h 3N)
(ผลรวมของ r จะถูกนำไปเหนือสถานะควอนตัมทั้งหมดของระบบ และการรวมจะดำเนินการในพื้นที่เฟสทั้งหมด)
ที่แกรนด์แคนนอน วงดนตรีของ Gibbs f-tsiya rozpodіlu f(p, q) และสถิติ ผลรวม X
เดอ W-เทอร์โมไดนามิก ศักยภาพซึ่งควรฝากในรูปแบบของการเปลี่ยนแปลง V, T, m ในіzobarno-іzothermіch วงดนตรีของกิ๊บส์ ผลรวมของ Q เนื่องจากโดดเด่นจากความคิดของบรรทัดฐานในการดู:
de G-energy ของระบบ Gibbs (ศักยภาพไอโซบาริก-ไอโซเทอร์มอล, เอนทาลปีอิสระ)
สำหรับการคำนวณทางอุณหพลศาสตร์ f-tsіїสามารถได้รับชัยชนะไม่ว่าจะเป็นดอกกุหลาบ: กลิ่นเหม็นเทียบเท่ากับหนึ่งต่อหนึ่งและคล้ายกับทางกายภาพที่แตกต่างกัน จิตใจ ไมโครคาโนนิคัล rozpodil Gibbs zastosovuєtsyaเป้าหมาย ร. ในทางทฤษฎี ติดตาม. เพื่อประโยชน์ของงานเฉพาะ วงดนตรีได้รับการพิจารณาซึ่งถูกนำไปแลกเปลี่ยนพลังงานกับสื่อ (ตามรูปแบบบัญญัติและไอโซเทอร์มิกไอโซเทอร์มิก) หรือแลกเปลี่ยนพลังงานและอนุภาค ส่วนที่เหลือเหมาะอย่างยิ่งสำหรับเฟสและการปฏิสนธิเคมี เท่ากัน. สถิติ ผลรวม Z N і Q ช่วยให้เราสามารถกำหนดพลังงาน Helmholtz F, พลังงาน Gibbs G และอุณหพลศาสตร์ได้ เซนต์ ไอส์แลนด์ของระบบการรักษาความแตกต่างของสถิติ sumi สำหรับพารามิเตอร์vіdpovіdnimi (สำหรับ rozrakhunku 1 mol in-va): ต่อ พลังงาน U = RT 2 (9 lnZ N /9 T) V , enthalpy H = RT 2 (9 lnQ/9 T) P , เอนโทรปี S = RlnZ N + RT(9 lnZ N /9 T) V = R ln Q + RT(9 ln Q/9 T) P , ความจุความร้อนที่ความดันคงที่ V = 2RT(9 lnZ N /9 T) V + RT 2 (9 2 lnZ N /9 T 2) V , ความจุความร้อนที่ความดันคงที่ С Р = 2RT (9 lnZ N /9 T) P + + RT 2 (9 lnZ N /9 T 2) P เป็นต้น ตอบกลับ ค่า ci ทั้งหมดสะสมและสถิติ ความรู้สึก ดังนั้นพลังงานภายในจึงดึงมาจากพลังงานเฉลี่ยของระบบ ซึ่งทำให้สามารถมองเห็นก้อนอุณหพลศาสตร์ชุดแรกในฐานะกฎการอนุรักษ์พลังงานในรัสเซีย ซึ่งเป็นระบบของอนุภาค วิล พลังงานมีความสัมพันธ์จากสถิติ ผลรวมของระบบ, เอนโทรปี-z จำนวนของไมโครสเตชัน ก. ในแมโครสเตชันที่กำหนด หรือทางสถิติ vaga macrostan, i, ภายหลัง, z yoga imovirnistyu ความรู้สึกของเอนโทรปีในฐานะโลกของ imovirnosti ฉันจะรักษาตำแหน่ง (ไม่สำคัญ) ไว้ได้ร้อยห้าสิบตำแหน่ง ที่สถานีอิโซลิร์เอนโทรปีเท่ากัน ระบบอาจมีค่าสูงสุดที่เป็นไปได้เมื่อตั้งค่าการโทร จิตใจ (E, V, N), tobto ค่ายที่มีความสำคัญเท่าเทียมกันє naib ค่ายที่เป็นไปได้ (พร้อมสถิติสูงสุด wagon) ดังนั้น การเปลี่ยนจากสถานะที่ไม่สำคัญไปเป็นสถานะที่สำคัญเท่าเทียมกันคือกระบวนการของการเปลี่ยนจากสถานะที่เล็กกว่าไปสู่สถานะที่ใหญ่กว่า ใครมีสถิติpolygaє สัมผัสกับกฎแห่งการเติบโตของเอนโทรปี zgіdno กับเอนโทรปีบางประเภทของระบบปิดสามารถเพิ่มได้เท่านั้น (div. อีก cob ของอุณหพลศาสตร์) ที่ t-ri abs. ระบบผิวหนังเป็นศูนย์ perebuvaєในหลัก stani ซึ่ง w 0 = 1 และ S = 0 การแข็งตัวของ Tse เป็นก้อนที่สามของอุณหพลศาสตร์ (div. ทฤษฎีบทความร้อน) เป็นที่ชัดเจนว่าจากคำจำกัดความที่ชัดเจนของเอนโทรปี จำเป็นต้องเร่งคำอธิบายควอนตัมเพราะ ที่คลาสสิก สถิติเอนโทรปี ม. ข. ได้รับการแต่งตั้งอย่างแม่นยำเท่านั้นถึง dodanku ที่เพียงพอ
ระบบในอุดมคติ สถิติรอสราหุนก ผลรวมของระบบเพิ่มเติม є งานที่พับได้ วอห์นจะถามบริษัทก๊าซต่างๆ อย่างมีนัยสำคัญเกี่ยวกับการมีส่วนร่วมของศักยภาพ พลังงานสำหรับพลังงานเต็มของระบบสามารถชาร์จได้ ด้วยวิธีนี้จำนวนของ f-tsiya f-tsіya podіlu f (p, q) สำหรับอนุภาค N ของระบบในอุดมคติจะแสดงผ่าน f-tsіy podіlu f 1 ส่วนเพิ่มเติม (p, q):
อนุภาคRozpodіlบน mikrostanami จะตกอยู่ในvіdїhnykіnetich พลังงานและชนิดของควอนตัม sv- ในระบบ umovleniyaพวกเขาเหมือนกันของชิ้นส่วน ในกลศาสตร์ควอนตัม ทุกส่วนจะถูกแบ่งออกเป็นสองประเภท: เฟอร์มิออนและโบซอน ประเภทของสถิติซึ่งมีการจัดลำดับย่อยบ่อยๆ ตรงกับการหมุนอย่างไม่น่าสงสัย
สถิติ Fermi-Dirac บ่งบอกถึงความแตกต่างในระบบของจำนวนทั้งหมด อนุภาคที่มีการหมุน 1/2, 3/2,... ในหน่วย ђ = h/2p Chastka (หรืออนุภาคกึ่ง) ซึ่งจัดลำดับความสำคัญของสถิติเสียง เฟอร์มิออน อิเล็กตรอนในอะตอม โลหะและตัวนำ นิวเคลียสของอะตอมที่มีเลขอะตอมไม่ตรงกัน อะตอมที่มีความแตกต่างแบบไม่มีคู่ในเลขอะตอมและจำนวนอิเล็กตรอน อนุภาคกึ่ง (เช่น อิเล็กตรอนและดิกส์ในวัตถุที่เป็นของแข็ง) จะบางกว่าถึงเฟอร์มิออน สถิติ Tsya ได้รับการเสนอโดย E. Fermi ในปี 1926; ของชะตากรรมเดียวกัน P. Dirak z'yasuvav їїควอนตัม ความรู้สึก ฟังก์ชัน Hvilian ของระบบ fermions นั้นไม่สมมาตรนั่นคือ zminyuєsvіyเข้าสู่ระบบเมื่อการเปลี่ยนแปลงของพิกัดและการหมุนเป็นเหมือนความเท่าเทียมกันของความเหมือนกัน อนุภาค สถานะควอนตัมของผิวหนังสามารถมีอนุภาคได้ไม่เกินหนึ่งอนุภาค (หลักการ div. Pauli) จำนวนอนุภาคโดยเฉลี่ย n i ของก๊าซในอุดมคติของ fermions ซึ่งถูกซื้อซ้ำที่สถานีด้วยพลังงาน E i ถูกกำหนดโดยฟังก์ชันของแผนกย่อยของ Fermi-Dirac:
n ผม = (1 + ประสบการณ์ [(E ผม - ม )/kT]) -1 ,
de i-set ของตัวเลขควอนตัมซึ่งกำหนดลักษณะการบดของชิ้นส่วน
สถิติ Bose-Einstein กำหนดระบบโทโทโลยี อนุภาคที่มีการหมุนเป็นศูนย์หรืออนันต์ (0, ђ, 2ђ, ...) ส่วนหนึ่งหรือกึ่งอนุภาคซึ่งย่อยความสำคัญของสถิติเสียง โบซอน สถิตินี้ได้รับการเสนอโดย Sh. Bose (1924) สำหรับโฟโตนิฟและพิสูจน์โดย A. Einstein (1924) โดยโมเลกุลหลายร้อยโมเลกุลของก๊าซในอุดมคติ ซึ่งถูกมองว่าเป็นอนุภาคในคลังสินค้าจากจำนวนเฟอร์มิออนจำนวนคู่ เป็นต้น นิวเคลียสของอะตอมที่มีคู่ของจำนวนโปรตอนและนิวตรอนทั้งหมด (ดิวเทอรอน, นิวเคลียส 4 ไม่บางเกินไป) ก่อนโบซอน เรายังสามารถเห็นโฟนอนในของแข็งและหายาก 4 เขา ทางออกในตัวนำและไดอิเล็กทริก ฟังก์ชันของระบบของ Khvilyov มีความสมมาตรตามการเปลี่ยนแปลงของความเท่าเทียมกันของความเหมือนกันหรือไม่ อนุภาค จำนวนของสถานะควอนตัมไม่ได้ถูกจำกัดด้วยสิ่งใดๆ นั่นคือ ในค่ายหนึ่งอาจมีอนุภาคมากมาย จำนวนอนุภาคเฉลี่ยของก๊าซในอุดมคติของ ni i ของโบซอน ซึ่งใช้ในสถานีที่มีพลังงาน E i อธิบายโดยฟังก์ชัน Bose-Einstein:
n ผม = (ประสบการณ์ [(อี ผม - ม.)/kT]-1)-1.
สถิติของ Boltzmann เรียกมันว่าสถิติควอนตัม ถ้าเราสามารถต้านทานผลกระทบควอนตัมได้ หอคอยสูง). ในนั้น เราสามารถเห็นการกระจายของก๊าซในอุดมคติโดยแรงกระตุ้นและพิกัดที่ระยะปริภูมิของอนุภาคหนึ่งอนุภาค และไม่ใช่ที่ระยะอวกาศของอนุภาคทั้งหมด เช่นในกรณีของการกระจายกิ๊บส์ แยกมินิม. พื้นที่เฟส obsyagu เพียงอย่างเดียว scho maєshіst vimiryuvan (สามพิกัดและสามการคาดการณ์ของโมเมนตัมของอนุภาค) ดูเหมือนจะถึงควอนตัม spіvvіdshennyam neviznachenosti คุณไม่สามารถเลือกสัญญาที่เล็กกว่าได้ nizh h 3 . จำนวนอนุภาคโดยเฉลี่ย n i ของก๊าซในอุดมคติ ซึ่งถูกซื้อซ้ำที่สถานีด้วยพลังงาน E i อธิบายโดยฟังก์ชันของ Boltzmann:
ผม = ประสบการณ์ [( ม. -อี ผม)/kT].
สำหรับชิ้นส่วนเช่น ruhayutsya สำหรับกฎแห่งความคลาสสิค ช่างยนต์ในโรงงาน มีศักยภาพ สนาม U(r) มีสถิติเท่ากับฟังก์ชันของrozpodіlu f 1 (p, r) สำหรับแรงกระตุ้น p และพิกัด r ของอนุภาคของก๊าซในอุดมคติสามารถเห็นได้:f 1 (p, r) = ประสบการณ์ (- [p 2 / 2m + U (r)] / kT) ที่นี่ p 2/2m-kinetic พลังงานของโมเลกุลที่มีมวล w ค่าคงที่ A ถูกคำนวณเพื่อทำให้จิตใจเป็นปกติ Tsey viraz มักจะฟัง rozpodіl Maxwell-Boltzmann และrazpodіl Boltzmann zv การทำงาน
n(r) = n 0 ประสบการณ์[-U(r)]/kT],
เดอ n(r) = เสื้อ ฉ 1 (p, r) dp - ความกว้างของจำนวนอนุภาคที่จุด r (n 0 - ความกว้างของจำนวนอนุภาคที่ไม่มีสนามสมบูรณ์) Rozpodil Boltzmann อธิบายrozpodіl moleเย็นลงในสนามแรงโน้มถ่วง (barometric f-la) โมเลกุลและอนุภาคที่กระจัดกระจายอย่างมากในสนามของแรงศูนย์กลางน้ำ อิเล็กตรอนในตัวนำที่ไม่ใช่ไวรัส และยังเป็นผู้พิชิตไอออน rozrahunka rospodil ใน rozbavl การแก้ปัญหาของอิเล็กโทรไลต์ (ในสนามและบนวงล้อมด้วยอิเล็กโทรด) เป็นต้น ที่ U(r) = 0 rozpodil ของ Maxwell - Boltz-mann ติดตาม rozpodil ของ Maxwell ซึ่งอธิบาย rozpodil สำหรับอนุภาค swidkost ซึ่งอยู่ใน ทางสถิติ เท่ากับ (J. Maxwell, 1859). Zgіdno z tsm rozpodіl, จำนวนโมเลกุลของymovіrneในองค์ประกอบปริมาตรที่เป็นหนึ่งเดียวของ swidkosts ที่อยู่ในช่วงเวลาvіd u i to u i + du i (i = x, y, z), ย่อมาจากf-tsієyu:
Rozpodіl Maxwell ไม่โกหกvzaєmodіy ระหว่างอนุภาคและมันเป็นความจริงไม่เพียง แต่สำหรับก๊าซเท่านั้น แต่สำหรับริดินด้วย (เนื่องจากคำอธิบายแบบคลาสสิกเป็นไปได้สำหรับพวกเขา) แต่ยังสำหรับอนุภาคของบราวเนียนซึ่งมีความสำคัญในริดินิและก๊าซ Yogo vikoristovuyut สำหรับpіdrakhunkuจำนวนโมเลกุลของก๊าซzіtknenระหว่างกันในระหว่างเคมี p-tsіїและ z อะตอม pov-stі
ปริมาณที่อยู่ด้านหลังค่ายของโมเลกุลสถิติ ผลรวมของก๊าซในอุดมคติในคาโนนิช กลุ่มกิ๊บส์แสดงผ่านผลรวมหลังค่ายของโมเลกุลหนึ่ง Q 1:
de E ผม - พลังงานของระดับควอนตัมที่ i ของโมเลกุล (i = ประมาณเท่ากับระดับศูนย์ของโมเลกุล) g ผม -สถิติ vaga ของ i-th เท่ากับ ในเวลาเดียวกัน คุณสามารถเห็นอิเล็กตรอน อะตอม และกลุ่มของอะตอมจำนวนมากในโมเลกุล และคุณสามารถไขลานโมเลกุลจำนวนมากโดยเชื่อมโยงกันทั้งหมด โปรตีโอสามารถเป็นอิสระได้โดยประมาณ ผลรวมของโทดีสำหรับค่ายของโมเลกุล ม. ข. นำเสนอต่อการสร้างโกดังสินค้าจำนวนมากผูกติดกับขั้นบันได ruhom (โพสต์ Q) และ z vnutrіshnyomol Rukhami (Q ต่อ):
Q 1 \u003d Q โพสต์ Q ต่อ Q โพสต์ \u003d l (V / N)
เดอ ล. = (2p mkТ/h2) 3/2 . สำหรับอะตอม Q ext คือผลรวมของสถานะทางอิเล็กทรอนิกส์และนิวเคลียร์ของอะตอม สำหรับโมเลกุล Q ext - ผลรวมของอิเล็กทรอนิกส์, นิวเคลียร์, โคลิแวน ฉันหมุน กลายเป็น วี พื้นที่ t-r vіd 10 ถึง 10 3 ก่อนที่เสียงของผู้ชนะจะมีการอธิบายคำอธิบายซึ่งหนังจากประเภท ruhu ที่กำหนดสามารถเห็นได้อย่างอิสระ: Q vn \u003d Q กิน · Q otra · Q wrapper · Q count / g, de g - จำนวนสมมาตร เท่ากับจำนวนทั้งหมด โครงแบบที่ถูกตำหนิสำหรับการห่อโมเลกุลที่ประกอบด้วยอะตอมหรือกลุ่มของอะตอมเดียวกัน
ผลรวมหลังค่ายของการเคลื่อนไหวอิเล็กทรอนิกส์ Q กินสถิติมากขึ้น Wagi R t หลัก อิเล็กทรอนิกส์กลายเป็นโมเลกุล ที่คนรวย. ความผันผวนของหลัก rіvenของ non-virgins และความฉลาดของความหมายrіvnyaที่ตื่นขึ้นที่ใกล้ที่สุด พลังงาน: (P t \u003d 1) อย่างไรก็ตามในพฤติกรรมหลายอย่างเช่น สำหรับโมเลกุล O 2, Pm = h ในตัวหลัก โมเมนต์ของจำนวนโมเลกุล ruhu vіdmіnniy vіd zero i maє mіscevіrodzhennyaenergіchnyh rivnіv, และenergії zbudzhenih stanіv m. b. จบต่ำ จำนวนที่อยู่เบื้องหลังค่าย Q นั้นน่าขยะแขยง คลั่งไคล้การฟื้นคืนชีพของนิวเคลียร์สปิน ที่รัก:
de s i -spin ของนิวเคลียสของอะตอม i, tvir ถูกใช้สำหรับอะตอมทั้งหมดของโมเลกุล จำนวนเงินหลังค่าย. รูหูโมเลกุล de vi -frequenciesโกลิแวนขนาดเล็ก 
n คือจำนวนอะตอมในโมเลกุล รวมสำหรับโรงสีที่จะบิด การล่มสลายของโมเลกุลปรมาณูที่มีโมเมนต์ความเฉื่อยสูงสามารถเห็นได้แบบคลาสสิก [การสังเกตที่อุณหภูมิสูง T/qi 1 de qi = h 2 /8p 2 kI i (i = x, y, z), I t คือ โมเมนต์ความเฉื่อยที่ศีรษะล้อมรอบแกน i]: Q BP \u003d (p T 3 / qxqyqz) 1/2 สำหรับสถิติโมเลกุลเชิงเส้นที่มีโมเมนต์ความเฉื่อย I ผลรวม Q vr \u003d T / q de q \u003d ชั่วโมง 2 / 8p 2 * kI
เมื่อ rozrahunkah ที่ t-rah สูงกว่า 103 จนกระทั่งจำเป็นต้องป้องกัน anharmonism ของการแยกอะตอมผลของการโต้ตอบ โคลีวันยา ฉันหมุน ขั้นตอนแห่งอิสรภาพ (div. โมเลกุลที่ไม่ใช่ zhorstki) เช่นเดียวกับสถานีอิเล็กทรอนิกส์จำนวนมากมาย ประชากรของการตื่นขึ้น ฯลฯ อุณหภูมิต่ำ(ต่ำกว่า 10 K) จำเป็นต้องแก้ไขเอฟเฟกต์ควอนตัม (โดยเฉพาะอย่างยิ่งสำหรับโมเลกุลไดอะตอม) ใช่หมุน โครงสร้างของโมเลกุลเฮเทอโรนิวเคลียร์ AB อธิบายโดย f-le:
l-เลขหมุน ฉันจะกลายเป็นและสำหรับโมเลกุลเดี่ยว A2 (โดยเฉพาะอย่างยิ่งสำหรับโมเลกุลของน้ำ H2, ดิวเทอเรียม D2, ทริเทียม T2) นิวเคลียร์และห่อหุ้ม ขั้นตอนของเสรีภาพในการโต้ตอบ เพื่อนกับเพื่อน: Q น่าขยะแขยง การหมุน คิวโอทรุต·คิวเน่า
การทราบผลรวมของโมเลกุลที่อยู่เบื้องหลังแคมป์จะช่วยให้คุณพัฒนาอุณหพลศาสตร์ได้ sv-va іdealnogo gas และผลรวมของก๊าซในอุดมคติรวม ค่าคงที่ทางเคมี ขั้นตอนที่เท่าเทียมกันที่สำคัญเท่าเทียมกันของการแตกตัวเป็นไอออนแบบบาง คุณค่าที่สำคัญของทฤษฎีเอบีเอส Swidkosti r-tsіyสามารถmozhlivіst rozrahunku ค่าคงที่เท่ากับกระบวนการของ osviti aktivіr ซับซ้อน (ค่ายเปลี่ยนผ่าน) ตามที่ดูเหมือนเป็นการดัดแปลง ส่วนหนึ่ง kolivan หนึ่ง ก้าวแห่งอิสรภาพถูกแทนที่ด้วยก้าวแห่งอิสระในการเดิน รีบ.
ระบบที่ไม่สมบูรณ์ในก๊าซจริง โมเลกุลมีปฏิกิริยาต่อกัน หนึ่งกับหนึ่ง และที่นี่ผลรวมสำหรับแคมป์ของวงดนตรีไม่ได้เริ่มต้นจนถึงจุดต่ำสุดของผลรวมสำหรับแคมป์ที่มีโมเลกุลแปดตัว คิดอะไร คิดอะไร. โหมดร่วมกัน อย่าเทลงไปด้านใน ฉันจะกลายเป็นโมเลกุลทางสถิติ ผลรวมของระบบในแบบคลาสสิก ความใกล้ชิดของก๊าซซึ่งประกอบด้วยความเหมือนกัน N อนุภาค อาจมีลักษณะดังนี้
เดอ 
ที่นี่<2 N-การกำหนดค่า อินทิกรัลซึ่งvrakhovuєvzaєmod โมเลกุล Naib มักมีศักยภาพ พลังงานของโมเลกุล U ถือเป็นผลรวมของศักย์คู่: U = =de U(r ij) - ศูนย์กลางศักย์ ความแข็งแกร่งที่จะนอนVіdstanі r ij ระหว่างโมเลกุล i และ j Vrakhovuyt ยังอุดมไปด้วยคุณูปการต่อศักยภาพ พลังงาน ผลของการวางแนวของโมเลกุลเป็นเพียง ความจำเป็นของการกำหนดค่า rozrahunka vinikaє pіd hour rassglyadu แบบบูรณาการไม่ว่าจะมีคอนเดนเซอร์ใด ๆ เฟสและระหว่างเฟส ตรงด้านบนของงาน เป็นไปไม่ได้ในทางปฏิบัติ ดังนั้นสำหรับการวิเคราะห์ทางสถิติ ผลรวมและอุณหพลศาสตร์ทั้งหมด sv-in, oberzhuvanih іzสถิติ sumi diferentiyuvannyam สำหรับพารามิเตอร์vіdpovіdnimi, vikoristovuyut สลายตัว วิธีใกล้เคียง
Vіdpovіdnoสูงถึง t สำหรับวิธีการแจกแจงแบบกลุ่ม มาตรฐานของระบบจะพิจารณาถึงจำนวนรวมของสารเชิงซ้อน (กลุ่ม) ซึ่งอิงตามจำนวนโมเลกุลและรูปแบบที่แตกต่างกัน อินทิกรัลแบ่งออกเป็นชุดของอินทิกรัลกลุ่ม พิดคิดดังกล่าวช่วยให้คุณเปิดเผยว่าคุณเป็นอุณหพลศาสตร์หรือไม่ f-tsіyuก๊าซจริงจามรีต่ำสำหรับขั้นตอนschіlnostі สูงสุด spіvvіdnoshenniaที่สำคัญประเภทนี้ - vіrialne ur-nya จะกลายเป็น
สำหรับทฤษฎี สินค้าคงคลังของ sv-v schіlnih gazіv, rіdinในของแข็ง tіl, rozchinіv neelektrolіtіvในelektrolіtіvใน interrozdіluในระบบ tsikh bolsh zruchnym, nizh prjaimy rozrahunok stat sumoyu єวิธีการทำงานของ n-partial rozpodіlu รองคนใหม่มีนักสถิติ skin vaga จะได้รับการแก้ไข พลังงานของ spіvvіdnoshennia mіzh f-tions rozpodіlu f n , yakіกำหนดลักษณะความผันผวนของอนุภาค znakhodzhennya ทันทีที่จุดในอวกาศด้วยพิกัด r 1 ,..., r n ; สำหรับ n = N f N = b f (p, r) dp (ที่นี่ i ต่ำกว่า q i = r i) ฟังก์ชั่นส่วนหนึ่ง f 1 (r 1) (n \u003d 1) กำหนดลักษณะความหนาของrozpodіlในเกาะ สำหรับเนื้อแข็ง tse วารสาร f-tsiya iz maxima ที่โหนดของคริสตัล โครงสร้าง สำหรับ gazіv หรือ rіdin โดยไม่ต้องต่อ ฟิลด์ได้กลายเป็นค่าเท่ากับมหภาค แม่น้ำกุสตินีอินวา Dvochastkova f-tsiya rozpodіlu (n = 2) อธิบายลักษณะของimovirnіst znakhodzhennyaสองอนุภาคที่จุด 1 และ 2; ฟังก์ชันสหสัมพันธ์ ก. (|r 1 - r 2 |) = f 2 (r 1, r 2) / r 2 ซึ่งแสดงลักษณะความสัมพันธ์ร่วมกันในการกระจายของอนุภาค ข้อมูลที่เกี่ยวข้องได้รับจากการวิเคราะห์โครงสร้างเอ็กซ์เรย์
F-tsії rozpodіlu rozmіrnostі n і n + 1 ระบบ poov'yazanіneskіchennoyіntegrodifference scho zacheplyuyutsya ur-nіy Bogolyubov-Born-Grіn-Kirkvud-Іvon ซึ่งเป็นวิธีแก้ปัญหาอย่างราบรื่นอย่างผิวเผินเพื่อให้ผลของความสัมพันธ์ระหว่างอนุภาค vrakhovuyut ที่นำมาใช้โดยการสลายตัว การประมาณราวกับว่าพวกเขามีความหมายในทางที่ f-tsiya f n นั้นแสดงออกผ่านf-tsіїความสลัวน้อยลง ตอบกลับ หัก ธ.ค. การประมาณวิธีการของ rozrahunka f-tsіy f n และผ่านพวกเขา - วิธีทางอุณหพลศาสตร์ทั้งหมด ตัวชี้วัดในระบบวิเคราะห์ สูงสุด stosuvannya อาจอยู่ใกล้กับ Percus-Ievka และไฮเปอร์เชน
แบบจำลองโซลูชันของคอนเดนเซอร์ คุ้นเคยกับอุณหพลศาสตร์มากขึ้น พิจารณาทั้งทางกายภาพและทางเคมี งาน ระบบทั้งหมดถูกแบ่งออกเป็นภูมิภาคที่มีขนาดเฉพาะของลำดับของโมเลกุล ยู 0 . Zagalom ในรูปแบบต่าง ๆ ของการขยายพื้นที่ท้องถิ่น ม. ข. ชอบมากกว่า ดังนั้นฉันน้อยกว่า u 0; zdebіlshoy กลิ่นเหม็นzbіgayutsya การเปลี่ยนไปใช้การแบ่งแยกย่อยของโมเลกุลในอวกาศนั้นง่ายกว่าการย่อยสลายpіdrahunok การกำหนดค่าของโมเลกุล Gratkov รุ่น vzahovuyut vzaєmod ทีละโมเลกุล; พลังงานของการโต้ตอบ อธิบายพลังงาน พารามิเตอร์ สำหรับแบบจำลองvipadkіvgratkovіจำนวนหนึ่งช่วยให้สามารถตัดสินใจได้อย่างแม่นยำซึ่งช่วยให้สามารถประเมินลักษณะของวิธีการแทนได้ จากมุมมองที่เป็นไปได้เพิ่มเติมของคนรวยและเฉพาะเจาะจง vzaєmod., การปฐมนิเทศ. ผลกระทบ ฯลฯ แบบจำลองของ Gratkov เป็นแบบจำลองหลักในการพัฒนาและดำเนินการวิจัยประยุกต์ในด้านที่ไม่ใช่อิเล็กโทรไลต์และพอลิเมอร์ การเปลี่ยนเฟส ปรากฏการณ์วิกฤต และระบบที่แตกต่างกันอย่างมาก
วิธีการเชิงตัวเลขสำหรับการกำหนดอุณหพลศาสตร์ sv-in nabuvayut daedals ที่มีความสำคัญมากขึ้นในโลกในการคำนวณการพัฒนา เทคโนโลยี. วิธีมอนติคาร์โลมีการวิเคราะห์โดยตรงของอินทิกรัลที่สมบูรณ์ ซึ่งช่วยให้คุณนำข้อมูลทางสถิติมาได้ ยามกลางค่าของ A(r1.....r N) สำหรับสถิติ be-yakim zі ตระการตา(เช่น A คือพลังงานของระบบ) ดังนั้นที่ศีล ตระการตาทางอุณหพลศาสตร์ ค่าเฉลี่ยอาจมีลักษณะ:
วิธีการของเดนมาร์ก zastosovuetsya ในทางปฏิบัติกับทุกระบบ การรักษาค่าเฉลี่ยเพิ่มเติมสำหรับ obmezhenih obsyagіv (N = 10 2 -10 5) เป็นการประมาณที่ดีสำหรับคำอธิบายของมหภาค วัตถุสามารถดูเป็นผลที่ถูกต้อง
ที่วิธีการทางภาษา พลวัตของวิวัฒนาการจะได้รับการพิจารณาอย่างเป็นระบบสำหรับการรวมเชิงตัวเลขเพิ่มเติมของสมการของนิวตันสำหรับส่วนผิวหนังหางเสือ (N = 102-105) ที่มีศักยภาพของการปฏิสัมพันธ์ระหว่างส่วน คุณลักษณะที่เท่าเทียมกันของระบบจะถูกสร้างขึ้นเมื่อมีการหาค่าเฉลี่ยเหนือวิถีโคจรของเฟส (เบื้องหลังการเปลี่ยนแปลงและพิกัด) บนนาฬิกาที่ยิ่งใหญ่ หลังจากตั้งค่าการกระจายของอนุภาคของแมกซ์เวลเลียนที่อยู่เบื้องหลังการเปลี่ยนแปลง (ช่วงที่เรียกว่าการทำให้เป็นความร้อน)
Obmezhennya ที่วิธีการตัวเลข vikoristanny ในหลัก ถูกกำหนดโดยความเป็นไปได้ของ EOM ผู้เชี่ยวชาญ. คำนวณ. priyomi อนุญาตให้พับ ominati, pov'yazanі z tim, scho ไม่ใช่ระบบจริง แต่เป็น obsyag ขนาดเล็ก สิ่งนี้สำคัญอย่างยิ่งเมื่อต้องจัดการศักยภาพในระยะยาวของการโต้ตอบ การวิเคราะห์การเปลี่ยนเฟส ฯลฯ
จลนพลศาสตร์ทางกายภาพ - สถิติแบบแยกส่วน ฟิสิกส์ซึ่งให้คำอธิบายของspivvіdnuvannya spіvvіdnіnіnіnіnіteplodіnаіnіnіkіprotsіsіvที่เพิกถอนไม่ได้, scho є ospezhennja energії, іmpulsuі massi, และนอกจากนี้vplyv іnіnіnіnіnіnіnіnіnіnіnіnіnіnіnіnіnіnіnіnіnіnіnіkі รดน้ำ ไคเนติช. ค่าสัมประสิทธิ์มหภาค ตัวบ่งชี้ของอาหารซูซิลีซึ่งหมายถึงการรกร้างของลำธารฟิซ ปริมาณ (ความร้อน โมเมนตัม ส่วนประกอบมวล และหน่วยนิ้ว) ในเรียกการไหลของเกรเดียนต์ของ t-ri, ความเข้มข้น, อุทกพลศาสตร์ ความเร็วและอื่น ๆ จำเป็นต้องแยกความแตกต่างระหว่างสัมประสิทธิ์ของ Onsager เนื่องจากจะรวมอยู่ในสมการที่แสดงกระแสจากอุณหพลศาสตร์ แรง (อุณหพลศาสตร์ ระดับ Rukh) และสัมประสิทธิ์การถ่ายโอน (การแพร่กระจาย การนำความร้อน ความหนืดบาง) ที่เข้าสู่ระดับการถ่ายโอน ม. แรก ข. การแสดงออกผ่านผู้อื่นเพื่อขอความช่วยเหลือspіvvіdnoshenmіzh makroskopich ลักษณะเฉพาะของระบบที่ถือได้ว่าเป็นค่าสัมประสิทธิ์เท่านั้น โอนแล้ว.
สำหรับ rozrahunka macroscopic coef จำเป็นสำหรับการถ่ายโอนจะต้องมีค่าเฉลี่ยมากกว่าความสามารถในการดำเนินการเบื้องต้นเพื่อถ่ายโอนสำหรับหน้าที่ที่ไม่สำคัญเพิ่มเติม คนที่วิเคราะห์มีอาการปวดหัว ประเภทของf-tsіїrozpodіlu f(p, q, t) (t-h) nevidomy (บนvіdmіnuvіdіvnоvnаnіїї stan sistem, จามรีopisuєєyu f-tsії rozpodіlu Gibbs, obrazhuvanih, ที่) เราดูที่ n-parts ของf-tsії rozpodіlu fn (r, q, t) ดังนั้นเราจึงนำ f-tsіy f (p, q, t) มาเฉลี่ยเหนือพิกัดและแรงกระตุ้นของอีกอันหนึ่ง (N - n) อนุภาค:
Їx ม. ข. ระบบของระดับถูกรวมเข้าด้วยกัน ซึ่งทำให้คุณสามารถอธิบายสถานะที่ไม่สม่ำเสมอบางส่วนได้ Virіshennyatsієїระบบur-nіy duzhe พับ ตามกฎจลนศาสตร์ ทฤษฎีของก๊าซและอนุภาคกึ่งคล้ายก๊าซในของแข็งของแข็ง (เฟอร์มิออนและโบซอน) น้อยกว่าระดับของฟังก์ชันอนุภาคเดี่ยว rozpodila f 1 เมื่อยอมรับเกี่ยวกับการดำรงอยู่ของความสัมพันธ์ระหว่างค่ายของอนุภาคใด ๆ (สมมติฐานของเยาวชนกับความโกลาหล) เสียงที่เรียกว่าจะถูกนำออกไป จลนศาสตร์ ur-nya Boltzmann (L. Boltzmann, 2415). Tse ur-nie vrakhovuє zminu f-tsii rozpodіlu อนุภาค pіd vplyom ext แรง F(r, t) และคู่ของอนุภาคระหว่างอนุภาค:
เดอ ฉ 1 (u, r, t)zіtknennya, f "1 (u", r, t) i-f-tsіїrozpodіluหลังจากความเงียบ u ฉัน-ความคมชัดของอนุภาคก่อน zіtknennya, u "ฉัน - ความลื่นของอนุภาคเดียวกันหลังจาก zіtknennya, і = |u -|-โมดูลัสที่จะนำเข้ามา ความคมชัดของอนุภาคที่เป็นzіshtovhuyutsya, q - kut mizh vіdnosit , s (u,q)dW - ส่วนตัดขวางที่มีประสิทธิภาพของการกระจายของอนุภาคบนร่างกายตัด dW ในระบบพิกัดห้องปฏิบัติการซึ่งควรอยู่ตามกฎของการมีปฏิสัมพันธ์ของอนุภาคvіdpovіdnapritsіlnavіdstan i azimuthal kut lіnіїtsentrіv) . s dW = bdbde และโมเลกุล rozglyadayutsya จามรีศูนย์กลางของพลังของ potentsіalom scho ที่ฝากจากvіdstanі viraz สำหรับที่แตกต่างกัน
ระบบจะทำสถิติอย่างไร. เท่ากับ ปริพันธ์ zіtknen Stf เท่ากับศูนย์และคำตอบของจลนศาสตร์ ur-niya ของ Boltzmann จะดูถูก Maxwell สำหรับรัฐที่ไม่สำคัญ จลนพล rozvyazannya เท่ากับของ Boltzmann เมื่อเห็นการแพร่กระจายไปยังชุด f-tsії f 1 (u, r, t) สำหรับพารามิเตอร์ขนาดเล็กของf-tsіїrozpodіluของ Maxwell สำหรับการประมาณค่า (ปฏิกิริยา) ที่ง่ายที่สุด อินทิกรัลอินทิเกรตจะถูกประมาณเป็น St f ก๊าซ іz vnutr ขั้นตอนของความสมมาตรอิสระของการนำความร้อนของ rіdina เป็นไปได้ที่จะชนะf-tsіyu rozpodіlu z t-swarm, chem ส่วนหนึ่งที่สำคัญไม่แพ้กันในท้องถิ่น ศักยภาพและอุทกพลศาสตร์ shvidkіstyu, yakіvіdpovіdat razglyady ปริมาณขนาดเล็กของมาตุภูมิ ก่อนหน้านั้น คุณสามารถทราบการแก้ไข ตามสัดส่วนกับการไล่ระดับสีของ t-ri อุทกพลศาสตร์ ความแห้งและเคมี ศักยภาพของส่วนประกอบ และคำนวณการไหลของแรงกระตุ้น พลังงาน และอินวา รวมถึงการปัดเศษสมการเนเวียร์-สโตกส์ การนำความร้อนและการแพร่กระจาย ฉันอยู่ที่นี่ coef การถ่ายโอนเป็นสัดส่วนกับสหสัมพันธ์ชั่วโมงอวกาศ หน้าที่ของกระแสพลังงาน แรงกระตุ้น และองค์ประกอบภายในของผิวหนัง
สำหรับการอธิบายกระบวนการถ่ายโอนสารในวัตถุที่เป็นของแข็งและระหว่างส่วนที่มีวัตถุที่เป็นของแข็ง แบบจำลองแลตทิซของคอนเดนเซอร์ได้ถูกนำมาใช้กันอย่างแพร่หลาย เฟส. วิวัฒนาการของระบบจะอธิบายโดยหลัก จลนศาสตร์ ur-yum (สมการหลัก)
เดอ P(q, t) = tf(p, q, t) du- ฟังก์ชั่นได้รับการแบ่งย่อย, ค่าเฉลี่ยเหนือแรงกระตุ้น (ความไหล) ของอนุภาค N ทั้งหมด, ซึ่งอธิบายการแบ่งย่อยของอนุภาคตามนอตของโครงสร้างโกเมน (จำนวนรากหก N y , นู๋< N y),
q- номер узла или его координата. В модели "решеточного газа "
частица может находиться в узле (узел занят) или отсутствовать (узел свободен);
W(q : q")-ความสามารถในการเคลื่อนที่ของการเปลี่ยนแปลงของระบบในหนึ่งชั่วโมง zі stan q ซึ่งอธิบายโดยชุดพิกัดของอนุภาคทั้งหมดใน ін stan q" ผลรวมแรกอธิบายถึงการมีส่วนร่วมของกระบวนการทั้งหมด ซึ่งทำให้เกิดการเปลี่ยนแปลงจากชาวเดนมาร์กไปยังค่าย q ซึ่งเป็นผลรวมอื่นจากค่ายนี้ ในกรณีของการกระจายความถี่ที่สำคัญเท่าเทียมกัน (t : , ) P(q) = exp[-H(q)/kT]/Q, de Q-statistic ผลรวม H(q)-พลังงานของระบบสามารถเป็น q ความคล่องตัวของการเปลี่ยนแปลงนั้นพึงพอใจกับหลักการโดยละเอียด: W(คิว" : q)exp[-H(q")/kT] = W(q : q")exp[-H(q)/kT]. เบื้องหลังถุงย่อยของสมการสำหรับฟังก์ชัน P(q,t) จะเป็นจลนศาสตร์ ur-nya สำหรับฟังก์ชัน n-chastkovyh rozpodіlu, yakі otrimuyut เฉลี่ยบน rozashuvannyam อนุภาคอื่น ๆ (N - n) ทั้งหมด สำหรับจลนพลศาสตร์ขนาดเล็ก ur-nya ม. ข. virishenіวิเคราะห์ไคเป็นตัวเลขและ z їхเพื่อช่วย ม. ข. เอา coef การแพร่กระจาย, การแพร่กระจายตัวเอง, ความหนืดหนืด, ความเปราะบาง ภาวะชะงักงันแบบนี้ก่อนกระบวนการถ่ายโอนในผลึกโมโนอะตอมของการคลายตัวของระบบไปสู่สถานะที่สำคัญเท่าเทียมกันทำให้มองเห็นการสลายตัวได้ กระบวนการเปลี่ยนผ่านสำหรับจลนศาสตร์ของการเปลี่ยนแปลงเฟส การเติบโตของผลึก จลนศาสตร์ของ r-tions ของพื้นผิว และกำหนดพลวัตของพวกเขา ลักษณะรวมทั้ง coef นั้น โอนแล้ว.
สำหรับ rozrahunku coef การถ่ายโอนในเฟสที่เหมือนก๊าซหายากและเป็นของแข็งตลอดจนที่ขอบเขตของการแยกเฟส รูปแบบต่างๆ ของวิธีการท่าเรือนั้นมีพลังอย่างมาก ไดนามิกซึ่งช่วยให้คุณติดตามวิวัฒนาการของระบบโดยละเอียดเป็นเวลาหลายชั่วโมง ~10 -15 ถึง ~ 10 -10 s นิวตันเพื่อแก้แค้นทางด้านขวาของสุ่ม
สำหรับระบบจากเคมี r-tions เกี่ยวกับธรรมชาติของrozpodіlu chastok การไหลเข้าครั้งใหญ่ของnadaєspіvvvіdnoshenniaระหว่างชั่วโมงลักษณะของการถ่ายโอนรีเอเจนต์และїхkhіmіchnym การเปลี่ยนแปลง Yakscho shvidkist เคมี การเปลี่ยนแปลงมีขนาดเล็ก ช่องว่างแตกออก มันจะไม่ระเบิดในฤดูใบไม้ร่วงด้วยซ้ำ หากเป็นวัน เป็นผลให้ความหนาแน่นของp-tsіїนั้นยอดเยี่ยมมันเป็นไปไม่ได้ที่จะต่อสู้กับกฎของมวลปุยรวมถึงการต่อสู้กับกฎของมวลปุย จำเป็นต้องอธิบายรายละเอียดเพิ่มเติมเกี่ยวกับการกระจายตัวของรีเอเจนต์สำหรับฟังก์ชันเพิ่มเติมของการกระจายของ f n s n > 1 สำคัญในคำอธิบายของปฏิกิริยา การไหลของอนุภาคบนพื้นผิวและความผันผวนของปฏิกิริยาที่ควบคุมการแพร่กระจายอาจเป็นแนวความคิด (div. Macrokinetics) ฉบับที่ 2, M. , 1982; หลักสูตรฟิสิกส์เบิร์กลีย์ จากภาษาอังกฤษ 3 vidavnitstv, v. 5-Reif F., ฟิสิกส์สถิติ, ม., 1986; Tovbin Yu.K. , Theory of Physical and Chemise on the inter-gas-solid body, M. , 1990. Yu.K. วินนิสา.
หลังจากอ่านเนื้อหาในบทที่ 9 แล้ว นักเรียนมีความผิด: ขุนนาง หลักการพื้นฐานของอุณหพลศาสตร์เชิงสถิติ จดจำ เพื่อรักษาจำนวนเงินที่อยู่เบื้องหลังค่ายของขุนนางผู้มีอำนาจ; koristuvatisya เงื่อนไขและการกำหนด ชี้ไปที่การแจกแจง;
โวโลดิติ ศัพท์เฉพาะ จุดเริ่มต้นของการวิเคราะห์ฟังก์ชันทางอุณหพลศาสตร์ของก๊าซในอุดมคติโดยวิธีทางสถิติ
สมมติฐานพื้นฐานของอุณหพลศาสตร์ทางสถิติ
วิธีทางอุณหพลศาสตร์ไม่เพียงพอสำหรับระบบที่ประกอบด้วยโมเลกุลจำนวนน้อย แต่ในระบบดังกล่าว จะมีความแตกต่างระหว่างความร้อนกับงาน ในเวลาเดียวกัน ความชัดเจนของกระบวนการก็ปรากฏขึ้นโดยตรง:
สำหรับโมเลกุลจำนวนน้อย การดูหมิ่นจะเท่าเทียมกันในกระบวนการ สำหรับระบบที่แยกได้ - การเพิ่มขึ้นของเอนโทรปีหรือความร้อนเหนี่ยวนำหนึ่งครั้ง (สำหรับกระบวนการตอบสนองที่สำคัญเท่าเทียมกัน) หรือมากกว่า її (สำหรับระบบที่ไม่สำคัญ) ความเป็นคู่ของเอนโทรปีดังกล่าวสามารถอธิบายได้จากภาพรวมของการสั่งซื้อ - ความไม่เป็นระเบียบของการเคลื่อนไหวในฐานะระบบคลังสินค้าของอนุภาค ต่อจากนี้ไป เช่นเดียวกับเอนโทรปีก็เป็นไปได้เหมือนโลกแห่งความผิดปกติของสถานะโมเลกุลของระบบ Qi yakіsnі yavlennya kіlkisno razvivayutsya อุณหพลศาสตร์ทางสถิติ อุณหพลศาสตร์ทางสถิติเป็นส่วนหนึ่งของสาขาวิทยาศาสตร์ - กลศาสตร์สถิติ
การซุ่มโจมตีหลักของกลศาสตร์สถิติมีรูปร่างเหมือนศตวรรษที่สิบเก้า ในการฝึกซ้อมของ L. Boltzmann และ J. Gibbs
เมื่ออธิบายระบบที่ประกอบด้วยอนุภาคจำนวนมาก สามารถเลือกวิธีได้สองวิธี: กล้องจุลทรรศน์ і มหภาค พิดคีดมหภาคได้รับชัยชนะด้วยอุณหพลศาสตร์แบบคลาสสิก โดยที่ระบบซึ่งล้างแค้นด้วยคำพูดที่บริสุทธิ์เพียงคำเดียว โดดเด่นในแนวโน้มดุร้ายของทรอมเมื่อมีการเปลี่ยนแปลงโดยอิสระ: ตู่ (อุณหภูมิ), วี (เกี่ยวกับ `em) นู๋ (จำนวนอนุภาค). อย่างไรก็ตาม จากมุมมองด้วยกล้องจุลทรรศน์ ระบบซึ่งสามารถครอบคลุมคำพูดได้ 1 โมล รวม 6.02 10 23 โมเลกุล นอกจากนี้ วิธีแรกคือการรายงานลักษณะไมโครสแตนของระบบ
ตัวอย่างเช่น พิกัดและแรงกระตุ้นของส่วนผิวหนังในช่วงเวลาของผิวหนังถึงชั่วโมง คำอธิบายด้วยกล้องจุลทรรศน์ของการได้มาของจำนวนควอนตัมแบบคลาสสิกเท่ากับการเคลื่อนที่ของจำนวนการเปลี่ยนแปลงอันน่าเกรงขาม ดังนั้นไมโครสแตนผิวของก๊าซในอุดมคติในกลศาสตร์คลาสสิกจึงอธิบายได้ด้วยการเปลี่ยนแปลง 6N (น - จำนวนอนุภาค): พิกัด ZN และเส้นโครง ZN ต่อแรงกระตุ้น
เช่นเดียวกับที่ระบบกำลังถูกสร้างใหม่ที่สถานีที่มีความสำคัญเท่าเทียมกัน พารามิเตอร์มาโครจะคงที่ ในขณะที่พารามิเตอร์ด้วยกล้องจุลทรรศน์จะเปลี่ยนแปลงเป็นครั้งคราว Tse หมายความว่า macrostan ของผิวหนังต้องการ microstanes (ที่จริงแล้ว - เข้มข้นมาก) (รูปที่ 9.1)
ข้าว. 9.1.
อุณหพลศาสตร์ทางสถิติสร้างการเชื่อมต่อระหว่างสองแนวทาง แนวคิดหลักคือการโจมตีในเชิงรุก: หากสกินมาโครสแตนได้รับไมโครสเตนจำนวนมาก สกินจากพวกมันก็ควรถูกขโมยไปจากผลงานของตัวเองในมาโครสแตน คุณลักษณะเดียวกันของ macromill สามารถพัฒนาเป็นค่าเฉลี่ยสำหรับ microstanes ทั้งหมดนั่นคือ pіdsumovuyuchi їhnіผลงาน z urakhuvannyam statisticheskoї vagi
การหาค่าเฉลี่ยเหนือไมโครสเตนนั้นใช้ความเข้าใจที่ดีที่สุดเกี่ยวกับชุดสถิติ Ensemble - ชุดของระบบที่เหมือนกันทั้งชุดที่ microstanes ที่เป็นไปได้ทั้งหมด คล้ายกับ macrostan ตัวเดียว ระบบสกินของทั้งมวลคือหนึ่งไมโครสเตชั่น ทั้งมวลอธิบายโดยฟังก์ชัน rozpodil สำหรับพิกัดและพัลส์ p(p, q t) ตามที่ย่อมาจากอันดับที่จะมาถึง: p(p, q, t) dpdq - จุดประสงค์ของความจริงที่ว่าระบบของวงดนตรีอยู่ในองค์ประกอบของปริมาณ dpdq ใกล้จุด ( R , ถาม) ในขณะนี้ ที
พบว่าฟังก์ชันการตรวจจับอยู่ในค่าที่ระบุค่าทางสถิติของไมโครสแตนด์ของผิวหนังในมาโครสเตต
จากมุมมอง พลังพื้นฐานของฟังก์ชันจะถูกแบ่งย่อย:
พลังมหภาคจำนวนมากของระบบสามารถใช้เป็นค่าเฉลี่ยของฟังก์ชันพิกัดและแรงกระตุ้น ฉ(p,q) โดยวงดนตรี:
ตัวอย่างเช่น พลังงานภายในคือค่าเฉลี่ยของฟังก์ชันแฮมิลตัน H(p, q):
(9.4)
พื้นฐานของฟังก์ชันคือการกลายเป็นแก่นแท้ของหลักสมมุติฐานของกลศาสตร์สถิติแบบคลาสสิก: โครงสร้างมหภาคของระบบถูกกำหนดอีกครั้งโดยฟังก์ชันที่แท้จริงของแผนกย่อย , ยะกะทำให้จิตใจเบิกบาน (9.1) และ (9.2)
สำหรับระบบที่มีความสำคัญเท่าเทียมกันและตระการตาที่มีความสำคัญเท่าเทียมกัน หน้าที่ของrozpodіlที่จะฝากในเวลา: p = p(p, q) รูปแบบที่ชัดเจนของฟังก์ชันเพิ่มขึ้นภายใต้อิทธิพลของประเภทวงดนตรี วงดนตรีมีสามประเภทหลัก:
เดอ k \u003d 1.38 10 -23 J / K - ค่าคงที่ของ Boltzmann ค่าคงที่ใน virase (9.6) ถูกกำหนดโดยการทำให้เป็นมาตรฐานทางปัญญา
มาเพิกถอนกฎเกณฑ์rozpodіlu (9.6) єrazpodіl Maxwell สำหรับ shvidkost ข ซึ่งเป็นจริงสำหรับก๊าซ:
(9.7)
เดอ ม- มวลของโมเลกุลของแก๊ส Viraz p(v)dv ระบุความสามารถของโมเลกุลในการมีค่าสัมบูรณ์ในช่วง วี ก่อน วี + ดี&. ฟังก์ชันสูงสุด (9.7) ให้ความลื่นไหลมากที่สุดของโมเลกุลและปริพันธ์
ความหนาแน่นเฉลี่ยของโมเลกุล
หากระบบสามารถมีพลังงานเท่ากันอย่างไม่ต่อเนื่องและสามารถอธิบายควอนตัมด้วยกลไกได้ดังนั้นการแทนที่ฟังก์ชันแฮมิลตัน H(p, q) vikoristovuyut ผู้ดำเนินการ Hamiltonian ชม, และการแทนที่ฟังก์ชันสำหรับส่วนย่อยคือตัวดำเนินการของความกว้างของเมทริกซ์ p:
(9.9)
องค์ประกอบในแนวทแยงของเมทริกซ์กำลังทำให้รู้สึกว่าระบบอยู่ในสถานีพลังงานที่ i และสามารถมีพลังงานได้ อี(.
(9.10)
ค่าคงที่ถูกกำหนดโดยมาตรฐานทางจิต:
(9.11)
ธงของวีราซนี้เรียกว่าถุงหลังค่าย ค่าที่สำคัญของ Vіnmaєสำหรับการประเมินทางสถิติของกำลังทางอุณหพลศาสตร์ของระบบ จาก viraziv (9.10) และ (9.11) คุณสามารถทราบจำนวนอนุภาคได้ Njf ดึงพลังงาน
(9.12)
เดอ น- zagalna kіlkіst chastok การแบ่งย่อยของอนุภาค (9.12) สำหรับพลังงานเท่ากับเรียกว่าส่วนย่อย Boltzmann และจำนวนของส่วนย่อยนี้เรียกว่าปัจจัย Boltzmann (ตัวคูณ) บางส่วนถูกเขียนในลักษณะที่ต่างออกไป: ราวกับว่าพวกมันมีค่าเท่ากับพลังงานเท่ากัน £ พวกเขาควรจะรวมกันเป็นกลุ่มเดียวโดยพิจารณาจากผลรวมของตัวคูณ Boltzmann:
(9.13)
เดอ gj- kіlkіst rivnіv z พลังงาน ของเธอ หรือวากาทางสถิติ
พารามิเตอร์มหภาคจำนวนมากในระบบเทอร์โมไดนามิกสามารถตรวจสอบได้โดยใช้ส่วนย่อยของ Boltzmann ตัวอย่างเช่น พลังงานเฉลี่ยจะแสดงเป็นค่าเฉลี่ยสำหรับพลังงานที่เท่ากันพร้อมการปรับปรุงค่าว่างทางสถิติ:
(9.14)
3) วงดนตรีที่เป็นที่ยอมรับที่ยิ่งใหญ่อธิบายระบบvіdkrіtі, scho ที่จะพบในการแลกเปลี่ยนความร้อนและอาคารที่แลกเปลี่ยนด้วยคำพูด dovkillam. Teplova เท่ากันนั้นมีอุณหภูมิ ที, และเท่ากับจำนวนอนุภาค - ศักย์เคมีของแม่น้ำ ดังนั้นหน้าที่ของ rozpodil อยู่ที่อุณหภูมิและศักย์ทางเคมี เป็นที่แน่ชัดว่าหน้าที่ของการจัดชุดตามหลักบัญญัติอันยิ่งใหญ่จะไม่ได้รับการเฉลิมฉลองที่นี่
ทฤษฎีทางสถิติชี้ให้เห็นว่าจากระบบจำนวนมาก (~10 23) ทั้งสามประเภทตระการตาเทียบเท่ากับหนึ่ง การเลือกว่าควรนำทั้งมวลมาสู่พลังทางอุณหพลศาสตร์แบบเดียวกันหรือไม่ จากนั้นการเลือกวงดนตรีอื่นเพื่ออธิบายระบบอุณหพลศาสตร์นั้นถูกกำหนดโดยการประมวลผลฟังก์ชันทางคณิตศาสตร์ที่ไม่ซับซ้อนของฟังก์ชันที่จะแบ่งย่อย
อุณหพลศาสตร์ หุ่นยนต์ของ Mayer, Joule, Helmholtz ได้รับอนุญาตให้เปลี่ยนชื่อ "กฎการอนุรักษ์กำลัง" (ในขณะนั้นยังไม่มีการกล่าวถึงแนวคิดเรื่อง "กำลัง" และ "พลังงาน" อย่างเข้มงวด) นักฟิสิกส์ R. Clausius และ W. Thomson (Lord Kelvin) ได้นำกฎข้อนี้มาใช้ในการกำหนดกฎข้อแรกที่ชัดเจน บนพื้นฐานของการวิเคราะห์ผลงานของเครื่องยนต์ความร้อน ซึ่งพิสูจน์โดย S. Carnot เมื่อพิจารณาถึงการเปลี่ยนแปลงของความร้อนและหุ่นยนต์ในระบบมหภาคแล้ว S. Carnot ได้คิดค้นวิทยาศาสตร์ใหม่ขึ้นมา ซึ่ง Thomson ได้ขนานนามว่าเทอร์โมไดนามิกส์ อุณหพลศาสตร์ผสมผสานกับลักษณะเฉพาะของการเปลี่ยนแปลงรูปแบบความร้อนของปุยเป็นอย่างอื่นโดยไม่ได้รับสารอาหารจากอนุภาคขนาดเล็กของอนุภาคซึ่งก่อตัวเป็นคำพูด
ด้วยวิธีนี้ อุณหพลศาสตร์จะพิจารณาระบบ ซึ่งมีความเป็นไปได้ในการแลกเปลี่ยนพลังงาน โดยไม่ต้องปรับปรุงอายุขัยของร่างกายด้วยกล้องจุลทรรศน์ เพื่อสร้างระบบที่มีลักษณะเฉพาะของอนุภาคเพียงไม่กี่ตัว แยกแยะอุณหพลศาสตร์ของระบบหรือระบบที่มีความสำคัญเท่าเทียมกันที่เท่าเทียมกัน (อุณหพลศาสตร์แบบคลาสสิก แต่มีความสำคัญเท่าเทียมกัน) และอุณหพลศาสตร์ของระบบที่ไม่สำคัญ (อุณหพลศาสตร์ที่ไม่เกี่ยวข้อง) อุณหพลศาสตร์คลาสสิกมักเรียกง่ายๆ ว่าอุณหพลศาสตร์และจะไม่กลายเป็นพื้นฐานของสิ่งที่เรียกว่าภาพอุณหพลศาสตร์ของโลก (TKM) ซึ่งก่อตัวขึ้นจนถึงกลางศตวรรษที่ 19 อุณหพลศาสตร์ที่สำคัญอย่างไม่เท่าเทียมกันได้พัฒนาขึ้นในช่วงครึ่งหลังของศตวรรษที่ 20 และมีบทบาทพิเศษในการมองระบบทางชีววิทยาและปรากฏการณ์ของชีวิตโดยรวม
ตามลำดับนี้ ด้วยปรากฏการณ์ความร้อนล่าสุด วิทยาศาสตร์สองแห่งถูกพบโดยตรง:
1. อุณหพลศาสตร์ซึ่งพัฒนากระบวนการทางความร้อนโดยไม่ปรับปรุงลักษณะโมเลกุลของคำพูด
2. ทฤษฎีโมเลกุล - จลนศาสตร์ (การพัฒนาทฤษฎีจลนศาสตร์ของคำพูดเมื่อเทียบกับทฤษฎีแคลอรี่);
ทฤษฎีโมเลกุล-จลนศาสตร์ ในแง่ของอุณหพลศาสตร์ ทฤษฎีจลนพลศาสตร์ของโมเลกุลมีลักษณะเฉพาะโดยการดูที่การสำแดงแบบมหภาคต่างๆ ของระบบอันเป็นผลมาจากการรวมตัวของโมเลกุลที่น่าเกรงขามที่หลากหลายทั้งหมดซึ่งเกิดการยุบตัวอย่างโกลาหล ทฤษฎีโมเลกุล - จลนศาสตร์ วิธีการทางสถิติ vikoristovuyu, tsіkavlyachisไม่ใช่โมเลกุลเพียงไม่กี่ตัว แต่มีเพียงค่าเฉลี่ยเท่านั้น, yakіแสดงลักษณะการผันผวนของจำนวนรวมอันน่าเกรงขามของอนุภาค อีกชื่อหนึ่งของทฤษฎีโมเลกุล-จลนศาสตร์คือฟิสิกส์สถิติ
ก้อนแรกของเทอร์โมไดนามิกส์ การทำงานของ Joule และ Mayer ทำให้ Klausnus ยกความคิดของเขาขึ้นก่อนซึ่งก่อตัวขึ้นในก้อนแรกของอุณหพลศาสตร์ Vіn zrobyv vysnovok, scho be-yaké ร่างกาย maє พลังงานภายใน U . Clausius เรียกว่าความอบอุ่นїїราวกับว่าจะเคลื่อนไหวในร่างกายบนvіdmіnuvіd "ความอบอุ่นของ Q, povіdomlenogo tіlu" พลังงานภายในสามารถเพิ่มขึ้นได้เทียบเท่ากันสองวิธี: โดยการส่งผ่านร่างกายไปยังงานกล A หรือโดยการเพิ่มปริมาณความร้อน Q
เวลา 1860 น. W. Thomson ยังคงแทนที่คำว่า "ความแข็งแกร่ง" แบบเก่าด้วยคำว่า "พลังงาน" โดยบันทึก cob แรกของอุณหพลศาสตร์ในสูตรที่ไม่เหมาะสม:
ปริมาณความร้อนที่เติมเข้าไปในแก๊สเพื่อเพิ่มพลังงานภายในของแก๊สและการทำงานของแก๊สภายนอกงาน (รูปที่ 1)
สำหรับการเปลี่ยนแปลงเล็กๆ น้อยๆ อย่างไม่สิ้นสุด บางที
ก้อนแรกของเทอร์โมไดนามิกส์หรือกฎการอนุรักษ์พลังงานทำให้สมดุลของพลังงานและงานแข็งตัว บทบาทนี้สามารถปรับสมดุลได้ด้วยบทบาทของ "นักบัญชี" ชนิดหนึ่งด้วยการเปลี่ยนแปลงร่วมกันของพลังงานประเภทต่างๆ แบบตัวต่อตัว
เนื่องจากกระบวนการนี้เป็นวัฏจักร ระบบจึงหมุนที่โรงสีทางออก і U1 = U2 และ dU = 0 ในกรณีนี้ ความร้อนทั้งหมดจะถูกส่งไปยังโรงงาน ตัวอย่างเช่น i Q = 0, i A = 0 ดังนั้น กระบวนการที่เป็นไปไม่ได้ซึ่งเป็นผลลัพธ์เดียวของงานที่ได้รับชัยชนะโดยไม่มีการเปลี่ยนแปลงใด ๆ ในร่างอื่น tobto หุ่นยนต์ "นิรันดร์ dvigun" (เคลื่อนที่ถาวร)
เมเยอร์ในหุ่นยนต์ของเขาได้รวบรวมตารางของ "พลัง" ทั้งหมด (พลังงาน) ของธรรมชาติที่เขามองดูและนำทางการเปลี่ยนแปลง 25 แบบ (ความร้อน ® หุ่นยนต์เครื่องกล ® ไฟฟ้า, "ความแรง" ทางเคมีของคำพูด ® ความอบอุ่น, ไฟฟ้า) . เมเยอร์ได้ขยายบทบัญญัติสำหรับการอนุรักษ์และการเปลี่ยนแปลงของพลังงานในสิ่งมีชีวิต (กระบวนการทางเคมีของกระบวนการทางความร้อนที่เคลือบด้วยกระบวนการเคลย์zhі®) Qi ถูกใช้ตลอดทั้งปีโดยหุ่นยนต์ Hess (1840) ซึ่งพลังงานเคมีถูกเปลี่ยนเป็นความร้อนเช่นเดียวกับ Faraday, Lenz และ Joule อันเป็นผลมาจากสูตรดังกล่าวของกฎหมาย Joule-Lenz (1845) เกี่ยวกับการเชื่อมต่อ ของพลังงานไฟฟ้าและพลังงานความร้อน Q = J2Rt
ในลักษณะนี้ ทีละขั้นเป็นขั้นเป็นตอน หนึ่งในหลักการที่ยิ่งใหญ่ที่สุดของวิทยาศาสตร์สมัยใหม่ได้ก่อตัวขึ้น ซึ่งเรียกร้องให้มีการผสมผสานปรากฏการณ์ที่บิดเบือนธรรมชาติมากที่สุด หลักการนี้ใช้ได้ผลในเชิงรุก: มีค่ามหาศาล เรียกว่าพลังงาน ไม่เปลี่ยนแปลงระหว่างการเปลี่ยนแปลงรายวันที่เกิดขึ้นในธรรมชาติ ตำหนิตามกฎการอนุรักษ์พลังงานไม่ใช่іsnuє
ควบคุมโภชนาการ
1. เหตุใดการศึกษาปรากฏการณ์ทางความร้อนและการเปลี่ยนเฟสเผยให้เห็นถึงความเป็นไปไม่ได้ของการกำหนดระดับของลาปลาเซียน
2. ไมโครพารามิเตอร์ มาโครพารามิเตอร์สำหรับการตรวจสอบปรากฏการณ์ทางความร้อนมีอะไรบ้าง
3. เหตุใดจึงเกิดปรากฏการณ์ความร้อนขึ้นและหากเริ่มต้นขึ้น
4. ตั้งชื่อนักวิทยาศาสตร์ที่ฝึกฝนเป็นพื้นฐานของฟิสิกส์ของปรากฏการณ์ทางความร้อน
5. กองกำลังอนุรักษ์นิยมคืออะไร? กองกำลังกระจาย? นำตัวอย่าง
6. ระบบใดที่กฎการอนุรักษ์พลังงานกลใช้ได้?
7. พลังงานศักย์คืออะไร? ต้องใช้เท่าไหร่จึงจะเข้าใจระบบกลไกเพื่อทำความเข้าใจพลังงานศักย์? อธิบาย.
8. อธิบายสั้น ๆ เกี่ยวกับทฤษฎีแคลอรี่
9. Rumfoord อธิบายทฤษฎีแคลอรีได้ผลลัพธ์อย่างไร?
10. ทำไมความจุความร้อนของก๊าซในกระบวนการที่มีความดันคงที่ (Cp) และความดันคงที่ (Cv) แตกต่างกัน? นักวิทยาศาสตร์คนไหนที่แสดงให้เห็นความจริงข้อนี้อย่างดื้อรั้นมากกว่ากัน?
11. เทอร์โมไดนามิกส์คืออะไร? เกิดอะไรขึ้นกันคุณ?
12. ทฤษฎีจลนพลศาสตร์ระดับโมเลกุลคืออะไร?
13. ฟิสิกส์สถิติคืออะไร? นั่นชื่อดาวเหรอ?
14. กำหนดอุณหพลศาสตร์แรก
15. ใคร (โดยใคร) ที่สามารถปรับสมดุลอุณหพลศาสตร์ชุดแรกได้?
วรรณกรรม
1. Dyagilev เอฟเอ็ม แนวความคิดของวิทยาศาสตร์ธรรมชาติสมัยใหม่ - ม.: วิว. อิมพีอี, 1998.
2. แนวความคิดของวิทยาศาสตร์ธรรมชาติสมัยใหม่ / เอ็ด. ศ. ส.อ. Samigina สายพันธุ์ที่ 2 - Rostov n / D: "ฟีนิกซ์", 1999
3. Dubnishcheva T.Ya แนวคิดของวิทยาศาสตร์ธรรมชาติสมัยใหม่ โนโวซีบีสค์: ประเภทของ UKEA, 1997
4. Remizov O.M. ฟิสิกส์การแพทย์และชีวภาพ - ม.: Vishcha shkola, 1999.
ฟิสิกส์โมเลกุล
อุณหพลศาสตร์
ฟิสิกส์สถิติ
สามตำแหน่ง
1.
คำพูดประกอบด้วยอนุภาค
2.
3.
วิธีการทางสถิติ เฉลี่ย
วิธีอุณหพลศาสตร์
Cobs ของอุณหพลศาสตร์
ก้อนแรกของเทอร์โมไดนามิกส์
δ คิว = δ อา + ตู่ , เดอ ตู่ คิวและ δ อา
อีกก้อนหนึ่งของอุณหพลศาสตร์
1 - สมมุติฐานของ Clausius
2 - สมมุติฐานของเคลวิน
การเติบโตของเอนโทรปี (
Zero cob ของเทอร์โมไดนามิกส์ (ก้อนร้อนของอุณหพลศาสตร์)
ระบบ Yakscho อา บี คจากนั้นระบบ อารู้ในrіvnovazіz ค
องค์ประกอบของจลนพลศาสตร์ทางกายภาพ ปรากฏการณ์การเปลี่ยนแปลงในระบบที่ไม่สำคัญทางอุณหพลศาสตร์ Zagalne rivnyanniaปรากฏการณ์ของการเปลี่ยนแปลงในก๊าซและการเตรียม yogo คือzgіdnoจาก MKT อิทธิพลของสัมประสิทธิ์ถ่ายโอนภายใต้ความดันอุณหภูมิ
จลนพลศาสตร์ทางกายภาพ(ใน.-กรีก κίνησις - Rukh) - ทฤษฎีจุลภาคของกระบวนการในสื่อที่ไม่สำคัญ ในจลนศาสตร์โดยวิธีควอนตัมและฟิสิกส์สถิติคลาสสิก
กระบวนการถ่ายโอนพลังงาน โมเมนตัม ประจุและคำพูดในระบบทางกายภาพต่างๆ (ก๊าซ พลาสมา ก๊าซ วัตถุที่เป็นของแข็ง) และการเทลงในน้ำที่ดีที่สุดกำลังได้รับการพัฒนา
ระบบที่ไม่สำคัญทางอุณหพลศาสตร์มีความพิเศษ กลับไม่ได้กระบวนการโทร ปรากฏการณ์การถ่ายโอนซึ่งแผ่ขยายของพลังงานถ่ายโอน มวล แรงกระตุ้น ก่อนเกิดปรากฏการณ์แห่งการเปลี่ยนแปลง ย่อมเห็นได้ การนำความร้อน(โกรธเคือง ถ่ายโอนพลังงาน)การแพร่กระจาย(โกรธเคือง โอนมาซิ) นั่น การถูภายใน(มีปัญญา โอนแรงกระตุ้น)
1. การนำความร้อนแม้ว่าในห้องหนึ่งของก๊าซจะมีพลังงานจลน์เฉลี่ยของโมเลกุลมากกว่า ต่ำกว่าในอีกห้องหนึ่ง จากนั้นหลังจากปิดโมเลกุลอย่างต่อเนื่องเป็นเวลาหนึ่งชั่วโมง กระบวนการสั่นพลังงานจลน์เฉลี่ยของโมเลกุล กล่าวอีกนัยหนึ่งคือ สั่นอุณหภูมิ
การถ่ายโอนพลังงานในรูปของความร้อนอยู่ภายใต้คำสั่ง กฎของสี่:
เดอ เจ อี -ความจุการไหลของความร้อน- ค่าที่กำหนดโดยพลังงานซึ่งถ่ายเทความร้อน แกน X,l - การนำความร้อน, - การไล่ระดับอุณหภูมิ Xเป็นเส้นตรงปกติถึงสาวใช้คนนั้น เครื่องหมายลบแสดงว่าด้วยการนำความร้อน พลังงานจะถูกถ่ายโอนโดยตรงไปยังการเปลี่ยนแปลงของอุณหภูมิ (สัญญาณ เจ อีฉัน - protilezhnі)
2. การแพร่กระจายปรากฏการณ์การแพร่กระจายในสิ่งที่ดูเหมือนว่าจะแทรกซึมและผสมอนุภาคของก๊าซสองจุด วัตถุของแข็งแสงและลม การแพร่กระจายเริ่มต้นขึ้นเพื่อแลกเปลี่ยนมวลของอนุภาคของวัตถุเหล่านี้ สั่นสะเทือนและดำเนินต่อไปจนกว่าจะมีการไล่ระดับความหนาที่ชัดเจน ภายใต้ชั่วโมงของการก่อตัวของทฤษฎีโมเลกุลจลนศาสตร์ของการแพร่กระจายของ vinicles เศษของโมเลกุลกำลังยุบตัวด้วยการหมุนวนอันตระหง่าน การแพร่ยังสามารถหมุนวนได้ ทันทีที่คุณเปิดภาชนะที่มีกลิ่นคาวภายในห้อง กลิ่นก็จะขยายตัวอย่างเหมาะสม ไม่มี superechnosti prote ที่นี่ โมเลกุลภายใต้ความกดอากาศอาจมีระยะเวลาสั้นในการเคลื่อนที่อย่างอิสระ และ zishtovhuyuchisya ร่วมกับโมเลกุลอื่นๆ สิ่งสำคัญคือต้อง "ยืน" ที่บ้าน
ปรากฏการณ์การแพร่กระจายของก๊าซที่เป็นเนื้อเดียวกันทางเคมีอยู่ภายใต้คำสั่ง กฎของฟุค:
เดอ เจม -การไหลของมวล- ค่าซึ่งกำหนดโดยมวลของคำพูดซึ่งกระจาย ในหนึ่งชั่วโมงผ่าน Maidanchik เดียว ตั้งฉากแกน เอ็กซ์, ดี -การแพร่กระจาย (สัมประสิทธิ์การแพร่) d ร/ d x-การไล่ระดับความหนาซึ่งเพิ่มความเร็วในการเปลี่ยนความหนาหนึ่ง Xเป็นเส้นตรงปกติถึงสาวใช้คนนั้น เครื่องหมายลบแสดงว่าการเปลี่ยนแปลงของ masi เกิดจากการเปลี่ยนแปลงความแรงโดยตรง (มีสัญญาณ เจม id ร/ d xเจริญงอกงาม)
3. การถูภายใน (ความหนืด). กลไก ลูกเป็ด Viniknennya Miza Paralnia แบ่งปันฉนวนกาซา (Rіdini), Shahuyuzhuyu svidkosti, Polyaguєในเรื่องนี้, Shcho ผ่านความร้อนที่วุ่นวายของมัน , เพื่อนำลูกบอลไปสู่การเกลือกกลิ้งซึ่งยุบเร็วขึ้นและเร็วขึ้นสำหรับลูกบอลซึ่งยุบมากขึ้น
ความแรงของแรงเสียดทานภายในระหว่างสองลูกของก๊าซ (radini) ถูกจัดลำดับย่อย กฎของนิวตัน:
เดอ ชม-ความหนืดไดนามิก (ความหนืด), d วี/ d x-การไล่ระดับสีของความเร็วซึ่งแสดงความเร็วของการเปลี่ยนแปลงของความเร็วของความเร็ว เอ็กซ์,ตั้งฉากกับเส้นตรงของลูกบอล ส-พื้นที่ เอฟ
ปฏิสัมพันธ์ของลูกบอลสองลูกกับกฎของนิวตันอีกอันหนึ่งถือได้ว่าเป็นกระบวนการ เมื่อลูกบอลหนึ่งขึ้นไปถึงอีกลูกในหนึ่งชั่วโมง แรงกระตุ้นจะถูกส่งต่อ ซึ่งในโมดูลัสจะมีพลังมากกว่า viraz เดียวกันสามารถจินตนาการได้อย่างรวดเร็ว
เดอ เจพี -แรงกระตุ้นการไหล- ค่าซึ่งกำหนดโดยแรงกระตุ้นเดียวกันซึ่งถ่ายโอนในหนึ่งชั่วโมงในทิศทางบวกของแกน Xผ่าน Maidan ตัวเดียวตั้งฉากกับแกน เอ็กซ์, -การไล่ระดับความกว้าง เครื่องหมายลบแสดงว่าโมเมนตัมถูกถ่ายโอนโดยตรงไปยังการเปลี่ยนแปลงความเร็ว
ค่าสัมประสิทธิ์การเจริญเติบโตของการแพร่กระจายเนื่องจากการเปลี่ยนแปลงของอุณหภูมิ:
เมื่ออุณหภูมิเพิ่มขึ้น ค่าสัมประสิทธิ์การนำความร้อนก็เพิ่มขึ้นได้เช่นกัน:
การสะสมอุณหภูมิของสัมประสิทธิ์ความหนืดนั้นคล้ายคลึงกับค่าสัมประสิทธิ์การนำความร้อน:
กฎข้อที่หนึ่ง (ก้อนแรก) ของอุณหพลศาสตร์ (กฎการอนุรักษ์พลังงานในกระบวนการทางความร้อน) การเริ่มต้น cob แรกของเทอร์โมไดนามิกส์กับกระบวนการไอโซโพรเซสในก๊าซ กระบวนการอะเดียแบติก ริฟยาเนีย ปัวซอง. กระบวนการโพลีทรอปิก
ก้อนแรกของเทอร์โมไดนามิกส์- หนึ่งในสามกฎพื้นฐานของอุณหพลศาสตร์ คือ กฎการอนุรักษ์พลังงานสำหรับระบบอุณหพลศาสตร์
.การเปลี่ยนแปลงพลังงานภายในของระบบระหว่างการเปลี่ยนจากสถานีหนึ่งไปยังอีกสถานีหนึ่งเป็นผลรวมของแรงทำงานขั้นสูงและปริมาณความร้อนที่ถ่ายเทไปยังระบบ เพื่อให้สามารถสะสมในข้าวโพดและดอกเอ็นมิลล์ของระบบเท่านั้น และไม่สามารถทำได้ ถูกฝากไว้ในลักษณะการทำงาน กล่าวอีกนัยหนึ่ง พลังงานภายในจะกลายเป็นหน้าที่. ในกระบวนการวัฏจักร พลังงานภายในจะไม่เปลี่ยนแปลง
δ คิว = δ อา + ตู่, เดอ ตู่єความแตกต่างสุดท้ายของพลังงานภายในของระบบและδ คิวและ δ อาєปริมาณความร้อนเบื้องต้น, ถ่ายโอนไปยังระบบ, งานพื้นฐานนั้น, เสร็จสมบูรณ์โดยระบบในทางที่เป็นไปได้
ก้อนแรกของอุณหพลศาสตร์:
§ ในกระบวนการไอโซบาริก
§ ในกระบวนการ isochoric ( อา = 0)
§ ในกระบวนการไอโซเทอร์มอล (Δ ยู = 0)
ที่นี่ - มวลของแก๊ส - มวลโมลาร์ของแก๊ส - ความจุความร้อนของโมลาร์ที่แก๊สคงที่ - ความดัน ปริมาตรและอุณหภูมิของแก๊สถูกต้อง นอกจากนี้ ความสม่ำเสมอที่เหลือถูกต้องเฉพาะสำหรับ ก๊าซในอุดมคติ
สถานะที่มั่นคงของคำพูด ค่ายซึ่งมีลักษณะโดยการสร้างzberіgati obsyag ที่ก่อตัวขึ้น อะตอมของร่างกายที่เป็นของแข็งจะสร้างการเกาะติดกันน้อยกว่า และฉันก็จะมีความกระตือรือร้น Єจามรีห่างไกลในการสั่งซื้อ
ง. อาจพบได้ในก๊าซ ริดินา และวัตถุที่เป็นของแข็ง นอกจากนี้ อนุภาคของสุนทรพจน์ของบุคคลที่สามซึ่งพบอยู่ในนั้นยังสามารถกระจายตัวได้ อนุภาคที่ดี zvezhenyh gas chi rіdіnіzdіysnyuєtsya zavdyakovu їhnіmu brounіvskomu ruh เชื้อ D. ที่พบบ่อยที่สุดพบได้ในก๊าซ มักพบในภูเขา และบ่อยครั้งในวัตถุที่เป็นของแข็ง ซึ่งกำหนดโดยธรรมชาติของความผันผวนทางความร้อนของอนุภาคในตัวกลางเหล่านี้
ตัวแข็ง. ค่ายซึ่งมีลักษณะโดยการสร้างzberіgati obsyag ที่ก่อตัวขึ้น อะตอมของร่างกายที่เป็นของแข็งจะสร้างการเกาะติดกันน้อยกว่า และฉันก็จะมีความกระตือรือร้น Єจามรีห่างไกลในการสั่งซื้อ
มาตุภูมิ ค่ายพูดถ้ามีอายเล็กน้อยก็ควรทำสัญญาคนทรยศไม่อยู่ในรูปแบบ มาตุภูมิกรอกแบบฟอร์มผู้พิพากษาอย่างง่ายดายมันถูกวางไว้ในจามรี อะตอมของโมเลกุลของrіdiniเดินเตร่ใกล้กับค่ายเท่ากับปิดโดยอะตอมอื่นและมักจะกระโดดข้ามที่ว่างอื่น ๆ ไม่มีคำสั่งที่ใกล้เคียงอีกต่อไป
แก๊ส. ค่ายซึ่งมีลักษณะเป็น garnoy stylistyu, vіdsutnіstyu zdatnostі zberіgati yak obsyag ฉันสร้าง Gaz pragne ครอบครอง obsyag ทั้งหมดมอบให้คุณ อะตอมหรือโมเลกุลของก๊าซเคลื่อนที่ได้อย่างอิสระ ระหว่างพวกมันจะสมบูรณ์กว่าขนาดของพวกมัน
พลาสม่า. พลาสมาซึ่งมักจะ zahrahovuetsya ไปสู่สภาวะการพูดโดยรวม แห้งในแก๊สด้วยขั้นตอนที่ยอดเยี่ยมของการทำให้แตกตัวเป็นไอออนของอะตอม คำพูดแบริออนส่วนใหญ่ (สำหรับมวลชนใกล้ถึง 99.9%) ที่ All-Sveta กำลังซื้อซ้ำที่สถานีพลาสมา
การแสดงตนของแรงตึงผิว ค่าสัมประสิทธิ์แรงตึงผิว พื้นผิวที่ชอบน้ำและไม่ชอบน้ำ แสงหยดเท่ากันของ Umov วางอยู่บนพื้นผิวของวัตถุที่เป็นของแข็ง (หลักการของพลังงานน้อยที่สุด) Surface-active speech (PAR) และความแออัด
แรงตึงผิวเป็นลักษณะทางอุณหพลศาสตร์ของการแยกพื้นผิวของสองขั้นตอนซึ่งอยู่ในสภาวะสมดุลซึ่งถูกกำหนดโดยการทำงานของการปรับค่าไอโซเทอร์โมจิเนติกแบบย้อนกลับของพื้นที่เดียวของการกระจายพื้นผิวของจิตใจอุณหภูมิ , ปริมาตรของระบบและศักย์เคมีของส่วนประกอบทั้งหมด
แรงตึงผิวอาจอยู่ภายใต้อิทธิพลของความรู้สึกทางกายภาพ - พลังงาน (เทอร์โมไดนามิก) และกำลัง (เชิงกล) การกำหนดพลังงาน (เทอร์โมไดนามิก): แรงตึงผิว - เหตุผลที่หุ่นยนต์เพิ่มพื้นผิวสำหรับการยืดตัวของอุณหภูมิ วัตถุประสงค์ด้านกำลัง (เครื่องกล) : แรงตึงผิวคือแรงที่อยู่บนเส้นเดียวของเส้นตรง เป็นเส้นแบ่งระหว่างพื้นผิวของเส้น
ค่าสัมประสิทธิ์แรงตึงผิว - หุ่นยนต์ จำเป็นสำหรับการเพิ่มอุณหภูมิความร้อนในพื้นที่ผิวต่อ 1 ตร.ม.
ค่าสัมประสิทธิ์แรงตึงผิว:
- การเปลี่ยนแปลงเนื่องจากการเปลี่ยนแปลงของอุณหภูมิ
- ใกล้ศูนย์ที่จุดวิกฤต
- ให้นอนอยู่ต่อหน้าบ้านเรือนในชนบท
Hydrophobicity (จากภาษากรีก ὕδωρ - น้ำ และ φόβος - ความกลัว ความกลัว) - พลังทางกายภาพของโมเลกุล เช่น "pragne" เพื่อหลีกเลี่ยงไม่ให้สัมผัสกับน้ำ โมเลกุลเองบางครั้งเรียกว่าไม่ชอบน้ำ
ความชอบน้ำ (ในภาษากรีก ὕδωρ - น้ำ และ φιλία - ความรัก) - ลักษณะของความเข้มของปฏิกิริยาระดับโมเลกุลของความร้อนที่พื้นผิวกับน้ำ ลำดับของการไม่ชอบน้ำสามารถเห็นได้ไม่เพียงแค่โทรศัพท์เท่านั้น แต่ในบางส่วนยังมีพลังงานอยู่บนพื้นผิว
ตอนนี้ เราสามารถมองดูปรากฏการณ์ต่างๆ ได้ เช่น หยดของริดินาที่วางอยู่บนพื้นผิวของร่างกายที่เป็นของแข็ง ด้วยวิธีนี้จะมีสามเฟสระหว่างเฟส: แก๊ส-ของแข็ง, ของแข็ง-ของแข็ง และ แก๊ส-ของแข็ง พฤติกรรมของหยดตรงกลางถูกกำหนดโดยค่าแรงตึงผิว (ค่าของพลังงานพื้นผิวอิสระ) ที่ขอบเขตที่ระบุของส่วน แรงตึงผิวบนอินเตอร์สเปซระหว่างแท่งและก๊าซนั้นปฏิบัติได้จริงเพื่อให้หยดเป็นทรงกลม มันควรจะเป็นในกรณีนั้นที่แรงตึงผิวบนการกระจายตัวระหว่างตัวของแข็งจะมากกว่าแรงตึงผิวบนการกระจายตัวระหว่างแก๊สของตัวของแข็งนั้น ในกรณีนี้ กระบวนการในการดึงละอองที่หายากเข้าไปในทรงกลมควรทำให้เกิดการเปลี่ยนแปลงในพื้นที่ของพื้นผิวระหว่างการแบ่งส่วนของมาตุภูมิ - ร่างกายที่เป็นของแข็งโดยเพิ่มขึ้นหนึ่งชั่วโมงในพื้นที่ของพื้นผิว ของวงล้อมของการแบ่งแก๊ซเรดินา แค่ระวัง ไม่ถ่ายปัสสาวะพื้นผิวของร่างกายที่เป็นของแข็ง รูปร่างของหยดขึ้นอยู่กับแรงตึงผิวและแรงโน้มถ่วงเท่ากัน ถ้าหยดขนาดใหญ่ก็จะลอยขึ้นบนพื้นผิวและถ้ามีขนาดเล็กก็จะโค้งงอรูปร่างโค้ง
คำพูดที่ใช้งานเผินๆ ( ไอน้ำ) - แผ่นเคมี, จามรี, เน้นที่พื้นผิวของการแยกเฟส, เรียกร้องให้ลดแรงตึงผิว
พื้นที่แออัด
โปรดดูแลตัวเอง หลัก zastosuvannya PAR - เป็นส่วนประกอบที่ใช้งานของ miyuchyh และทำความสะอาดzasobіv (ในหมู่ผู้ที่ zastosovuyutsya สำหรับการปนเปื้อน) ที่รักคอยจับตาดูการนัดหมายเครื่องใช้เสื้อผ้าสุนทรพจน์รถยนต์และใน
เครื่องสำอาง. ทางเลือกหลักของ PAR ในเครื่องสำอางคือแชมพู ซึ่ง PAR สามารถเข้าถึงบุหรี่ได้หลายสิบชนิด
อุตสาหกรรมสิ่งทอ. STEAM ใช้เพื่อลดไฟฟ้าสถิตย์บนเส้นใยของผ้าใยสังเคราะห์เป็นหลัก
Shkiryan promislovist. Zakhist shkiryanikh virobіvvіd lung poshkodzhen ที่ zlipannya
Lakofarbova promislovіst. STEAM ใช้เพื่อลดแรงตึงผิว ซึ่งช่วยให้มั่นใจได้ว่าวัสดุที่เป็นแท่งแข็งจะเจาะเข้าไปในรูเล็กๆ บนพื้นผิว oblyuvanny ได้อย่างง่ายดายและการหนุนจากเสียงของคำพูดอื่น (เช่น น้ำ)
งานกระดาษ. ไอน้ำแห่งชัยชนะใช้ที่ด้านล่างของหมึกและเซลลูโลสที่ต้มไว้ในระหว่างการประมวลผลของกระดาษที่มีความแข็ง
โลหะวิทยา อิมัลชัน PAR ทำขึ้นสำหรับโรงรีดน้ำมัน ลดการถู อุณหภูมิสูง Vitrimuyut ซึ่งน้ำมันไหม้
ซาฮิสต์ รอสลิน PAR ใช้กันอย่างแพร่หลายในด้านพืชไร่และ สู่ชนบทเพื่อปรับปรุงอิมัลชันของชัยชนะ เพิ่มประสิทธิภาพของการขนส่งส่วนประกอบที่มีชีวิตไปยังโรสลินผ่านผนังเมมเบรน
คำสัญญาของคาร์คอฟ STEAM ในรูปของอิมัลซิไฟเออร์ (เช่น เลซิติน) ถูกเติมเพื่อเติมเต็มรสชาติที่เผ็ดร้อน
นาฟโตวิโดบูทอก PAR ได้รับการติดตั้งสำหรับการไม่ชอบน้ำของบริเวณใกล้การสั่นสะเทือนของชั้นหิน (PZP) ด้วยวิธีการเพิ่มการจ่ายน้ำมัน
ชีวิต. STEAM เรียกว่า plasticizers รวมกันเป็นเม็ดทรายซีเมนต์และคอนกรีตเพื่อเปลี่ยนปริมาณการใช้น้ำเพื่อลดความเปราะบาง Tse zbіshuєkіntsevumіtsnіst (แบรนด์) ของวัสดุชุบแข็ง, yogоshchіlnіst, morozostіykіst, vodoproniknіst
ยา. PARs ประจุบวกและประจุลบใช้ในการผ่าตัดเป็นยาฆ่าเชื้อ
อาการเส้นเลือดฝอย อาการทางกายภาพ ขยายโดยความตึงเครียดผิวเผินในการแยกของตรงกลางซึ่งไม่ลังเลใจ จนถึง K.I. เพื่อทำเสียงของสถานที่หายาก เรียกพื้นผิวโค้งของพวกเขา ซึ่งอยู่ระหว่างบ้านเกิด ก๊าซ หรือไอชื้น
ปัสสาวะเป็นปรากฏการณ์ที่โทษโดติกถึงกลางจากพื้นผิวของร่างกายแข็งหรือตรงกลางอื่น ๆ ปรากฎว่า zokrema ที่roztіkannіrіdiniบนพื้นผิวแข็งซึ่งสัมผัสกับก๊าซ (ไอน้ำ) หรือrіdinaอื่น ๆ ร่างที่มีรูพรุนและผงรั่วไหลความโค้งของพื้นผิวของแท่งเป็นของแข็ง
สูตรลาปลาซ
ลองดูที่การถ่มน้ำลายบาง ๆ zavtovshki yakoi สามารถโกรธเคือง ฝึกฝนการลดพลังงานของคุณให้เหลือน้อยที่สุด การหลอมจะสร้างความแตกต่าง ด้านต่างๆ. สิ่งนี้อธิบายเหตุผลของหลอดไฟไมล์: รองเพิ่มเติมของการถลุง. แรงดันเสริมที่จุดของพื้นผิวที่จะสะสมเนื่องจากความโค้งเฉลี่ย ณ จุดนี้และให้ สูตรลาปลาซ:
ที่นี่ R 1,2 - รัศมีความโค้งของศีรษะที่จุด กลิ่นเหม็นอาจเป็นสัญญาณเดียวกัน ราวกับว่าจุดศูนย์กลางของความโค้งอยู่ด้านหนึ่งของระนาบจุดที่เป็นจุด และอีกสัญลักษณ์หนึ่ง - ราวกับว่าอยู่ด้านข้าง ตัวอย่างเช่น สำหรับทรงกลม จุดศูนย์กลางของความโค้ง ณ จุดใดๆ บนพื้นผิวจะเคลื่อนที่ไปรอบศูนย์กลางของทรงกลม ดังนั้น
R 1 = R 2 = R
สำหรับพื้นผิวแนวตั้งของทรงกระบอกทรงกลมที่มีรัศมี Rอาจจะ
กลับความเคารพสิ่งที่Δ พีสามารถทำงานอย่างต่อเนื่องบนพื้นผิวของการถลุงจากนั้นการเลือกด้าน "บวก" ของการถลุง ณ จุดหนึ่งเฉพาะที่กำหนดเฉพาะ คิดบวกพื้นผิวที่ dosit ปิดจุดїї
จากสูตรของ Laplace จะเป็นระยะทางยาวเหยียด ทอดยาวไปบนโครงที่มีรูปร่างค่อนข้างใหญ่และไม่ตรงใจหลอดไฟ ความโค้งเฉลี่ยของมาติมาซึ่งเท่ากับ 0 ดี
วิชาฟิสิกส์โมเลกุลและอุณหพลศาสตร์ ฟิสิกส์สถิติและอุณหพลศาสตร์ บทบัญญัติหลักของ MKTgas วิธีการทางอุณหพลศาสตร์และสถิติ เทอร์โมไดนามิกส์สามก้อน
ฟิสิกส์โมเลกุลฟิสิกส์แบบแบ่งแยก ซึ่งพลังทางกายภาพของวัตถุในโรงสีรวมที่แตกต่างกันนั้นขึ้นอยู่กับมุมมองของชีวิตด้วยกล้องจุลทรรศน์ (โมเลกุล)
อุณหพลศาสตร์วิทยาศาสตร์เกี่ยวกับพลังที่สำคัญที่สุดของระบบมหภาคซึ่งมีการเปลี่ยนแปลงที่สถานีความเก่งกาจทางอุณหพลศาสตร์ที่เกี่ยวกับกระบวนการของการเปลี่ยนแปลงระหว่างพวกเขา
ฟิสิกส์สถิติแบ่งฟิสิกส์ หน้าที่คือการแสดงพลังของร่างกายมหภาค ระบบที่เกิดขึ้นจากอนุภาคเดียวกันจำนวนมาก (โมเลกุล อะตอม อิเล็กตรอนรวมกัน) ผ่านพลังของอนุภาคเหล่านี้และการมีปฏิสัมพันธ์ระหว่างกัน พวกเขา.
ทฤษฎีโมเลกุล-จลนศาสตร์มันถูกเรียกว่า vchennya เนื่องจากมันอธิบายการมีอยู่ของพลังของร่างกายด้วยมือและโดยการทำงานร่วมกันของอะตอม โมเลกุล และไอออน ซึ่งร่างกายจะก่อตัวขึ้น
บนพื้นฐานของไอซีทีจะมีการกล่าวสุนทรพจน์โกหก สามตำแหน่ง, ผิวหนังที่ถูกนำมาเพื่อเตือนและพิสูจน์เพิ่มเติม (Brownivsky Rukh, diffusion และอื่น ๆ ):
1.
คำพูดประกอบด้วยอนุภาค
2.
อนุภาคกำลังยุบตัวลงอย่างโกลาหล
3.
อนุภาคโต้ตอบกันทีละคน
ทฤษฎีเกี่ยวกับจลนพลศาสตร์ของเมตาเป็นคำอธิบายถึงพลังของวัตถุขนาดใหญ่และกระบวนการทางความร้อนที่เกิดขึ้นในตัวมัน โดยอิงจากหลักฐานที่แสดงว่าวัตถุทั้งหมดประกอบด้วยอนุภาคขนาดเล็กที่ร่วงหล่นลงมา
กระบวนการที่รวมเอาโดยฟิสิกส์ระดับโมเลกุลเป็นผลมาจากการฉีดรวมของส่วนสำคัญของโมเลกุลเข้าด้วยกัน กฎของพฤติกรรมของส่วนสำคัญของโมเลกุลซึ่งเป็นกฎทางสถิติจบลงด้วยความช่วยเหลือเพิ่มเติม วิธีการทางสถิติ. วิธีการพื้นฐานนี้ขึ้นอยู่กับความจริงที่ว่าพลังของระบบมหภาคในการวิเคราะห์ขั้นสุดท้ายนั้นพิจารณาจากพลังของส่วนต่าง ๆ ของระบบลักษณะเฉพาะของการเคลื่อนไหว เฉลี่ยค่าของลักษณะไดนามิกของอนุภาคเหล่านี้ (ความเร็ว พลังงาน ฯลฯ) ตัวอย่างเช่น อุณหภูมิของร่างกายถูกกำหนดโดยความผันแปรของการเคลื่อนที่แบบโกลาหลของโมเลกุล แต่การสั่น ไม่ว่าเวลาจะต่างกัน โมเลกุลอาจแตกต่างกันในการแปรผัน ก็สามารถแสดงออกได้ผ่านค่าเฉลี่ยของความแปรผันเท่านั้น ของการเคลื่อนที่ของโมเลกุล
อุณหพลศาสตร์ไม่พิจารณาไมโครโปรเซสที่รองรับการเปลี่ยนแปลงเหล่านี้ จิม วิธีอุณหพลศาสตร์ vіdrіznyaєtsyaเป็นสถิติ อุณหพลศาสตร์อยู่บนพื้นฐานของการซุ่มโจมตีของกฎหมายพื้นฐานสองข้อที่ได้รับการกำหนดขึ้นในผลลัพธ์ของข้อมูลล่าสุด
Cobs ของอุณหพลศาสตร์- ความสม่ำเสมอของสมมุติฐานที่รองรับอุณหพลศาสตร์ บทบัญญัติเหล่านี้ก่อตั้งขึ้นจากการวิจัยทางวิทยาศาสตร์และนำมาทดลอง หลักการของกลิ่นเหม็นเป็นที่ยอมรับอย่างไรเพื่อให้เทอร์โมไดนามิกส์สามารถกระตุ้นตามความเป็นจริงได้
ความต้องการเทอร์โมไดนามิกส์ในระยะแรกเกิดจากการที่เทอร์โมไดนามิกส์อธิบายพารามิเตอร์ระดับมหภาคของระบบโดยไม่มีค่าเผื่อเฉพาะสำหรับการขยายด้วยกล้องจุลทรรศน์ ฟิสิกส์สถิติเกี่ยวข้องกับโภชนาการของโครงสร้างภายใน
Cobs ของเทอร์โมไดนามิกส์เป็นอิสระดังนั้นจึงไม่สามารถพัฒนาจาก cobs อื่นได้
ก้อนแรกของเทอร์โมไดนามิกส์
ปริมาณความร้อนที่ระบบนำออกไปจะไปเปลี่ยนพลังงานภายในและการทำงานของกองกำลังฝ่ายตรงข้าม
การเปลี่ยนแปลงพลังงานภายในของระบบระหว่างการเปลี่ยนจากสถานีหนึ่งไปยังอีกสถานีหนึ่ง ผลรวมของแรงทำงานขั้นสูงและปริมาณความร้อนที่ถ่ายเทไปยังระบบ และไม่ได้อยู่ที่วิธีการทำการเปลี่ยนแปลงนี้
δ คิว = δ อา + ตู่ , เดอ ตู่єความแตกต่างสุดท้ายของพลังงานภายในของระบบและδ คิวและ δ อาєปริมาณความร้อนเบื้องต้น, ถ่ายโอนไปยังระบบ, งานพื้นฐานนั้น, เสร็จสมบูรณ์โดยระบบในทางที่เป็นไปได้
อีกก้อนหนึ่งของอุณหพลศาสตร์
กฎของอุณหพลศาสตร์อีกข้อหนึ่งทำให้ไม่สามารถสร้างการเคลื่อนที่แบบถาวรในลักษณะอื่นได้
1 - สมมุติฐานของ Clausiusกระบวนการที่เป็นไปไม่ได้ ผลลัพธ์เดียวก็คือการถ่ายเทความร้อนจากตัวเย็นไปสู่ตัวร้อน
2 - สมมุติฐานของเคลวินกระบวนการหมุนเวียนที่เป็นไปไม่ได้ ผลลัพธ์เพียงอย่างเดียวคือการบรรจุขวดของงานเพื่อระบายความร้อนของแหล่งกักเก็บความร้อน
ก้อนที่สามของอุณหพลศาสตร์สามารถกำหนดได้ดังนี้:
การเติบโตของเอนโทรปี ( เหมือนโลกที่ไม่มีปัญหาในระบบ)ที่อุณหภูมิศูนย์สัมบูรณ์ แปรสภาพไปยังขอบเขตสุดท้าย ซึ่งไม่สามารถฝากได้ ไม่ว่าระบบจะมีความสำคัญเพียงใด
Zero cob ของเทอร์โมไดนามิกส์ (ก้อนร้อนของอุณหพลศาสตร์)
หลักการทางกายภาพซึ่งมั่นคงซึ่งเป็นอิสระจากโรงสี cob ของระบบฉนวน vreshti-resht ความเท่าเทียมกันทางอุณหพลศาสตร์ถูกสร้างขึ้นและทุกส่วนของระบบเมื่อถึงการปรับสมดุลทางอุณหพลศาสตร์จะต้องมีอุณหภูมิเท่ากัน ทิมตัวเอง bulo ศูนย์ cob เข้ามาจริงและกำหนดความเข้าใจของอุณหภูมิ คุณสามารถให้ศูนย์ cob มีรูปร่างสามมิติ:
ระบบ Yakscho อาอยู่ในสมดุลทางอุณหพลศาสตร์ของระบบ บี, และอันนั้น, ที่มือของเธอ, จากระบบ คจากนั้นระบบ อารู้ในrіvnovazіz ค. ซึ่งอุณหภูมิจะเท่ากัน
อุณหพลศาสตร์ทางสถิติ- ฟิสิกส์สถิติ Razdіl, กฎหมายกำหนด scho, พลังโมเลกุล scho pov'yazuyut ของการกล่าวสุนทรพจน์ด้วย vimiryuvanim เกี่ยวกับค่า dosvid TD
โรคติดต่อทางเพศสัมพันธ์เกี่ยวข้องกับการขัดขวางกฎของอุณหพลศาสตร์ของระบบที่มีความสำคัญเท่าเทียมกันและการคำนวณฟังก์ชัน TD สำหรับค่าคงที่ระดับโมเลกุล STD ขึ้นอยู่กับสมมติฐานและสมมุติฐาน
ในมุมมองของกลไกที่ STL จะพิจารณาค่าเฉลี่ยของพิกัดและแรงกระตุ้นและโมเมนตัมของการปรากฏตัวของค่าของพวกเขา พลังทางอุณหพลศาสตร์ของระบบมหภาคถูกมองว่าเป็นค่าเฉลี่ย ค่าวิพาดิคมิฉะนั้นลักษณะของความหนาของymovіrnostі
แยกแยะโรคติดต่อทางเพศสัมพันธ์แบบคลาสสิก (Maxwell, Boltzmann), ควอนตัม (Fermi, Dirac, Bose, Einstein)
สมมติฐานหลักของโรคติดต่อทางเพศสัมพันธ์: มีความเชื่อมโยงที่ชัดเจนระหว่างพลังระดับโมเลกุลของอนุภาคซึ่งก่อตัวระบบและพลังระดับมหภาคของระบบ
วงดนตรีมีขนาดใหญ่ อาจมีระบบ TD ที่คล้ายกันจำนวนอนันต์ ซึ่งพบได้ในไมโครสเตนที่แตกต่างกัน วงดนตรีที่มีพลังงานคงที่มี microstans ทั้งหมดที่มีการเคลื่อนไหวเท่ากัน ค่าเฉลี่ยจะถูกวัดทางกายภาพในช่วงเวลาหนึ่งก่อนจะถึงค่าเฉลี่ยของทั้งมวล
§ 1 Micro-ta สำหรับ macrostan อิโมเวอร์นิสต์เทอร์โมไดนามิก (static vaga) และเอนโทรปี สูตรของ Boltzmann ลักษณะทางสถิติของกฎหมาย TD อื่น
สำหรับคำอธิบายของมาโครสแตน ต้องมีการเปลี่ยนแปลงเล็กน้อย (บ่อยครั้ง 2) สำหรับคำอธิบายของไมโครสเตน ควรทำคำอธิบายของอนุภาคเฉพาะ ผิวหนังซึ่งมีการแนะนำอนุภาคที่แตกต่างกันหกแบบ
สำหรับภาพกราฟิก ไมโครสเตนจะคลุมด้วยเฟสสเปซอย่างสะดวก แยกแยะ - เฟสสเปซ (โมเลกุล) และสเปซ G-phase (แก๊ส)
เพื่อประโยชน์ของจำนวนไมโครสเตชั่น Boltzmann vikoristovuvav sposіb seredkіv, tobto เฟสถูกแบ่งออกเป็นมิดเดิ้ลและค่าของมิดเดิลมีขนาดใหญ่เพื่อให้สามารถโรยอนุภาคได้ แต่มีขนาดเล็กเมื่อเทียบกับทั้งหมด
หากคุณพิจารณาว่าไมโครสแตนหนึ่งตัวมอบให้กับไมโครสแตนหนึ่งตัว ดังนั้น หากคุณต้องการแบ่งปันภาระผูกพันทั้งหมดบนไมโครสแตน เราจะหักจำนวนไมโครสแตนออก
เป็นที่ยอมรับว่าพื้นที่เฟสถูกแบ่งออกเป็นสามตัวกลาง จำนวนอนุภาคทั้งหมดในระบบคือเก้า ให้มาโครสแตนหนึ่ง: 7+1+1 อีกอัน: 5+2+2 ที่สาม: 3+3+3 Porahuyemo จำนวน microstations ซึ่งเป็นไปได้ที่จะใช้ macrostans หนัง นี่คือหลายวิธีที่จะทำให้ดีขึ้น สถิติของ Boltzmann มักจะจำได้ การแลกเปลี่ยนอนุภาคระหว่างตัวกลางทำให้เกิด microstan ใหม่ แต่ macrostan ถูกละทิ้งโดยตัวมันเอง
ระบบกำหนดไมโครสเตชั่นที่ใหญ่ที่สุด ซึ่งอนุภาคจะกระจายอย่างเท่าเทียมกันทั่วทั้งปริมาตร สถานีล่าสุดคือการรับรู้การสะสมของอนุภาคในส่วนหนึ่งของระบบ
จำนวนไมโครสเตชันมีความสำคัญยิ่ง หากจำนวนของอโวกาโดรแบ่งออกเป็นสองค่ากลาง:
ลองใช้สูตรของสเตอร์ลิง:
เหมือนส่วนหนึ่งไปโดดใส่คนอื่น เราเพิกเฉย
มาทำระบบกันเถอะ Xอนุภาค ให้ mi wanto, shob โรศราหุนค โชว์อะไร X = 10 12 .
ในโลกของการเปลี่ยนแปลงของระบบไปสู่สถานะที่เท่าเทียมกัน การเคลื่อนที่ทางอุณหพลศาสตร์จะเพิ่มขึ้น เอนโทรปีก็เติบโตขึ้นเช่นกัน ออตเช่
ลองดูที่ฟังก์ชัน ซึ่งเราใช้ระบบสองศูนย์ vipad ตัวแรกมี NA+0 อีกอันมี 0.5 + 0.5 อุณหภูมิคงที่ การเปลี่ยนจากสถานีแรกไปยังสถานีถัดไป - การขยายตัวของก๊าซที่มีอุณหภูมิความร้อน
Zgidno ด้วยสูตร Boltzmann
ออกไปโพสทีน่า โบลซ์มันน์ ตอนนี้เราใช้สูตรของ Boltzmann ทางคณิตศาสตร์ได้แล้ว
ใช้สองระบบ
จากสองระบบ เราสามารถแก้ไขระบบที่สามได้ แม้ว่าเอนโทรปีของระบบใหม่จะก้าวหน้ากว่า:
ความคล่องตัวของระบบอิสระสองระบบทวีคูณ:
ฟังก์ชันนี้เป็นลอการิทึม:
Aleentropy - ค่าของการขยายตัว, ค่าสัมประสิทธิ์สัดส่วนที่จำเป็น Ace คือค่าคงที่ Boltzmann
แกนที่นี่คือการเปลี่ยนแปลงที่ลื่นไหลและ visnovok ซึ่งเอนโทรปีสูงสุดที่จุดเท่าเทียมกันไม่ใช่กฎสัมบูรณ์ แต่เป็นกฎทางสถิติ อย่างที่คุณเห็น ถ้ามีอนุภาคน้อยกว่า กฎเทอร์โมไดนามิกอีกข้อหนึ่งก็เหมาะสมกว่า
§ 2. การสลายตัวของโมเลกุลด้วยพลังงาน กฎของโบลต์ซมันน์
อนุภาคระบบ H, . โมเลกุลถูกหารด้วยพลังงานอย่างไร? จำนวนโมเลกุลมีพลังงานได้อย่างไร?
เอนโทรปีที่สถานีมีค่าเท่ากับค่าสูงสุด:
และตอนนี้เรารู้มากขึ้น:
เรารู้ความแตกต่าง:
Rivnian (2) มีที่ปรึกษาไม่ครบจำนวน
ในการหลีกเลี่ยงตัวแปรฟอลโลว์ เราใช้วิธีการตัวคูณลากรองจ์ที่ไม่มีนัยสำคัญ:
พวกมันถูกเลือกเพื่อให้สัมประสิทธิ์สำหรับการเปลี่ยนแปลงที่รกร้างมีค่าเท่ากับศูนย์
Todi reshta สมาชิกของผลรวมอิสระ เหลือ viide, scho
คุ้มค่าคุ้มราคา:
แนะนำ:
เราเป็นตัวแทนใน (3):
ลองกำจัดตัวคูณอีกตัวหนึ่งออกไป ลอการิทึม Ur-e (6) คูณด้วย i subsum:
ตัวคูณ Lagrange ที่ไม่มีนัยสำคัญกลายเป็นซิงเกิ้ลได้
ที่เหลือ กฎหมายของ Boltzmann จะถูกเขียนว่า:
เราเป็นตัวแทนใน (8) ค่านิยม
Chinnik Boltzmann
กล่าวอีกนัยหนึ่ง Boltzmann ถูกเขียนดังนี้:
แน่นอนที่อุณหภูมิใกล้เคียงกับศูนย์สัมบูรณ์แล้ว ไม่มีโมเลกุลบนเส้นปลุก ที่อุณหภูมิที่ไม่สอดคล้องกัน ฉันเพิ่มขึ้นทั้งหมดเท่าๆ กัน
- ผลรวมหลังค่าย
§ 3 ผลรวมที่อยู่เบื้องหลังค่ายของโมเลกุลและการเชื่อมต่อกับїїด้วยพลังทางอุณหพลศาสตร์
เป็นที่ชัดเจนว่าอำนาจที่จะมีเงินจำนวนมากอยู่เบื้องหลังค่ายของโมเลกุล ประการแรก ค่าไม่มีที่สิ้นสุด และค่าจะขึ้นอยู่กับอุณหภูมิ จำนวนอนุภาค และปริมาตรของระบบ นอกจากนี้ยังเป็นไปได้ที่จะนอนอยู่ในรูปของมวลของโมเลกุลที่ก่อให้เกิดความเร่ง
ต้าหลี่ผลรวมของค่ายไม่ได้เป็นค่าสัมบูรณ์ แต่ถูกกำหนดให้กับตัวคูณที่แน่นอน Їїมูลค่าของเงินฝากเท่ากับพลังงานของระบบ บ่อยครั้งที่อุณหภูมิของศูนย์สัมบูรณ์ถูกนำมาใช้เป็นอุณหภูมิของโมเลกุลที่มีเลขควอนตัมต่ำสุด
ปริมาณที่อยู่เบื้องหลังโรงสีเป็นฟังก์ชันอุณหภูมิที่เพิ่มขึ้นแบบจำเจ:
ด้วยพลังงานที่เพิ่มขึ้น จำนวนเงินที่อยู่เบื้องหลังค่ายก็เพิ่มขึ้น
ผลรวมหลังค่ายของโมเลกุลมีพลังของการทวีคูณ พลังงานของโมเลกุลสามารถเปิดเผยได้โดยผลรวมของพลังงานโมเลกุลที่ก้าวหน้าและภายใน Todi sum สำหรับค่ายที่จะเขียนเช่นนี้:
คุณสามารถทำได้ดังนี้:
จำเป็นต้องมีการทำลาย rivniv อิเล็กทรอนิกส์ อุณหภูมิสูง. ในช่วงเวลาที่มีอุณหภูมิค่อนข้างต่ำ การมีส่วนร่วมของ coliving แบบอิเล็กทรอนิกส์ใกล้เคียงกับศูนย์
ศูนย์รวมของรัฐอิเล็กทรอนิกส์
Tse ทุกอย่างเรียกว่าการประมาณ Born-Oppenheimer
สมมติว่าสามารถแทนที่จำนวนเดียวกันได้ดังนี้:
หากในทางปฏิบัติเหมือนกันแล้ว:
Virogenity ของ rivniv
การเขียนแบบนี้เรียกว่าผลรวมของพลังงานเท่ากับโมเลกุล
ผลรวมที่อยู่เบื้องหลังค่ายนั้นเชื่อมโยงกับพลังงานทางอุณหพลศาสตร์ของระบบ
มาดูอุณหภูมิกัน:
Viraz ถูกพาตัวไปสำหรับเอนโทรปี
พลังงานของเฮล์มโฮลทซ์
เรารู้จักรอง:
พลังงานเอนทาลปีและกิ๊บส์:
การสูญเสียความจุความร้อน:
ในตอนแรก ค่าทั้งหมด- ce เพิ่มขึ้นเป็นศูนย์พลังงาน ในอีกทางหนึ่ง ค่าที่เท่ากันทั้งหมดจะถูกคำนวณสำหรับระบบ ซึ่งคุณมักจะจำได้ ในก๊าซอุดมคติ โมเลกุลไม่ต่างกัน
§ 4. การกระจายตามบัญญัติของกิ๊บส์
กิ๊บส์ได้เผยแพร่วิธีการตระการตาทางสถิติหรืออุณหพลศาสตร์แล้ว ทั้งมวล - ดีมาก แต่ไม่มีความไม่สอดคล้องกันจำนวนของระบบอุณหพลศาสตร์ที่คล้ายคลึงกันซึ่งอยู่ในไมโครสเตนที่แตกต่างกัน ชุดไมโครคาโนนิคัลมีลักษณะเฉพาะที่สม่ำเสมอ Canonical Ensemble อาจ Postiyni Rozpodіl Boltsman buv vvedeniya สำหรับชุด microcanonical มาดูที่บัญญัติกัน
ประสิทธิภาพของไมโครสแตนหนึ่งตัวในระบบในเทอร์โมสตัทคืออะไร?
กิ๊บส์เข้าใจชุดสถิติ เทอร์โมสแตทที่ยอดเยี่ยมอย่างเห็นได้ชัด อาจจะเป็นชุดใหม่ อย่างไรก็ตาม ระบบในไมโครสเตนที่แตกต่างกัน มาเร็ว เอ็ม- จำนวนระบบในชุด ในค่าย ผมระบบ perebuyat
ในกลุ่มตามบัญญัติบัญญัติ ชาร์ดสามารถรับรู้ได้ด้วยพลังงานที่แตกต่างกัน ถัดจากนั้นต้องล้าง ซึ่งเก่าแล้วในแง่ของพลังงานที่เท่ากัน ซึ่งเหม็นที่จะโกหก
ไปกันเถอะєค่ายพลังงานของระบบและเอนโทรปีเอนโทรปีเอนโทรปีเท่ากัน ระบบ Tsіyvіdpovіdaєmicrostanіv
พลังงานของเฮล์มโฮลทซ์กลายเป็นทั้งมวล
ถ้าคุณเปรียบพลังงานภายในเป็นพลังงาน แล้ว
Todi ymovіrnіstหนึ่งจะมีราคาแพงกว่า
ในระดับดังกล่าว humovirnosti ซึ่งมีค่าพลังงานต่างกันอยู่ในพลังงานของระบบ แต่อาจแตกต่างกัน
- หมวดบัญญัติของกิ๊บส์
- ความยืดหยุ่นของแมคโครสแตน
|
§5
จำนวนเงินที่อยู่เบื้องหลังสแตนของระบบ
ฟังก์ชันจะกลายเป็นระบบและอาจมีพลังทวีคูณ เพื่อแสดงพลังของระบบโดยย่อ:
ปรากฎว่ามีการเชื่อมต่อกับระบบของอนุภาคที่ถูกแปลเป็นภาษาท้องถิ่น จำนวนไมโครสเตชั่นสำหรับอนุภาคที่ไม่ได้แปลจะน้อยลง โทดี:
พลัง Koristuyuschie ในตัวคูณ otrimaemo:
§ 6. ผลรวมแบบก้าวหน้าหลังค่าย
พลัง TD ของก๊าซอุดมคติเชิงเดี่ยว
มาดูก๊าซอุดมคติเชิงโมนาโตมิกกัน โมเลกุลเข้ามาเป็นจุด เนื่องจากสามารถมวลและอาคารเคลื่อนที่ได้ในอวกาศ พลังงานมักจะมีราคาแพง:
การเคลื่อนไหวดังกล่าวสามารถมีอิสระสามระดับที่สามารถจินตนาการได้ด้วยพลังงานจากการดูโกดังสามแห่ง ลองดูพิกัด ruh uzdovzh กัน X.
จากกลศาสตร์ควอนตัม:
สมมุติฐานอย่างนั้น
