통계적 열역학, 분할 통계. 물리학, 상호 작용 법칙에 기초하여 열역학 법칙을 구속합니다. 그 ruhu 입자의 저장 시스템. 똑같이 중요한 스테이션에 있는 시스템의 경우 통계적 열역학을 사용하면 열역학적 전위를 계산하고 스테이션의 레벨을 기록하며 위상 및 화학적 전위를 계산할 수 있습니다. 동일한. 불균일하게 중요한 통계적 열역학은 spivvіdnoshen(경계 마음의 에너지, 운동량, 질량 및 요고의 전달 수준)의 전가를 제공하고 운동 전달 방정식에 포함될 scho를 계산할 수 있게 합니다. 계수. 통계적 열역학은 수량을 설정합니다. zv'azok mizh mikro 및 매크로 전원 fiz. 그 화학. 시스템. Rozrahunkov 방법 및 통계적 열역학 vikoristovuyutsya와 같은 모든 라인. 이론적 인 화학.
기본 이해.통계용. 거시적 설명. 시스템은 J. Gibbs(1901)에 의해 통계의 이해를 얻기 위해 제안되었습니다. 앙상블 및 위상 공간을 통해 방법 및 imovirnosti 이론의 작업을 완료할 수 있습니다. 통계 ensemble-sukupnіst는 많은 수의 동일한 시스템을 구성합니다. 동일한 매크로 스테이션에서 더 많은 매개변수가 되는 입자(즉, 분석된 시스템의 "사본") 시스템의 마이크로 스테인은 그것으로 새로 고칠 수 있습니다. 기본 통계 ensemble-microcanonical, canonical, grand canonical. 및 등압-등온.
마이크로캐노니컬. Gibbs 앙상블 vikoristovuyuchi 절연 시스템(에너지 E를 불필요한 매질과 교환하지 않음)을 검사할 때 상수 V 및 동일한 입자 수 N(E, V 및 N 매개변수가 시스템이 됨)일 수 있습니다. 칼리니프카. Gibbs Ensemble은 일정한 수의 입자 N(매개변수 V, T, N)을 갖는 현재 매체(abs. t-ra T)와 열 평형 상태에 있는 일정한 통신 시스템의 설명을 위해 선택되었습니다. 그랜드캐논. Gibbs Ensemble는 큰 매체(t-ra T)와의 열평형과 입자 저장소(모든 종류의 입자 교환이 있음)와 물질 평형에 위치하는 임계 시스템의 설명을 위해 선택됩니다. "벽"은 V)의 볼륨으로 시스템을 추출합니다. 나는 그러한 시스템의 매개 변수가 될 것입니다. V, T 및 m - 입자의 화학적 잠재력. 등압-등온선. Gibbs Ensemble은 열적이며 까다로운 시스템을 설명하기 위해 선택되었습니다. 일정한 압력 P가 있는 navkolyshnim 중간과 동일합니다(매개변수는 T, P, N이 됨).
통계의 위상 공간 역학 - bagatomy 공간, 그 축은 모두 좁은 좌표 q i і는 M 자유 단계가있는 시스템의 임펄스 p i (i = 1,2, ..., M)에 의해 연결됩니다. N 원자로 구성된 시스템의 경우 q i і p i는 각 원자 j і M = 3N의 운동량 성분(a = x, y, z)의 데카르트 좌표를 제공해야 합니다. 좌표와 임펄스의 집합은 일관된 방식으로 q와 p로 표시됩니다. 계의 스테이션은 확장 2M의 위상 공간 부근의 점으로 표현되며, 변화는 vzdovzh 선, 소리의 점의 시시 또는 순간에 계가 된다. 위상 궤적. 통계용. 시스템에 대한 설명은 위상 obsyagu(위상 공간 의무의 요소)와 점의 부동 폭을 특성화하는 f(p, q)의 세분화 기능을 이해하기 위해 도입됩니다. 시스템의 상태, 좌표 p, q가 있는 점 근처의 위상 공간 요소를 나타냅니다. 양자 역학은 이산 에너지를 이해하기 위한 위상 약속이 있습니다. end-of-line obsyagu 시스템의 스펙트럼, tk. 작은 부분의 진영은 충동과 좌표에 의해 결정되는 것이 아니라 정지된 역학에 있는 hvilian 함수에 의해 결정됩니다. 밀 시스템 vіdpovіdaє 에너지. 양자 스테이션의 스펙트럼.
쪼개는 기능권위 있는 f(p, q) 시스템은 이 마이크로 구현의 유연성을 특징으로 합니다.나는 (p, q) 위상 공간의 요소 obsyagu dG가 될 것입니다. 위상 공간에 대한 무한히 작은 무지에서 Imovirnist perebuvannya N 입자는 더 많습니다.
de dГ N - 시스템의 위상 연결 요소(단위: h 3N h-상수 플랑크); 딜닉 N! vrakhovu that scho, 동일성의 scho 순열. 입자는 시스템을 변경하지 않습니다. F-tsiya rozpodіlu vіdpovіdaє umovі 정규화 t f(p, q)dГ N = 1, 왜냐하면 시스템은 K.-L에게 진정으로 알려져 있습니다. 이되다. 양자 시스템의 경우, 함수 rozpodіlu는 양자 스테이션의 imovirnіst w i , N znahodzhennya 시스템을 정의하며, 이는 양자 수 i 세트에 의해 주어지며, 마음 정규화를 위한 에너지 E i,N
시간 t에서의 평균값(tobtot에서 t + dt까지의 무한히 작은 시간 간격(물리적). 시스템의 모든 부분의 좌표 및 임펄스의 함수인 A(p, q)의 값은 추가 기능에 대한 규칙에 따라 계산됩니다
좌표에 대한 적분은 전체 시스템에 대해 수행되고 임펄스에 대한 적분은 - , 최대 +, . 밀 열역학. Rivnovagi 시스템 slid yak intera t: , . vіrіshennya ur-nya ruhu 창고 시스템이없는 똑같이 중요한 stannіv f-tsії rozpodіlu vynachayutsya 입자의 창고 시스템. J. Gibbs(1901)는 이러한 기능에 대한 견해(고전 및 양자 시스템에 대해 동일)를 도입했습니다.
마이크로캐노니컬에서 Gibbs의 앙상블 주어진 에너지 E rіvnoymovirnі і f-tsіya rozpodіlu klаsich에 대한 모든 microstanes. 시스템은 다음과 같이 보일 수 있습니다.
f(p,q) = A 디,
드 d - Dirac의 델타 함수, H(p, q) - 동역학의 합인 Hamilton 함수. 그 잠재력. 작은 입자의 에너지; postіyna A는 정규화 f-tsії f(p, q)의 이해를 위해 선택됩니다. 양자 시스템의 경우 DE 값보다 더 중요한 양자 상태 설정의 정확도로 에너지와 시간(입자의 운동량과 좌표 사이)의 무의미한 주파수 f-tsiya w까지 가능합니다. (E k) \u003d -1 (E k) = 0이므로 E k< Е и E k >E + D E. 확장 g(E, N, V)-t. 소리 통계 vaga, 에너지의 scho dorivnyuє kіlkosti 양자 stanіv. 공 D E. 중요한 spіvvіdnoshennia 통계 열역학 - 엔트로피 시스템 zі 통계 연결. 왜건:
S(E, N, V) = klng(E, N, V)
정식에서 Gibbs의 앙상블은 모든 N 입자의 좌표와 충격 또는 E i,N 값에 의해 결정되는 미세 상태에서 시스템의 중요성 안정성은 다음과 같이 보일 수 있습니다. f(p, q) = exp (/kT); w i,N = exp[(F - E i,N)/kT],드 F-프리. 에너지(헬름홀츠의 에너지)는 V, T, N 값으로 저장되어야 합니다.
F = -kTlnZN ,
드 Z N-stat. sum(양자 시스템 당시) chi 통계. f-tsіy w i, N 또는 f(p, q)의 마음의 정규화에 의해 결정되는 적분(고전 시스템의 경우):
Z N = m exp[-H(p,q)/kT]dpdq/(N!h 3N)
(r에 대한 합은 시스템의 모든 양자 상태에 대해 취해지며 통합은 전체 위상 공간에 대해 수행됩니다.)
그랜드캐논에서. Gibbs f-tsiya rozpodіlu f(p, q) 및 통계의 앙상블. 합계 X
드 W-열역학 변화 V, T, m의 형태로 증착되어야 하는 전위 іzobarno-іzothermіch에서. 깁스의 앙상블 규범의 마음에서 눈에 띄는 Q의 합은 다음과 같습니다.
깁스 시스템의 G 에너지(등압 등온 전위, 자유 엔탈피).
열역학 계산용 f-tsії는 장미인지 여부에 관계없이 승리 할 수 있습니다. 악취는 1 대 1에 해당하고 다른 물리적 인 것과 유사합니다. 마음. 마이크로캐노니컬. rozpodil Gibbs zastosovuєtsya 골. 아. 이론적으로 후속 조치. 특정 작업을 수행할 목적으로 매체와 에너지를 교환하거나(표준 및 등압-등온선) 에너지와 입자를 교환하는 앙상블(대표준 앙상블)이 고려됩니다. 나머지는 단계 및 화학 비료에 특히 적합합니다. 동일한. 통계 합계 Z N і Q를 통해 헬름홀츠 에너지 F, 깁스 에너지 G 및 열역학을 지정할 수 있습니다. 시스템의 세인트 아일랜드, 통계의 차별화를 유지합니다. vіdpovіdnimi 매개 변수에 대한 sumi (rozrakhunku 1 mol in-va의 경우): 내선. 에너지 U = RT 2 (9 lnZ N /9 T) V , 엔탈피 H = RT 2 (9 lnQ/9 T) P , 엔트로피 S = RlnZ N + RT(9 lnZ N /9 T) V = R ln Q + RT(9 ln Q/9 T) P , 일정한 압력에서 열용량 V = 2RT(9 lnZ N /9 T) V + RT 2 (9 2 lnZ N /9 T 2) V , 일정한 압력에서 열용량 С Р = 2RT(9 lnZ N /9 T) P + + RT 2(9 lnZ N /9 T 2) P 등 대응 모든 ci 값이 누적되고 통계됩니다. 센스. 따라서 내부 에너지는 시스템의 평균 에너지에서 가져오므로 열역학의 첫 번째 개 암 나무 열매를 러시아 입자 창고 시스템의 에너지 보존 법칙으로 볼 수 있습니다. 빌. 에너지는 통계와 관련이 있습니다. 시스템의 합, 엔트로피-z 주어진 매크로스테이션의 마이크로스테이션 수 g 또는 통계. vaga macrostan, i, later, z 요가 imovirnistyu. 엔트로피 감각, imovirnosti의 세계로서, 나는 백 오십(중요하지 않은) 위치를 저장할 것입니다. 동일한 엔트로피 isolir의 스테이션에서. 시스템은 호출을 설정할 때 가능한 최대 값을 가질 수 있습니다. 마음(E, V, N), tobto 동등하게 중요한 camp є naib. 가능한 캠프 (최대 통계. 왜건 포함). 따라서 중요하지 않은 상태에서 동등하게 중요한 상태로의 전환은 더 작은 상태에서 더 큰 상태로의 전환 과정입니다. 누구의 polygaє 통계. 엔트로피 성장의 법칙을 감지하고 닫힌 시스템의 엔트로피까지 zgіdno는 증가 할 수 있습니다 (div. 열역학의 또 다른 개 암 나무 열매). t-ri abs에서. 메인에 제로 스킨 시스템 perebuvaє. w 0 = 1 및 S = 0인 stani. Tse 응고는 열역학의 세 번째 cob입니다(div. Thermal theorem). 엔트로피의 명확한 정의에서 양자 기술의 속도를 높이는 것이 필요하다는 것이 분명합니다. 클래식에서 엔트로피 통계 m. b. 충분한 도단쿠까지 정확하게 임명합니다.
이상적인 시스템. Rozrahunok 통계. 더 많은 시스템의 합은 접을 수 있는 작업입니다. Vaughn은 잠재력의 기여로 다른 가스 회사에 크게 요청할 것입니다. 시스템의 전체 에너지에 대한 에너지를 충전할 수 있습니다. 이러한 방식으로 이상적인 시스템의 N 입자에 대한 함수 f-tsіya raspodіlu f (p, q)의 수는 추가 단일 입자 함수 f-tsіy podіlu f 1 (p, q)를 통해 표현됩니다.
mikrostanami의 Rozpodіl 입자는 vіd їhny kіnetich에 떨어집니다. 에너지와 양자의 종류 sv-in system, umovleniya그것들은 부품의 동일성입니다. 양자 역학에서 모든 부분은 페르미온과 보존의 두 가지 클래스로 나뉩니다. 자주 하위 순서를 지정하는 통계 유형은 스핀과 명확하게 일치합니다.
Fermi-Dirac 통계는 전체 시스템의 차이를 나타냅니다. 스핀이 1/2, 3/2,...인 입자의 단위는 ђ = h/2p입니다. 통계, 사운드의 중요성을 하위 순서로 지정하는 Chastka(또는 준 입자). 페르미온. 원자의 전자, 금속 및 도체, 짝을 이루지 않은 원자 번호를 가진 원자 핵, 원자 번호와 전자 수에서 짝을 이루지 않은 차이가 있는 원자, 준 입자(예: 고체의 전자 및 더크)는 페르미온보다 얇습니다. Tsya 통계는 1926년 E. Fermi에 의해 제안되었습니다. 같은 운명의 P. Dirak z'yasuvav її 양자. 센스. 페르미온 시스템의 흐빌리안 함수는 비대칭입니다. 즉, 대칭입니다. zminyuє svіy 기호는 좌표와 스핀의 순열이 동일함의 패리티와 같을 때입니다. 입자. 피부 양자 상태는 하나 이상의 입자를 가질 수 없습니다(div. Pauli 원리). 스테이션에서 에너지 E i로 재구매되는 페르미온 이상 기체의 평균 입자 수 ni는 Fermi-Dirac의 세분화 기능에 의해 결정됩니다.
n 나는 = (1 + exp [(E 나는 - m)/kT]) -1,
부품의 밀링을 특징짓는 양자 수의 i-세트.
보스-아인슈타인 통계는 토톨로지 시스템을 정의합니다. 스핀이 0 또는 무한인 입자(0, ђ, 2ђ, ...). 통계, 소리의 중요성을 하위 순서로하는 부분 또는 준 입자. 보손. 이 통계는 광자 현상에 대해 Sh. Bose(1924)에 의해 제안되었으며 A. Einstein(1924)에 의해 예를 들어 페르미온 쌍의 창고 입자로 보이는 수백 개의 이상 기체 분자에 의해 입증되었습니다. 한 쌍의 총 양성자와 중성자를 가진 원자핵(중수소, 핵 4 너무 얇지 않음). 보존 전에 고체 및 희귀 4 He의 포논, 도체 및 유전체의 엑시트도 볼 수 있습니다. 시스템의 Khvilyov의 기능은 동일성의 패리티 여부의 순열에 따라 대칭입니다. 입자. 양자 상태의 수는 어떤 것에도 제한되지 않습니다. 한 캠프에는 많은 입자가 있을 수 있습니다. 에너지 E i 인 스테이션에서 사용되는 n i boson의 이상 기체 입자의 평균 수는 Bose-Einstein 함수로 설명됩니다.
n 나는 = (exp [(E 나는 - m)/kT]-1)-1.
볼츠만의 통계, 양자 효과에 저항할 수 있다면 양자 통계라고 합시다. 높은 탑). 여기에서 깁스 분포의 경우와 같이 모든 입자의 위상 공간이 아니라 한 입자의 위상 공간에서 임펄스와 좌표에 의한 이상 기체의 분포를 볼 수 있습니다. 야크 미니. 혼자 obsyagu 위상 공간, scho maє shіst vimiryuvan (입자의 운동량에 대한 세 개의 좌표와 세 개의 투영), 분명히 양자까지. spіvvіdshennyam neviznachenosti , 당신은 더 작은 계약을 선택할 수 없습니다, nizh h 3 . 스테이션에서 에너지 E i로 재구매되는 이상기체의 평균 입자 수 ni는 Boltzmann의 함수로 설명됩니다.
n 나는 = exp [( m -E i)/kT].
고전의 법칙에 대한 ruhayutsya와 같은 부품의 경우. 공장에서 역학입니다. 유력한. 필드 U(r)은 임펄스 p에 대한 rozpodіlu f 1(p, r)의 함수와 통계적으로 동일하며 이상 기체 입자의 좌표 r을 볼 수 있습니다.f 1 (p, r) = A exp(-[p 2 / 2m + U(r)] / kT). 여기 p 2/2m-운동. 질량이 w인 분자의 에너지, 상수 A는 마음의 정상화를 위해 계산됩니다. Tsey viraz는 종종 소리가납니다. rozpodіl Maxwell-Boltzmann 및 razpodіl Boltzmann zv. 함수
n(r) = n 0 exp[-U(r)]/kT],
드 n(r) = t f 1 (p, r) dp - 점 r에서 입자 수의 너비(n 0 - 완벽한 필드가 없는 입자 수의 너비). Rozpodil Boltzmann은 rozpodіl 두더지를 설명합니다.중력장에서 냉각(기압 f-la), 물 중심력 분야에서 분자 및 고도로 분산된 입자, 비바이러스성 전도체의 전자, rozbavl의 rozrahunka rospodil 이온에 대한 바이코리스트. 전해질 용액(현장 및 전극이 있는 경계에서) 등 U(r) = 0에서 Maxwell의 rozpodil - Boltz-mann은 swidkost 입자에 대한 rozpodil을 설명하는 Maxwell의 rozpodil을 따릅니다. 통계적. 같음(J. Maxwell, 1859). Zgіdno z tsm rozpodіl, ymovіrne 간격 vіd u i ~ u i + du i (i = x, y, z)에 있는 swidkosts의 단위 부피 구성 요소의 분자 수는 f-tsієyu를 의미합니다.
Rozpodіl Maxwell은 vіd vzaєmodіy에 거짓말을하지 않습니다. 이것은 가스뿐만 아니라 강(그들에 대해 고전적인 설명이 가능함)뿐만 아니라 가스와 가스에 중요한 브라운 입자에도 해당됩니다. 화학 과정에서 그들 사이의 pіdrakhunku 번호 zіtknen 가스 분자에 대한 Yogo vikoristovuyut. p-tsії 및 z 원자 pov-stі.
분자의 진영 뒤의 양.통계 canonich의 이상 기체의 합. Gibbs의 앙상블은 한 분자 Q1의 캠프 뒤의 합을 통해 표현됩니다.
de E i - 분자의 i 번째 양자 수준의 에너지(i = 분자의 0 수준과 거의 동일함), g i -통계량. i번째 같음의 vaga. 동시에 한 분자에서 많은 전자, 원자 및 원자 그룹을 볼 수 있으며 많은 분자를 전체 상호 연결로 감을 수 있으며 proteo는 거의 독립적일 수 있습니다. 분자 m의 캠프에 대한 Todi sum b. 그것은 계단으로 묶인 많은 창고의 생성에 제시됩니다. ruhom (Q 포스트) 및 z vnutrіshnyomol. 루카미(Q 내선):
Q 1 \u003d Q 포스트 Q 내선, Q 포스트 \u003d l (V / N),
드 l = (2p mkT/h2) 3/2 . 원자의 경우 Q ext는 원자의 전자 및 핵 상태의 합입니다. 분자의 경우 Q ext - 전자, 핵, 콜리반의 합. 나는 회전한다. 어울리는 입력 영역 t-r vіd 10 ~ 10 3 vicorists의 소리 전에 지정된 ruhu 유형의 가죽을 독립적으로 볼 수있는 설명이 설명되어 있습니다. Q vn \u003d Q ate · Q otra · Q 래퍼 · Q count / g, de g - 전체의 수와 같은 대칭의 수. 동일한 원자 또는 원자 그룹으로 구성된 분자를 감싸는 것으로 비난되는 구성.
전자 운동 Q의 진영 뒤에있는 합계는 더 많은 통계를 먹었습니다. 와기 R t 메인. 전자가 분자가 됩니다. 부자에서. 주요 변동 비 처녀의 rіven과 가장 가까운 각성 rіvnya의 광채는 의미합니다. 에너지 : (P t \u003d 1). 그러나 예를 들어 여러 행동에서. O 2 분자의 경우 Pm = h입니다. ruhu 분자 vіdmіnniy vіd zero i maє mіsce vіrodzhennya energіchnyh rivnіv 및 energії zbudzhenih stanіv m의 수의 순간 b. 낮게 마무리. Q 캠프 뒤에 있는 금액은 역겹고, 핵 스핀의 부활로 미치게 됩니다.
de s i -원자 i의 핵 스핀, tvir는 분자의 모든 원자에 대해 취해집니다. 캠프 뒤에 있는 돈의 액수. 루후분자 de v i -주파수작은 콜리반, 
n은 분자의 원자 수입니다. 밀이 비틀기 위한 합계입니다. 관성 모멘트가 큰 풍부한 원자 분자의 붕괴는 고전적으로 볼 수 있습니다. [고온 관찰, T/qi 1 de qi = h 2 /8p 2 kI i (i = x, y, z), I t - head 축을 둘러싼 관성 모멘트 i]: Q BP \u003d (p T 3 / qxqyqz) 1/2. 관성 모멘트 I 통계가 있는 선형 분자의 경우. 합계 Q vr \u003d T / q de q \u003d h 2 / 8p 2 * kI.
rozrahunkah에서 t-rah가 103보다 높을 때까지 원자의 쪼개짐, 상호작용의 영향의 조화를 보호할 필요가 있습니다. 콜리바냐. 나는 회전한다. 자유의 단계 (div. Non-zhorstki 분자), 전자 스테이션의 다양성, 각성 인구 등 저온(10K 미만) 양자 효과를 수정하는 것이 필요합니다(특히 이원자 분자의 경우). 예, 회전합니다. 이종 핵 분자 AB의 구조는 f-le에 의해 설명됩니다.
l-회전 수 나는, 동핵 분자 A2(특히 물 분자 H2, 중수소 D2, 삼중수소 T2)에 대해 핵과 랩이 될 것입니다. 상호작용의 자유의 단계. 친구친구와 함께: Q는 역겹다. 회전 Q otrt · Q 썩음.
캠프 뒤에 있는 분자의 합을 알면 열역학을 개발할 수 있습니다. sv-va іdealnogo 가스 및 이상 가스의 합, 포함. 화학 상수. 동일하고 똑같이 중요한 이온화 단계를 얇게 합니다. 이론 abs의 중요한 가치. Swidkosti r-tsіy는 osviti aktivіr의 프로세스와 동일한 mozhlivіst rozrahunku 상수를 사용할 수 있습니다. 수정처럼 보이기 때문에 복잡한 (과도기 캠프). 부분, 하나의 콜리반. 자유의 단계는 걷는 자유의 단계로 대체되었습니다. 서두르다.
불완전한 시스템.실제 가스에서 분자는 상호 작용합니다. 하나와 하나. 그리고 여기에서 앙상블의 진영에 대한 합은 8개 분자의 진영에 대한 합의 맨 아래까지 시작하지 않습니다. 어떻게 생각하세요, 어떻게 생각하세요? 상호 모드. 내부에 붓지 마십시오. 나는 분자, 통계가 될 것입니다. 고전에서 시스템의 합계. N개의 동일성으로 구성된 가스에 대한 근접성. 입자는 다음과 같이 보일 수 있습니다.
드 
여기<2 N-구성. vrakhovuє vzaєmod가 통합되었습니다. 분자. Naib, 종종 잠재력. 분자 U의 에너지는 쌍 전위의 합으로 간주됩니다. U = =de U(r ij) - 전위 중심. 눕는 힘분자 i와 j 사이의 Vіdstanі r ij. Vrakhovuyt는 잠재력에 대한 기여도 풍부합니다. 에너지, 분자의 방향 효과는 정당합니다. rozrahunka 구성의 필요성. 콘덴서 여부에 관계없이 통합 vinikaє pіd 시간 rassglyadu. 단계와 단계 사이. 정확히 작업의 맨 위에 있습니다. tіl은 실질적으로 불가능하므로 통계 분석을 위해. 합계 및 모든 열역학. sv-in, oberzhuvanih іz statistich. vіdpovіdnimi 매개 변수에 대한 sumi diferentiyuvannyam, vikoristovuyut decomp. 가까운 길.
Vіdpovіdno 최대 t. 그룹 분포 방법에 대한 시스템 표준은 다른 수의 분자 및 구성을 기반으로 하는 복합체(그룹)의 전체를 살펴봅니다. 적분은 일련의 그룹 적분으로 나뉩니다. 이러한 pidkhid를 사용하면 자신이 열역학적인지 여부를 밝힐 수 있습니다. f-tsіyu 실제 가스 야크는 단계 schіlnostі에 대해 낮습니다. 최대 이런 종류의 중요한 spіvvіdnoshennia - vіrialne ur-nya가 될 것입니다.
이론적인 sv-v schіlnih gazіv, rіdin і 솔리드 tіl, rozchinіv neelektrolіtіv і elektrolіtіv і interrozdіlu tsikh 시스템 bolsh zruchnym, nizh prjaimy rozrahunok 통계의 인벤토리 n 부분 함수 rozpodіlu의 sumoyu є 방법. 새로운 대리인에게는 통계학자가 있습니다. 스킨 바가가 고정됩니다. 맹렬한 spіvvіdnoshennia mіzh f-tions rozpodіlu f n, yakі의 에너지는 좌표 r 1 ,..., r n이 있는 공간의 지점에서 한 번에 znakhodzhennya 입자의 변동을 특성화합니다. for n = N f N = b f (p, r) dp (여기서 i 아래 q i = ri i). 한 부분 함수 f 1 (r 1) (n \u003d 1)은 섬의 rozpodіl 농축을 특징으로합니다. 솔리드 바디 tse 정기 간행물의 경우. 수정의 노드에서 f-tsiya iz maxima. 구조; 내선이없는 gazіv 또는 rіdin의 경우. 필드는 거시적 인 값이되었습니다. 구스티니 인바 강. Dvochastkova f-tsiya rozpodіlu (n = 2)는 imovirnіst znakhodzhennya를 특징 짓습니다.점 1과 2의 두 입자; 상관 함수 g (|r 1 - r 2 |) = f 2 (r 1, r 2) / r 2, 이는 입자 분포의 상호 상관을 특징으로 합니다. 관련 정보는 X선 구조 분석에 의해 제공됩니다.
F-tsії rozpodіlu rozmіrnostі n і n + 1 poov'yazanі neskіchennoy 시스템 іntegrodifference scho zacheplyuyutsya. ur-nіy Bogolyubov-Born-Grіn-Kirkvud-Іvon, 그 솔루션은 표면적으로 매끄럽게 취해졌으며, decomp에 의해 도입된 입자 vrakhovuyut 간의 상관 관계의 효과에 대해 설명합니다. f-tsiya f n은 f-tsії 덜 어두움을 통해 표현됩니다. 대응 부서진 12월 rozrahunka f-tsіy f n 방법의 근사화 및 이를 통해 - 모든 열역학적 방법. 분석된 시스템의 지표. 최대 stosuvannya는 Percus-Ievka 및 하이퍼체인에 가까울 수 있습니다.
콘덴서의 솔루션 모델. 열역학에 더 익숙해지기 거의 모든 물리적 및 화학적 관찰. 작업. 전체 시스템은 분자 u 0 차수의 특징적인 크기를 가진 국소 영역으로 나뉩니다. 지역 확장의 다른 모델에서 Zagalom m. b. 더 많이, 그래서 나는 덜 u 0; zdebіlshoy 악취 zbіgayutsya. 공간에서 분자의 이산적인 세분화로의 전환은 pіdrahunok decomp가 훨씬 쉽습니다. 분자의 구성. Gratkov는 vzahovuyut vzaєmod를 모델로 삼습니다. 분자를 하나씩; 상호작용의 에너지. 에너지를 설명 매개변수. 많은 vipadkіv gratkovі 모델의 경우 정확한 결정이 가능하므로 대리 접근 방식의 특성을 평가할 수 있습니다. 부자와 특정인의 추가 가능한 관점에서. vzaєmod., 방향. 효과 등. Gratkov의 모델은 비전해질 및 고분자, 상전이, 임계 현상 및 매우 이질적인 시스템 분야에서 응용 연구의 개발 및 구현에 있어 주요 모델입니다.
열역학 결정을 위한 수치적 방법. sv-in nabuvayut daedals는 세계에서 더 큰 의미의 개발을 계산합니다. 기술. Monte Carlo 방법에는 풍부한 적분을 직접 분석하여 통계 데이터를 얻을 수 있습니다. 미들 가드be-yakim zі 통계에 대한 A(r1.....r N)의 값. 앙상블(예를 들어, A는 시스템의 에너지입니다). 그래서, 캐논에서. 열역학 앙상블. 평균은 다음과 같이 보일 수 있습니다.
덴마크어 방법 zastosovuetsya 실질적으로 모든 시스템에; obmezheniya obsyagіv (N = 10 2 -10 5)에 대한 추가 평균 값을 유지하면 거시적 설명에 대한 좋은 근사값입니다. 개체는 정확한 결과로 볼 수 있습니다.
언어의 방법에서. 진화의 역학은 방향타 스킨 부분(N = 102-105)에 대한 뉴턴 방정식의 추가적 수치 적분을 위해 주어진 부분간 상호 작용의 잠재력과 함께 체계적으로 고려될 것입니다. 시스템의 동일한 특성은 이동 뒤에 있는 입자의 맥스웰 분포를 설정한 후(소위 열화 기간) 큰 시계의 위상 궤적(이동 및 좌표 뒤)에 대해 평균을 낼 때 설정됩니다.
메인의 vikoristanny 숫자 방법에서 Obmezhennya. EOM의 가능성에 의해 결정됩니다. 전문가. 계산하다. priyomi는 ominati 접기, pov'yazanі z tim, scho는 실제 시스템이 아니라 작은 obsyag를 허용합니다. 이것은 상호 작용의 장거리 잠재력, 상전이 분석 등을 관리할 때 특히 중요합니다.
물리적 역학 - 통계 분할. spivvіdnuvannya spіvvіdnіnіnіnіnі teplodіnаіnіnіkі 취소 할 수없는 protsіsіv, scho є ospezhennja energії, іmpulsu і massi 및 і аlso vplyv의 프로세스에 대한 설명을 제공하는 물리학 살수 케네티크. 거시적 계수. fiz의 흐름의 휴경을 나타내는 sucile 매체의 지표. 수량(열, 운동량, 질량 구성요소 및 in.)t-ri, 농도, 유체역학적 기울기의 흐름을 호출합니다. 속도 및 기타. 온사거 계수는 열역학적 흐름을 나타내는 방정식에 포함되어 있으므로 구별할 필요가 있습니다. 전달 수준에 들어가는 힘(열역학. Rukh 수준) 및 전달 계수(확산, 열전도도, 얇은 점도). 첫 번째 m.b. 도움 spіvvіdnoshen mіzh makroskopich에 대한 다른 사람들을 통한 표현. 계수로만 간주될 수 있는 시스템의 특성. 양도됨.
rozrahunka 매크로의 경우. 계수. 추가적인 중요하지 않은 기능을 위해 이전하기 위해 기본 행위의 구현 능력에 대해 이전을 평균화하는 것이 필요합니다. 분석하는 사람은 두통이 있습니다. f-tsії rozpodіlu f(p, q, t) (t-h) nevidomy의 유형 우리는 f-tsії rozpodіlu fn (r, q, t)의 n 부분을 살펴보고 다른 f-tsіy f (p, q, t)의 좌표와 충동에 대해 평균을 취합니다 (N - n) 입자:
Їxm.b. 몇 가지 고르지 않은 상태를 설명할 수 있는 레벨 시스템이 통합되었습니다. Virіshennya tsієї 시스템 ur-nіy duzhe 접혀 있습니다. 일반적으로 운동 고체 고체(페르미온 및 보존)의 기체 및 기체 유사 준입자 이론은 단일 입자 함수 rozpodila f 1 에 대한 수준보다 낮습니다. 모든 입자의 진영 사이의 상관 관계의 존재에 대한 인정 (혼돈에 대한 젊음의 가설), 소위 소리가 제거됩니다. 운동 ur-nya Boltzmann (L. Boltzmann, 1872). Tse ur-nie vrakhovuє zminu f-tsii rozpodіlu 입자 pіd vplyom ext. 힘 F(r, t) 및 입자 사이의 입자 쌍:
드 f 1 (u, r, t)zіtknennya, f "1 (u", r, t) i-f-tsії rozpodіlu침묵 후; u zіtknennya 전 입자의 i-선명도, u "i-zіtknennya 후 동일한 입자의 매끄러움, і = |u -|- 들여오는 계수. zіshtovhuyutsya, q - kut mizh vіdnosit인 입자의 선명도. , s (u,q)dW - 신체의 입자 분포의 차동 유효 단면적은 실험실 좌표계에서 dW를 절단하며, 이는 입자 vіdpovіdna pritsіlna vіdstan i azimuthal kut lіnії tsentrіv의 상호 작용 법칙에 따라 증착되어야합니다 ): s dW = bdbde 및 osnovі kvantovoї mehuvanіki에 대한 potentsіalnogo efektivnosti pererіzu otrimuyut에 대한 potentsіalom scho 예금의 분자 rozglyadayutsya 야크 센터
시스템은 어떻게 통계가 될 것입니다. 같음 , 적분 zіtknen Stf는 0과 같고 솔루션은 동역학적입니다. Boltzmann의 ur-niya는 Maxwell을 경멸할 것입니다. 중요하지 않은 상태의 경우 rozvyazannya kinetic. Boltzmann's는 f-tsії rozpodіlu Maxwell과 같은 작은 매개변수에 대해 f-tsії f 1(u, r, t) 행을 볼 때 짹짹거리는 소리와 같습니다. 가장 단순한(반응) 근사의 경우 적분 적분은 St로 근사됩니다. f 가스 іz vnutr. rіdina의 열전도율의 자유 대칭 단계, 지역적으로 똑같이 중요한 한 부분 f-tsіyu rozpodіlu z t-swarm, chem에서 승리하는 것이 가능합니다. 잠재력과 유체 역학. shvidkіstyu, yakі vіdpovіdat razglyady 소량의 조국. 그 전에 유체역학적 t-ri의 기울기에 비례하는 수정을 알 수 있습니다. 건조와 화학. 구성 요소의 전위, 임펄스, 에너지 및 in-va의 흐름을 계산하고 Navier-Stokes 방정식, 열전도도 및 확산을 반올림합니다. 나는 여기 coef. 전이는 시공간의 상관관계에 비례합니다. 에너지 흐름, 임펄스 및 피부 성분의 인바(in-va) 기능.
고체에서 물질이 이동하는 과정과 고체가 있는 부분 사이에 물질이 이동하는 과정을 설명하기 위해 콘덴서의 격자 모델이 널리 사용됩니다. 단계. 시스템의 진화는 메인에 의해 설명됩니다. 운동 ur-yum(마스터 방정식)
드 P(q, t) = tf(p, q, t) du- 함수는 세분화되어 모든 N 입자의 충격(유동성)에 대해 평균화되었으며, 이는 가닛 구조의 매듭에 따라 입자 세분화를 설명합니다(6개의 루트 N y , N< N y),
q- номер узла или его координата. В модели "решеточного газа "
частица может находиться в узле (узел занят) или отсутствовать (узел свободен);
승(q : q")-1시간 zі에서의 시스템 전환의 이동성은 q가 될 것이며, 이는 ін q"에서 입자의 전체 좌표 세트로 설명됩니다. 첫 번째 합계는 덴마크인에서 캠프 q로의 전환이 발생한 모든 프로세스의 기여도를 설명합니다. 이 캠프의 또 다른 합계입니다. 똑같이 중요한 빈도 분포의 경우(t : , ) P(q) = exp[-H(q)/kT]/Q, de Q-통계. 합, 시스템의 H(q)-에너지는 q일 수 있습니다. 전환의 이동성은 다음과 같은 세부 원칙으로 충족됩니다.승(q" : q)exp[-H(q")/kT] = W(q:q")exp[-H(q)/kT]. 함수 P(q,t)에 대한 방정식의 하위 백 뒤에는 운동성이 있습니다. n-chastkovyh 기능에 대한 ur-nya rozpodіlu, yakі otrimuyut는 rozashuvannyam에서 다른 모든 (N - n) 입자를 평균화합니다. 작은 h 운동의 경우. ur-nya m.b. virishenі는 분석적으로 chi를 수치적으로, z їх는 m. b. 코프를 제거하십시오. 확산, 자기확산, 점성점도, 박리성. 시스템의 이완의 단원자 결정에서 동등하게 중요한 상태로 전이되는 과정 이전의 이러한 종류의 침체는 분해를 볼 수 있게 합니다. 상 변환의 역학, 결정의 성장, 표면 r-tions의 역학에 대한 과도기 과정. 역학을 결정합니다. 그 coef를 포함한 특성. 양도됨.
로즈라훈쿠 코프용. 기체상, 희소상 및 고체상으로 이동하고 상 분리의 경계에서 교각 방법의 다양한 변형이 적극적으로 악의적입니다. 다이내믹스를 통해 ~10 -15초에서 ~10 -10초 Newton까지 시스템의 진화를 자세히 추적하여 확률론의 오른쪽에 복수할 수 있습니다.
chem의 시스템용. rozpodіlu chastok의 성격에 대한 r-tions, 시약 전송의 특징적인 시간과 їх khіmіchnym 사이에 nadaє spіvvіdnennia의 큰 유입. 변환. Yakscho shvidkist 화학. 변형이 작아 틈이 터져, 가을이 되어도 터지지 않는 하루. 결과적으로 p-tsії의 밀도는 크며 푹신한 덩어리의 법칙과 싸우고 솜털 덩어리의 법칙에 맞서 싸우는 것은 불가능합니다. f n s n > 1 분포의 추가 기능에 대한 시약의 분포를 더 자세히 설명할 필요가 있습니다. 반응 설명에서 중요합니다. 표면에 있는 입자의 흐름과 확산 제어 반응의 변동은 경계선의 마음일 수 있습니다(div. Macrokinetics)., 2판, M., 1982; 버클리 물리학 과정, prov. 영어, 3 vidavnitstv, v. 5-Reif F., 통계물리학, 엠., 1986; Tovbin Yu.K., inter-gas-solid body에 대한 물리화학적 과정 이론, M., 1990. Yu.K. 빈니차.
9장의 자료를 읽은 후 학생은 유죄입니다. 귀족 통계적 열역학의 기본 가정; 기억하다 그들의 권력의 귀족 진영 뒤에 있는 액수를 확보하기 위해; 배포를 가리키는 koristuvatisya 용어 및 명칭;
볼로디티 특수 용어; 통계적 방법에 의한 이상 기체의 열역학적 기능 분석의 시작.
통계적 열역학의 기본 가정
열역학적 방법은 적은 수의 분자로 구성된 시스템에는 충분하지 않지만 그러한 시스템에는 열과 일 사이에 차이가 있습니다. 동시에 프로세스의 명확성이 직접적으로 나타납니다.
적은 수의 분자에 대해서도 그 과정에서 모욕이 직접적으로 동일해집니다. 고립된 시스템의 경우 - 엔트로피의 증가 또는 하나의 유도 열(동일하게 중요한 전환 프로세스의 경우) 또는 її(중요하지 않은 프로세스의 경우) 이상입니다. 이러한 엔트로피의 이중성은 순서를 한 눈에 설명할 수 있습니다. 이제부터는 엔트로피처럼 시스템의 분자 상태가 무질서한 세계처럼 가능합니다. Qi yakіsnі yavlennya kіlkisno razvivayutsya 통계 열역학. 통계적 열역학은 과학의 야생 분과인 통계 역학의 일부입니다.
통계 역학의 주요 매복은 19세기처럼 형성되었습니다. L. Boltzmann과 J. Gibbs의 실습에서.
많은 수의 입자로 구성된 시스템을 설명할 때 두 가지 접근 방식을 선택할 수 있습니다. 현미경 і 거시적인. 거시적 인 pidkhіd는 단일 순수한 연설에 복수하는 시스템이 독립적 인 변화로 trom의 야만적 인 추세에서 두드러지는 고전 열역학으로 승리했습니다. 티 (온도), V (`em에 대해), N (입자의 수). 그러나 미시적으로 보면 1몰의 말을 처리할 수 있는 시스템에는 6.02 10 23 분자가 포함됩니다. 또한 첫 번째 접근 방식은 시스템의 마이크로스탄을 보고하는 것입니다.
예를 들어, 피부 순간에서 시간으로 피부 부분의 좌표와 자극. 고전적인 카이 양자의 유도에 대한 미시적인 설명은 변화하는 양자의 장엄한 수에 대한 움직임과 같습니다. 따라서 고전 역학에서 이상 기체의 표피 마이크로스탄은 6N 변화로 설명됩니다. (N - 입자 수): ZN 좌표 및 임펄스에 대한 ZN 투영.
시스템이 똑같이 중요한 스테이션에서 재건되는 것처럼 거시적 매개변수는 일정하지만 미시적 매개변수는 수시로 변경됩니다. Tse는 피부 마크로스탄이 sprat(실제로는 변함없이 풍부한) 마이크로스탄이 필요하다는 것을 의미합니다(그림 9.1).
쌀. 9.1.
통계적 열역학은 두 가지 접근 방식 간의 연결을 설정합니다. 주요 아이디어는 공격에서 공격하는 것입니다. 피부 마크로스탄에 많은 마이크로스탄이 주어지면 그 피부에서 마크로스탄에 대한 자체 기여를 강탈해야 합니다. macromill의 동일한 특성은 모든 microstanes에 대한 평균으로 개발될 수 있습니다. pіdsumovuyuchi їhnі 공헌 z urakhuvannyam statisticheskoї vagi.
마이크로스테인에 대한 평균화는 통계적 앙상블을 가장 잘 이해하여 수행됩니다. 앙상블 - 가능한 모든 마이크로스탄이 하나의 매크로스탄과 유사한 동일한 시스템의 전체 세트. 앙상블의 스킨 시스템은 하나의 마이크로 스테이션입니다. 전체 앙상블은 좌표 및 펄스 p(p, 큐 t)는 다음 순위를 의미합니다. p(p, q, t) dpdq - 앙상블에 대한 시스템이 볼륨 요소에 있다는 사실의 목적 dpdq 포인트 근처( 아르 자형 , 큐) 순간에 티.
센싱 기능은 거시적 상태에서 피부 마이크로스탠드의 통계적 값을 나타내는 기능에서 발견되었다.
관점에서 기능의 기본 기능은 다음과 같이 세분화됩니다.
시스템의 많은 거시적 힘은 좌표 및 임펄스 기능의 평균값으로 간주될 수 있습니다. f(p,q) 앙상블:
예를 들어 내부 에너지는 해밀턴 함수의 평균값입니다. H(p,q):
(9.4)
기능의 기초는 고전 통계 역학의 주요 가정의 본질이 되는 것이 었습니다. 시스템의 거시적 구조는 세분화의 실제 기능에 의해 다시 설정됩니다. , 야카 유쾌한 마음 (9.1) 및 (9.2).
똑같이 중요한 시스템과 똑같이 중요한 앙상블의 경우 시간에 입금하는 rozpodіl의 기능: p = p(p, 큐). 함수의 명시적 형태는 앙상블 유형의 영향으로 상승했습니다. 앙상블에는 세 가지 주요 유형이 있습니다.
드 케이 \u003d 1.38 10 -23 J / K - 볼츠만 상수. virase(9.6)의 상수 값은 지적 정규화에 의해 결정됩니다.
shvidkost에 대한 표준 rozpodіlu (9.6) є razpodіl Maxwell을 취소합시다 비 이는 가스에 해당됩니다.
(9.7)
드 중- 기체 분자의 질량. Viraz p(v)dv는 분자가 다음 범위에서 절대값을 가질 수 있는 능력을 나타냅니다. V ~ 전에 V + 디&. 함수의 최대값(9.7)은 분자의 가장 유동성을 제공하고 적분은
분자의 평균 밀도.
시스템이 이산적으로 에너지가 같을 수 있고 양자 역학적으로 설명할 수 있다면 해밀턴 함수의 대체는 다음과 같습니다. H(p,q) vikoristovuyut 해밀턴 연산자 시간, 세분화에 대한 함수 대체는 행렬 너비 p의 연산자입니다.
(9.9)
전력 매트릭스의 대각선 요소는 시스템이 i 번째 에너지 스테이션에 있고 에너지가 있다는 인상을 줍니다. 이자형(.
(9.10)
상수의 값은 정신 표준에 의해 결정됩니다.
(9.11)
이 비라즈의 깃발은 캠프 뒤의 가방이라고 합니다. Vіn maє 시스템의 열역학적 힘의 통계적 평가를 위한 핵심 값. viraziv(9.10) 및 (9.11)에서 입자 수를 알 수 있습니다. Njf 에너지를 끌어
(9.12)
드 N- zagalna kіlkіst chastok. 에너지 같음에 대한 입자(9.12)의 세분화를 볼츠만 세분화라고 하고 이 세분화의 수를 볼츠만 인자(승수)라고 합니다. 그들 중 일부는 다른 방식으로 작성되었습니다. 마치 동일한 에너지 £인 것처럼 Boltzmann 승수의 합을 기반으로 하는 방식으로 하나의 그룹으로 결합되어야 합니다.
(9.13)
드 지- kіlkіst rivnіv z 에너지 그녀에게 , 또는 통계적 허풍.
열역학 시스템의 많은 거시적 매개변수는 Boltzmann의 세분화를 사용하여 검토할 수 있습니다. 예를 들어, 평균 에너지는 통계적 vag가 개선된 동일한 에너지에 대한 평균으로 표시됩니다.
(9.14)
3) 시스템의 목소리를 설명하는 훌륭한 표준 앙상블 도브킬람. Teplova equal은 온도가 특징입니다. 티, 입자의 수와 동일 - 강의 화학적 잠재력. 따라서 rozpodil의 기능은 온도와 화학적 잠재력에 있습니다. 위대한 표준 앙상블을 위한 편곡 기능은 여기서 축하되지 않을 것이 분명합니다.
통계 이론에 따르면 많은 수의 시스템(~10 23) 중에서 세 가지 유형의 앙상블이 모두 하나와 동일합니다. 앙상블을 하나의 동일한 열역학적 거듭제곱으로 가져와야 하는지 여부를 선택한 다음 열역학 시스템을 설명하기 위해 다른 앙상블을 선택하는 것은 세분화할 기능의 정교하지 않은 수학적 처리에 의해 결정됩니다.
열역학. Mayer, Joule, Helmholtz의 로봇은 제목을 변경할 수 있었습니다. "힘 보존의 법칙"("힘"과 "에너지" 개념은 그 당시 엄격하게 논의되지 않았습니다). 이 법칙의 첫 번째 명확한 공식은 S. Carnot이 입증한 것처럼 물리학자 R. Clausius와 W. Thomson(Lord Kelvin)이 열 기관의 작업 결과 분석을 기반으로 가져갔습니다. 거시적 시스템에서 열과 로봇의 변형을 살펴보면서 S. Carnot은 실제로 Thomson이 열역학이라고 명명한 새로운 과학을 구상했습니다. 열역학은 연설을 형성하는 입자의 미세한 보풀에 의해 공급되지 않고 보풀의 열 형태가 다른 것으로 변형되는 특성과 혼합됩니다.
열역학은 이와 같이 시스템을 구성하기 위해 신체의 미시적 수명을 개선하지 않고 에너지 교환 가능성이 있는 시스템을 소수의 입자 특성의 시스템으로 간주합니다. 동등하게 중요한 시스템 또는 동등하게 가는 시스템의 열역학(고전적이지만 똑같이 중요한 열역학)과 중요하지 않은 시스템의 열역학(관련 없는 열역학)을 구별하십시오. 고전적인 열역학은 종종 단순히 열역학이라고 불리며 19세기 중반까지 형성된 이른바 TKM(Thermodynamic Picture of the World)의 기초가 되지 않습니다. 불균등하게 중요한 열역학은 20세기 후반에 발전했으며 생물학적 시스템과 전체 생명 현상을 보는 데 특별한 역할을 했습니다.
이 순서로 최근 열 현상과 함께 두 가지 과학을 직접 보았습니다.
1. 말의 분자적 성질을 개선하지 않으면서 열적 과정을 개발하는 열역학;
2. 분자 운동 이론(칼로리 이론과 반대되는 언어 운동 이론의 발전);
분자 운동 이론. 열역학의 관점에서, 분자 운동 이론은 혼란스럽게 붕괴하는 분자의 전체 다양화된 장엄한 집합체의 결과로 시스템의 다양한 거시적 표현을 관찰하는 것이 특징입니다. 분자 운동 이론 vikoristovuyu 통계 방법, tsіkavlyachis는 소수의 분자가 아니라 평균 값, yakі는 입자의 장엄한 총체의 변동을 특성화합니다. 분자 운동 이론의 또 다른 이름은 통계 물리학입니다.
열역학의 첫 번째 개암 나무 열매. Joule과 Mayer의 작업에 나선 Klausnus는 열역학의 첫 번째 개암 나무 열매에서 형성된 그의 생각을 먼저 제기했습니다. Vіn zrobyv vysnovok, scho be-yaké 몸 maє 내부 에너지 U . Clausius는 vіdmіnu vіd에서 "Q, povіdomlenogo tіlu의 따뜻함"에서 몸에서 움직이는 것처럼 її 따뜻함을 불렀습니다. 내부 에너지는 두 가지 등가 방식으로 증가할 수 있습니다. 즉, 물체를 기계 작업 A로 전달하거나 열량 Q를 추가하여 증가할 수 있습니다.
1860 p. W. Thomson은 오래된 용어 "힘"을 "에너지"라는 용어로 대체하여 공격적인 공식에서 열역학의 첫 번째 개암 나무 열매를 기록했습니다.
가스의 내부 에너지와 일 외부의 일을 증가시키기 위해 가스에 추가되는 열의 양(그림 1).
무한히 작은 변화를 위해 어쩌면
열역학의 첫 번째 개암 나무 열매 또는 에너지 보존 법칙은 에너지와 일의 균형을 견고하게 합니다. 이 역할은 서로 다른 유형의 에너지를 일대일로 상호 변환하는 일종의 "회계사" 역할과 동일시될 수 있습니다.
프로세스가 주기적이기 때문에 시스템은 출구 밀 і U1 = U2, dU = 0에서 회전합니다. 이 경우 모든 열이 공장으로 공급됩니다. 예를 들어, 나는 Q = 0, 나는 A = 0, 그래서. 불가능한 과정, 다른 몸의 변화 없이 이러한 승리의 유일한 결과, 돗토. 로봇 "영원한 dvigun"(perpetuum 모바일).
Meyer는 그의 로봇에서 그가 본 자연의 모든 "힘"(에너지)의 표를 만들고 25가지 유형의 변환(열 ® 기계 로봇 ® 전기, 언어 ® 열, 전기의 화학적 "강도")을 탐색했습니다. . Mayer, 살아있는 유기체에 대한 에너지의 보존 및 변환에 대한 조항을 확장했습니다(їzhі ® 화학 공정 ® 열 기계적 효과 점토). Qi는 화학 에너지가 열로 변환되는 Hess 로봇(1840)과 Faraday, Lenz 및 Joule에 의해 연결에 대한 줄-렌츠 법칙(1845)의 이러한 공식화 결과로 연중 적용되었습니다. 전기 에너지와 열 에너지 Q = J2Rt.
이렇게 10년 동안 한 걸음 한 걸음, 가장 교묘한 자연 현상의 통일을 요구하는 현대 과학의 가장 위대한 원리 중 하나가 형성되었습니다. 이 원칙은 공세에서 작동합니다. 그것은 큰 가치이며 에너지라고 불리며 자연에서 발생하는 일상적인 변형 중에도 변하지 않습니다. 에너지 보존 법칙에 대해 비난하는 것은 іsnuє가 아닙니다.
영양 조절
1. 열 현상과 상전이에 대한 연구는 왜 라플라스 결정론의 불가능성을 드러냈습니까?
2. 열 현상을 조사하기 위한 마이크로파라미터, 매크로파라미터는 무엇입니까?
3. 열현상의 발생 원인과 발생 원인은?
4. 열 현상 물리학의 기초를 형성한 과학자들의 이름을 말하십시오.
5. 보수세력이란? 분산력? 예를 가져오십시오.
6. 역학적 에너지 보존 법칙이 유효한 시스템은 무엇입니까?
7. 위치 에너지는 무엇입니까? 위치 에너지를 이해하기 위해 기계 시스템을 이해하는 데 얼마나 걸립니까? 설명.
8. 칼로리 이론을 간략하게 설명하십시오.
9. Rumfoord가 수행한 결과, 열량 이론을 설명하는 방법은 무엇입니까?
10. 정압(Cp) 공정과 정압(Cv) 공정에서 가스의 열용량이 다른 이유는 무엇입니까? 과학자들 중 누가 이 사실을 더 완고하게 증명하고 있습니까?
11. 열역학이란 무엇입니까? 무슨 일 있어?
12. 분자 운동 이론이란 무엇입니까?
13. 통계 물리학이란 무엇입니까? 그것이 별들의 이름인가?
14. 첫 번째 열역학을 공식화하십시오.
15. 열역학의 첫 번째 줄기는 누구와 (누구에 의해) 동등해질 수 있습니까?
문학
1. 디아길레프 F.M. 현대 자연 과학의 개념입니다. - 남: 보기. IMPE, 1998.
2. 현대 자연과학의 개념. / 에드. 교수 S.A. 사미기나, 2종. - Rostov n / D: "피닉스", 1999.
3. Dubnishcheva T.Ya 현대 자연 과학의 개념. 노보시비르스크: UKEA 유형, 1997.
4. 레미조프 O.M. 의학 및 생물 물리학. - M.: Vishcha shkola, 1999.
분자 물리학
열역학,
통계 물리학,
세 가지 위치
1.
연설은 입자로 구성됩니다.
2.
3.
통계적 방법 평균
열역학적 방법
열역학의 코브
열역학의 첫 번째 개암 나무 열매
δ 큐 = δ ㅏ + 듀 , 드 듀 큐및 δ ㅏ
또 다른 열역학
1 - 클라우지우스의 가정.
2 - 켈빈의 가정.
엔트로피 성장(
열역학의 제로 코브 (열역학의 뜨거운 개암 나무 열매)
약초 체계 ㅏ 비 씨, 다음 시스템 ㅏ rіvnovazі z에서 알고 씨
물리적 역학의 요소. 열역학적으로 중요하지 않은 시스템에서 전이 현상. 자갈네 리브냐니아가스 및 요고 프라이밍의 전이 현상은 MKT의 zgіdno입니다. 온도 압력 하에서 전달되는 계수의 영향.
물리적 역학(Inn.-그리스어 κίνησις - Rukh) - 중요하지 않은 매체의 프로세스에 대한 미시적 이론. 양자 및 고전 통계 물리학의 방법에 의한 역학
다양한 물리적 시스템(기체, 플라즈마, 기체, 고체)에서 에너지, 운동량, 전하 및 음성을 전달하고 최상의 물을 붓는 과정이 개발되고 있습니다.
열역학적으로 중요하지 않은 시스템에는 뒤집을 수 없는프로세스, 호출 전이 현상, 전달된 에너지, 질량, 충동의 확장이 있습니다. 전이 현상이 일어나기 전에 볼 수 있는 열 전도성(미쳤다 전달된 에너지),확산(미쳤다 전송된 마시) 저것 내부 마찰(재치있는 전달된 충동).
1. 열전도율.한 가스실에서는 분자의 평균 운동 에너지가 더 크고 다른 가스실에서는 더 낮지만, 한 시간 동안 분자가 지속적으로 닫힌 후 분자의 평균 운동 에너지를 진동시키는 과정, 즉 진동하는 과정 온도.
열 형태의 에너지 전달이 순서대로 진행 중입니다. 4의 법칙:
드 제이 -열 흐름 용량- 열의 형태로 전달되는 에너지에 의해 결정되는 값 중심선 엑스,엘 - 열 전도성, - 온도 구배 엑스그 maidanchik에 수직인 직선에서. 빼기 기호는 열전도율과 함께 에너지가 온도 변화로 직접 전달됨을 나타냅니다(기호 제이나는 - protilezhnі).
2. 확산.두 개의 점 기체, 즉 빛과 바람의 고체 입자를 모방하여 침투하고 혼합하는 것처럼 보이는 확산 현상. 확산은 이러한 몸체의 입자 질량 교환으로 시작하여 기존의 두께 구배가 있을 때까지 진동하고 계속됩니다. vinicles의 확산에 대한 분자 운동 이론의 형성 시간 아래. 분자의 파편이 장엄한 소용돌이와 함께 무너지고 있으며, 확산은 더 휘청거릴 수 있습니다. 방안에 악취가 나는 그릇을 열면 냄새가 제대로 퍼집니다. 여기에는 prote superechnosti가 없습니다. 대기압에서 분자는 약간 긴 자유 실행을 가질 수 있으며 다른 분자와 함께 zishtovhuyuchisya는 집에 "서"있는 것이 중요합니다.
화학적으로 균질한 기체의 확산 현상은 현재 진행 중입니다. 푹의 법칙:
드 제이엠 -질량의 흐름- 확산되는 연설의 질량에 의해 결정되는 값 한 시간에 하나의 Maidanchik을 통해 수직으로중심선 x, D -확산(확산 계수),디 아르 자형/디 엑스-너비를 1단위로 변경하는 속도를 증가시키는 두께 구배 엑스그 maidanchik에 수직인 직선에서. 빼기 기호는 마시의 전이가 강도의 직접적인 변화로 인한 것임을 나타냅니다(기호가 있습니다. 제이엠 ID 아르 자형/디 엑스증식).
3. 내부 마찰 (점도). 메커니즘 Viniknennya ducklings Miza Paralnia Share Gaza (Rіdini), Shahuyuzhuyu svidkosti, Polyaguє의 혼란스러운 열을 통해 Shcho , 공을 더 빨리 무너지는 공을 더 빨리, 더 빨리 무너뜨리는 공을 공중으로 가져옵니다.
두 가스 볼(반지름) 사이의 내부 마찰 강도는 차등적입니다. 뉴턴의 법칙:
드 시간-동적 점도(점도), d V/디 엑스-속도의 변화 속도를 나타내는 속도의 기울기 엑스,공의 직선에 수직, 에스-지역 에프.
두 개의 공이 다른 뉴턴의 법칙과 상호 작용하는 것은 한 시간 안에 한 공이 다른 공으로 바뀌는 과정으로 간주될 수 있으며, 이는 모듈러스에서 더 강력합니다. 같은 비라즈를 한 눈에 상상할 수 있다
드 jp -흐름 충동- 축의 양의 방향으로 1시간 동안 전달되는 동일한 임펄스에 의해 결정되는 값 엑스축에 수직인 단일 Maidan을 통해 엑스, -폭 그라디언트. 빼기 기호는 운동량이 속도 변화로 직접 전달됨을 나타냅니다.
온도 변화에 따른 확산 성장 계수:
온도가 증가하면 열전도 계수도 증가할 수 있습니다.
점도 계수의 온도 유지는 열전도 계수의 온도 유지와 유사합니다.
열역학의 첫 번째 법칙(첫 번째 개암나무 열매)(열 과정에서 에너지 보존 법칙). 가스의 이소프로세스에 대한 열역학의 첫 번째 개암 나무 열매를 시작합니다. 단열 과정. 리브냐니아 포아송. 폴리트로픽 프로세스.
열역학의 첫 번째 개암 나무 열매- 열역학의 세 가지 기본 법칙 중 하나는 열역학 시스템의 에너지 보존 법칙입니다.
.하나의 밀에서 다른 밀로 전환하는 동안 시스템의 내부 에너지 변화는 시스템의 cob 밀과 시스템의 최종 밀에서만 퇴적될 수 있도록 작업력과 시스템으로 전달된 열량의 더 진보된 합계입니다. 작동하는 방식으로 입금할 수 없습니다. 다시 말해, 내부 에너지는 함수가 될 것입니다. 순환 과정에서 내부 에너지는 변하지 않습니다.
δ 큐 = δ ㅏ + 듀, 드 듀є 시스템 내부 에너지의 마지막 미분, 그리고 δ 큐및 δ ㅏ시스템에 전달된 기본 열량, 시스템에 의해 실행 가능한 방식으로 완료되는 기본 작업.
열역학의 첫 번째 개암 나무 열매:
§ 등압 과정에서
§ isochoric 과정에서 ( ㅏ = 0)
§ 등온 과정에서 (Δ 유 = 0)
여기서 - 기체의 질량 - 기체의 몰질량 - 정상 기체에서의 몰 열용량 - 기체의 압력, 부피 및 온도는 정확하고, 또한 나머지 균일성은 다음에 대해서만 정확합니다. 이상 기체.
확고한 연설 상태. 그 형태의 zberіgati obsyag의 건물이 특징인 캠프. 단단한 몸의 원자는 작은 응집력보다 작을 것이고 나는 열심일 것입니다. Є 야크 먼, і 주문 근처.
D. 가스, rіdina 및 고체에서 발견 될 수 있으며, 또한 그 안에있는 제 3 자 연설의 입자도 확산 될 수 있습니다. 큰 입자, zvezhenyh 가스 치 rіdіnі zdіysnyuєtsya zavdyakovu їhnіm brоnіvskomu ruh. 가장 흔한 D.는 가스에서, 더 자주 육지에서, 더 자주 고체에서 발견되며, 이는 이러한 매체에서 입자의 열 변동 특성에 의해 결정됩니다.
입체. 그 형태의 zberіgati obsyag의 건물이 특징인 캠프. 단단한 몸의 원자는 작은 응집력보다 작을 것이고 나는 열심일 것입니다. Є 야크 먼, і 주문 근처.
모국. 진영은 비록 작을지언정 수줍음이 많으니 계약을 하는 것이 좋을 텐데, 좋은 모습을 보이지 않으려고 항의한다. 조국은 판사의 형태를 쉽게 채우고 야크에 배치됩니다. rіdini 분자의 원자는 평등의 진영 근처를 돌아 다니며 다른 원자에 의해 닫히고 종종 다른 빈 곳을 뛰어 넘습니다. 가까운 주문은 더 이상 없습니다.
가스. garnoy stylistyu, vіdsutnіstyu zdatnostі zberіgati yak obsyag가 특징 인 캠프, 나는 형성합니다. Gaz pragne는 youmu에게주는 전체 obsyag를 차지했습니다. 가스의 원자 또는 분자는 자유롭게 움직이며 그 사이에는 크기보다 풍부합니다.
혈장. 종종 zahrahovuetsya의 총체적인 상태로 플라즈마는 원자의 이온화의 큰 단계와 함께 가스에서 건조됩니다. All-Sveta에서 대부분의 바리온 연설(질량은 99.9%에 가깝습니다)은 플라즈마 스테이션에서 재구매합니다.
표면 장력의 표현. 표면 장력 계수. 친수성 및 소수성 표면. Umov의 동일한 빛 방울은 고체 표면에 있습니다(최소 에너지 원리). PAR(Surface-Active Speech) 및 정체.
표면 장력은 평형 상태에 있는 두 상의 표면 분리의 열역학적 특성으로, 분리된 표면의 단일 영역의 역 등온 운동학적 조정 작업에 의해 결정됩니다. , 온도, 시스템의 부피 및 모든 구성 요소의 화학적 잠재력.
표면 장력은 물리적 감각의 영향을 받을 수 있습니다 - 에너지(열역학) 및 힘(기계적). 정력적(열역학적) 지정: 표면 장력 - 온도의 마음에 대한 її 스트레칭에 대한 로봇의 표면 압력 증가 이유. 힘(기계적) 목적: 표면 장력은 선의 표면을 둘러싸는 야크 선의 단일 선에 가해지는 힘입니다.
표면 장력 계수 - 로봇, 1제곱미터당 표면적의 등온 증가에 필요합니다.
표면 장력 계수:
- 온도 변화로 인한 변화;
- 임계점에서 0에 가깝다.
- 시골에 있는 집 앞에 눕는 것.
소수성(그리스어: ὕδωρ - 물 및 φόβος - 두려움, 두려움) - 물과의 접촉을 피하기 위한 "프라그네"와 같은 분자의 물리적 힘. 분자 자체는 때때로 소수성이라고 합니다.
친수성(그리스어: ὕδωρ - 물 및 φιλία - 사랑) - 지표수와 물의 분자 상호 작용 강도의 특성. 소수성의 순서는 전화까지 볼 수있을뿐만 아니라 일부에서는 표면에 힘이 있습니다.
이제 우리는 고체 표면에 놓인 rіdina 한 방울과 같은 현상을 볼 수 있습니다. 이러한 방식으로 상 사이에는 기체-고체, 고체-고체 및 기체-고체의 세 가지 계면이 있습니다. 중간 방울의 거동은 단면의 표시된 경계에서 표면 장력 값(자유 표면 에너지 값)에 의해 결정됩니다. 막대와 가스 사이의 공간에 대한 표면 장력의 힘은 구형 모양의 방울을 제공하는 데 실용적입니다. 이 경우 고체의 내부 분포에 대한 표면 장력은 해당 고체의 기체의 상호 분포에 대한 표면 장력보다 커야 합니다. 이 경우 희귀 방울을 구체로 끌어들이는 과정은 표면적의 1시간 증가와 함께 조국-고체의 분할 사이 표면적의 변화로 가져와야 합니다 가스 라디나 분할의 경계선. 조심해 비 배뇨솔리드 바디 네이티브의 표면. 방울의 모양은 표면 장력과 중력의 동일한 힘에 따라 달라집니다. 물방울이 크면 표면으로 떠오르고 작으면 활 모양을 휘게 됩니다.
피상적으로 적극적인 말( 증기) - 화학 석판, 야크, 상 분리 표면에 집중, 표면 장력 감소를 요구합니다.
혼잡 지역
몸조심하세요. 주요 zastosuvannya PAR - miyuchyh 및 청소 zasobіv의 활성 구성 요소로 (오염 제거를 위해 zastosovuyutsya하는 사람들 중), 친애하는, 약속,기구, 옷, 연설, 자동차 및 іn을 주시하십시오.
화장품. 화장품에서 PAR의 주요 선택은 PAR이 수십만 개의 베이퍼에 도달할 수 있는 샴푸입니다.
섬유 산업. STEAM은 주로 합성 섬유의 섬유에 정전기를 줄이는 데 사용됩니다.
Shkiryan promislovist. Zakhist shkiryanikh virobіv vіd 폐 poshkodzhen 그 zlipannya.
Lakofarbova promislovіst. STEAM은 표면 장력을 줄이는 데 사용되며, 이는 바비 재료가 obblyuvanny 표면의 작은 구덩이에 쉽게 침투하고 다른 말소리(예: 물)로부터 지지되도록 합니다.
종이 공예. vicory의 STEAM은 vicorous 종이 가공시 잉크와 끓인 셀룰로오스의 바닥에 사용됩니다.
야금. PAR 에멀젼은 오일 압연기용으로 만들어집니다. 문지름을 줄이십시오. 기름이 타는 Vitrimuyut 고온.
자히스트 로슬린. PAR은 농업 분야에서 널리 사용되며 시골 국가에 vicory의 유제를 개선하기 위해 멤브레인 벽을 통해 살아있는 구성 요소를 roslin으로 운반하는 효율성을 높입니다.
하르초프의 약속. 유화제 형태의 STEAM(예: 레시틴)이 풍미를 보충하기 위해 첨가됩니다.
나프토비도부톡. PAR은 오일 공급을 증가시키는 방식으로 지층(PZP)의 근진동 구역의 소수화를 위해 설치됩니다.
삶. 가소제라고 하는 STEAM은 부서짐을 줄이기 위해 물 소비량을 변경하기 위해 시멘트 혼합 합계와 콘크리트를 추가합니다. Tse zbіshuє kіntsevu mіtsnіst (브랜드) 경화 재료, yogоshchіlnіst, morozostіykіst, vodoproniknіst.
약. 양이온 및 음이온 PAR은 수술에서 방부제로 사용됩니다.
모세관 현상, 물리적 표현, 중간 사이의 공간에 대한 피상적 긴장에 의해 확대된, 그것은 주저하지 않는다. 케이아이까지 고향, 가스 또는 습한 증기 사이에있는 곡면을 불러내는 드문 중간에서 출현 소리를 내기 위해.
배뇨, 단단한 몸의 표면이나 다른 중간에서 중간으로 도틱을 비난하는 현상. zokrema, 가스 (증기) 또는 기타 rіdina와 접촉하는 단단한 표면의 roztіkannі rіdini에서 다공성 몸체 및 분말 누출, 막대 표면의 곡률은 단단한 몸체였습니다.
라플라스 공식
얇은 얇은 침을 봅시다. zavtovshki yakoi는 분노할 수 있습니다. 자유 에너지를 최소화하는 연습, 제련은 차이를 만듭니다. 다른 측면. 이것은 마일 전구의 이유를 설명합니다. 제련의 추가 악. 이 지점에서 평균 곡률로 인해 증착되는 표면 지점에서의 추가 압력 및 주어진 라플라스 공식:
여기 아르 자형 1,2 - 점에서 머리 곡률 반경. 악취는 마치 곡률 중심이 점에서 점의 평평한 한쪽 면에 있는 것처럼 같은 기호일 수 있고 다른 기호(반대편에 있는 것처럼)일 수 있습니다. 예를 들어 구의 경우 표면의 임의 지점에서 곡률 중심이 구 중심을 중심으로 이동하므로
R 1 = R 2 = R
반지름이 있는 원기둥의 수직 표면의 경우 아르 자형아마도
존경을 돌려, 무엇 Δ 피제련 표면에서 중단 없는 기능이 될 수 있으며, 한 지점에서 제련의 "긍정적인" 면을 선택하면 지역적으로 고유하게 정의됩니다. 긍정적인 자전거 dosit 가까운 її 점에서 표면.
라플라스의 공식에 따르면, 그것은 길고 마일 길이의 plivka이며, 다소 큰 모양의 프레임 위에 뻗어 있으며 좋은 0인 구근인 마티마 평균 곡률을 충족하지 않습니다.
분자 물리학 및 열역학 과목. 통계 물리학 및 열역학. MKTgas의 주요 조항. 열역학 및 통계적 방법. 열역학의 세 가지.
분자 물리학서로 다른 골재 제분소에서 물체의 물리적인 힘이 미시적(분자) 생명의 관점에 기초하는 분할 물리학.
열역학,열역학적 다양성의 역에서 변화하고 있는 거시적 시스템의 가장 중요한 힘, 즉 그들 사이의 전환 과정에 관한 과학.
통계 물리학,분할 물리학의 임무는 많은 수의 동일한 입자(분자, 원자, 전자, 함께)로 구성된 시스템의 거시적 물체의 힘을 이러한 입자의 힘과 그들을.
분자 운동 이론그것은 손에 의한 신체의 힘의 존재와 신체가 형성되는 원자, 분자 및 이온의 상호 작용을 설명하기 때문에 vchennya라고 불립니다.
ICT를 기반으로 거짓말을 하는 연설이 있을 것입니다. 세 가지 위치, 추가 경고 및 증거를 위해 피부를 가져온 것(Brownivsky Rukh, 확산 및 기타):
1.
연설은 입자로 구성됩니다.
2.
입자가 혼란스럽게 무너지고 있습니다.
3.
입자는 하나씩 상호 작용합니다.
메타 분자 운동 이론은 모든 물체가 아래로 떨어지는 작은 입자로 구성되어 있다는 증거를 기반으로 거시적 물체와 그 안에서 일어나는 열적 과정의 힘에 대한 설명입니다.
분자 물리학에 의해 구현된 프로세스는 분자의 상당 부분을 결합한 주입의 결과입니다. 통계적 법칙인 분자의 상당 부분의 행동 법칙은 추가적인 도움으로 마무리됩니다. 통계적 방법. 이 기초 방법은 최종 분석에서 거시적 시스템의 힘이 시스템 부분의 힘, 움직임의 특성에 의해 결정된다는 사실에 근거합니다 평균이러한 입자의 동적 특성 값(속도, 에너지 등). 예를 들어, 신체의 온도는 분자의 무질서한 움직임의 변화에 의해 결정되지만 진동이 다른 시간에 있든 없든 분자의 변화는 변화의 평균값을 통해서만 표현할 수 있습니다. 분자의 움직임.
열역학은 이러한 변환의 기초가 되는 마이크로 프로세스를 고려하지 않습니다. 침 열역학적 방법통계로 vіdrіznyaєtsya. 열역학은 최근 데이터의 결과로 확립된 두 가지 기본 법칙에 기반을 두고 있습니다.
열역학의 코브- 열역학의 기초가 되는 가정의 일관성. 이러한 조항은 과학적 연구의 결과로 설정되었으며 실험적으로 도입되었습니다. 열역학이 공리적으로 자극될 수 있도록 악취의 가정이 어떻게 받아들여지는가.
초기 열역학의 필요성은 열역학이 미시적 확장에 대한 특정 허용 없이 시스템의 거시적 매개변수를 설명한다는 사실 때문입니다. 통계 물리학은 내부 구조의 영양을 다룹니다.
열역학의 cobs는 독립적이므로 다른 cobs에서 개발할 수 없습니다.
열역학의 첫 번째 개암 나무 열매
시스템에 의해 제거된 열의 양은 내부 에너지와 반대 세력의 작업을 변경하는 데 사용됩니다.
한 스테이션에서 다른 스테이션으로 전환하는 동안 시스템의 내부 에너지 변화는 작업력과 시스템으로 전달되는 열의 양을 합한 것으로 이러한 전환이 이루어지는 방식에 있지 않습니다.
δ 큐 = δ ㅏ + 듀 , 드 듀є 시스템 내부 에너지의 마지막 미분, 그리고 δ 큐및 δ ㅏ시스템에 전달된 기본 열량, 시스템에 의해 실행 가능한 방식으로 완료되는 기본 작업.
또 다른 열역학
열역학의 또 다른 법칙은 다른 종류의 영구 운동을 생성하는 것을 불가능하게 만듭니다.
1 - 클라우지우스의 가정.불가능한 과정, 유일한 결과는 차가운 물체에서 뜨거운 물체로 열을 전달하는 것입니다.
2 - 켈빈의 가정.불가능한 순환 과정, 그 결과는 열 저장고 냉각 작업을 병에 넣는 것뿐입니다.
열역학의 세 번째 cob은 다음과 같이 공식화될 수 있습니다.
엔트로피 성장( 시스템에 문제가 없는 세상처럼)절대 0도에서 시스템이 아무리 중요해도 퇴적할 수 없는 마지막 경계까지 밀어붙입니다.
열역학의 제로 코브 (열역학의 뜨거운 개암 나무 열매)
물리적 원리절연 시스템 vreshti-resht의 cob mill과 독립적인 확고한 , 열역학적 평등이 내부에 설정되고 또한 시스템의 모든 부분이 열역학적 균등화에 도달할 때 동일한 온도를 가져야 합니다. Tim 자신이 bulo zero cob 실제로 입력하고 온도에 대한 이해를 결정합니다. Zero cob에 3차원 모양을 줄 수 있습니다.
약초 체계 ㅏ시스템의 열역학적 균형에 있을 것 비, 그리고 그 하나는 그녀의 손에 있는 시스템에서 씨, 다음 시스템 ㅏ rіvnovazі z에서 알고 씨. 온도가 같은 사람.
통계적 열역학- Razdіl 통계 물리학, scho 공식화 법률, dosvid TD 값에 vimiryuvanim과 연설의 scho pov'yazuyut 분자력.
STD는 동등하게 중요한 시스템의 열역학 법칙의 방해 및 분자 상수에 대한 TD 함수 계산과 관련이 있습니다. STD는 가설과 가정을 기반으로 합니다.
역학의 관점에서 STL에서는 좌표의 평균 값과 값의 출현에 대한 충격 및 운동량이 고려됩니다. 거시적 시스템의 열역학적 힘은 평균값으로 표시됩니다. vipadic 가치그렇지 않으면 ymovіrnostі의 농축 특성.
고전 STD(Maxwell, Boltzmann), 양자(Fermi, Dirac, Bose, Einstein)를 구별하십시오.
STD의 주요 가설: 시스템을 구성하는 입자의 분자력과 시스템의 거시적 힘 사이에는 명백한 연결이 있습니다.
앙상블이 크며, 서로 다른 마이크로스테인에서 발견되는 유사한 TD 시스템이 무한히 많을 수 있습니다. 일정한 에너지를 갖는 앙상블은 동일한 움직임의 모든 마이크로스탄을 갖는다. 평균값은 앙상블의 평균값 이전에 상당한 시간 간격 동안 물리적으로 측정됩니다.
§ 1. Macrostan의 경우 Micro-ta. 열역학적 imovirnist(정적 vaga) 및 엔트로피. 볼츠만 공식. 다른 TD법의 통계적 특성
macrostan에 대한 설명에는 약간의 변경이 필요합니다(종종 2). 마이크로스테인에 대한 설명을 위해서는 6가지 다른 입자가 도입된 피부와 같은 특정 입자에 대한 설명이 이루어져야 합니다.
그래픽 이미지의 경우 마이크로스테인은 위상 공간으로 쉽게 덮입니다. 구별 - 상 공간(분자) 및 G상 공간(기체).
마이크로 스테이션의 수를 위해 Boltzmann vikoristovuvav sposіb seredkіv, tobto. 상이 중간으로 나뉘고 중간 값이 커서 입자의 살포는 수용할 수 있지만 전체에 비해 작습니다.
하나의 중간이 하나의 마이크로스탄으로 입증된다는 점을 고려하면 전체 의무를 의무적인 중간으로 분할해야 하는 경우 마이크로스탄의 수를 제거합니다.
위상 공간이 3개의 중간으로 분할된 것은 허용됩니다. 시스템의 총 입자 수는 9입니다. 한 매크로스탄: 7+1+1, 다른 매크로스탄: 5+2+2, 세 번째 매크로스탄: 3+3+3. 가죽 마크로스탄을 구현할 수 있는 마이크로 스테이션의 Porahuyemo 수. 이것은 좋아지는 방법의 수입니다. Boltzmann의 통계는 종종 그것에 대해 기억됩니다. 중간 입자 사이의 입자 교환은 새로운 마이크로 스탄을 제공하지만 매크로 스탄은 자체적으로 버려집니다.
가장 큰 마이크로 스테이션은 입자가 전체 볼륨에 균일하게 분포되어 있는 시스템에 의해 제공됩니다. 가장 최근의 스테이션은 시스템의 한 부분에서 입자의 축적을 인식하고 있습니다.
Avogadro의 수가 두 개의 중간으로 나뉘면 마이크로 스테이션의 수가 가장 중요합니다.
스털링 공식을 사용합시다.
남의 한가운데에 뛰어드는 한 부분처럼, 우리는 주의를 끕니다.
시스템을 가져 가자 엑스입자. 미워하자, 쇼브. Rozrahunok 쇼 무엇 엑스 = 10 12 .
시스템이 동일한 상태로 전환되는 세계에서 열역학적 이동도가 증가하고 엔트로피도 증가합니다. 오체,
두 개의 센터 시스템을 사용하는 기능을 살펴보겠습니다. 첫 번째 vipad는 NA+0이고 다른 vipad는 0.5 + 0.5입니다. 온도는 일정합니다. 첫 번째 스테이션에서 다음 스테이션으로의 전환 - 가스의 등온 팽창.
볼츠만 공식이 있는 Zgidno,
그러니 나중에 볼츠만으로 가십시오. 이제 우리는 볼츠만 공식을 수학적으로 사용할 수 있습니다.
두 시스템을 가져 가라
새로운 시스템의 엔트로피가 더 발전하더라도 두 시스템에서 세 번째 시스템을 풀 수 있습니다.
두 개의 독립 시스템의 이동성이 배가됩니다.
함수는 대수입니다.
Alentropy - 팽창 값, 필요한 비율 계수. 에이스는 볼츠만 상수입니다.
여기에서 축은 평등점에서의 최대 엔트로피가 절대 법칙이 아니라 통계적 법칙이라는 점잖은 전이와 비스노복(visnovok)이다. 보시다시피, 입자가 적으면 다른 열역학 법칙이 더 적절합니다.
§ 2. 에너지로 분자의 분해. 볼츠만의 법칙
시스템 H 입자, . 분자는 에너지로 어떻게 나뉩니까? 분자의 수는 어떻게 에너지를 가질 수 있습니까?
스테이션에서의 엔트로피는 최대값과 같습니다.
그리고 이제 우리는 더 많은 것을 알고 있습니다:
우리는 차이점을 알고 있습니다.
Rivnian(2)에는 모든 수의 독립이 없습니다.
휴경 변수를 피하기 위해 중요하지 않은 Lagrange 승수 방법을 사용합니다.
그것들은 휴경 변화에 대한 계수가 0과 같도록 선택됩니다.
합계 독립 Todi reshta 회원. 남은 비디오, 쇼
잠재적인 비용 효율성:
제안:
우리는 (3)에서 나타냅니다:
승수를 하나 더 제거합시다. Ur-e (6) 로그에 i 부분합을 곱한 값:
중요하지 않은 라그랑주 승수가 싱어블이 되었습니다.
나머지 볼츠만 법칙은 다음과 같이 작성됩니다.
우리는 (8) 값을 나타냅니다
친닉 볼츠만
즉, Boltzmann은 다음과 같이 기록되었습니다.
분명히, 절대 영도에 가까운 온도에서. 각성 라인에는 분자가 없습니다. 불일치가 아닌 온도에서 나는 만인의 평등을 위해 상승했다.
- 캠프 뒤의 액수
§ 3. 분자 진영 뒤의 합과 열역학적 힘과의 її 연결
분자의 진영 뒤에 많은 돈을 가진 권력이 있음이 분명합니다. 첫째, 값은 무한하며 값은 온도, 입자 수 및 시스템의 부피에 따라 달라집니다. її가 돌진을 형성하는 분자 덩어리의 형태로 누워있는 것도 가능합니다.
캠프에 대한 달리 합계는 절대 값이 아니며 정확한 승수에 정확히 할당됩니다. Її 예금의 가치는 시스템의 에너지와 같습니다. 종종 절대 영도의 온도는 최소 양자수를 가진 분자의 온도로 간주됩니다.
밀 뒤의 양은 온도의 단조 증가 함수입니다.
에너지가 증가함에 따라 캠프 뒤에 있는 돈의 양이 증가하고 있습니다.
분자의 진영 뒤에 있는 합에는 다중성의 힘이 있습니다. 분자의 에너지는 진행 에너지와 내부 분자 에너지의 합으로 나타낼 수 있습니다. 캠프에 대한 Todi sum은 다음과 같이 작성됩니다.
다음과 같이 할 수 있습니다.
전자 rivniv의 파괴에 필요합니다 높은 온도. 상대적으로 낮은 온도 기간 동안 전자 콜리빙의 기여는 0에 가깝습니다.
전자 상태의 제로리븐
Tse 모든 것을 보른-오펜하이머 근사(Born-Oppenheimer approximation)라고 합니다.
같은 양을 다음과 같이 바꿀 수 있다고 가정합니다.
서로 실질적으로 같다면 다음을 수행합니다.
리브니브의 바이러스성
이러한 형태의 쓰기는 분자의 에너지 같음의 합이라고 합니다.
캠프 뒤의 합계는 시스템의 열역학적 힘과 관련이 있습니다.
온도를 살펴보겠습니다.
Viraz는 엔트로피 때문에 제거되었습니다.
헬름홀츠의 에너지
우리는 악덕을 알고 있습니다.
엔탈피 및 깁스 에너지:
열용량 손실:
처음에는 모든 값이 0 에너지로 증가하고 다른 방식으로 모든 동일한 값이 시스템에 대해 계산되어 자주 기억할 수 있습니다. 이상 기체에서 분자는 다르지 않습니다.
§ 4. Gibbs의 정규 분포
Gibbs는 통계적 또는 열역학적 앙상블 방법을 전파했습니다. 앙상블 - 훌륭하지만 서로 다른 마이크로 스테인에 있는 유사한 열역학 시스템의 수인 불일치가 없습니다. microcanonical 앙상블은 일관성이 특징입니다. Canonical Ensemble May Postiyni. 마이크로캐노니컬 앙상블을 위한 Rozpodіl Boltsman buv vvedeniya, 캐노니컬로 넘어가자.
온도 조절기의 시스템에서 하나의 마이크로스탄의 효율은 얼마입니까?
Gibbs는 통계적 앙상블을 이해합니다. 눈에 띄게 훌륭한 온도 조절 장치, 아마도 새로운 앙상블 - 그러나 서로 다른 마이크로스테인의 시스템. 어서 해봐요 중- 앙상블의 시스템 수. 캠프에서 나 perebuyat 시스템.
표준 앙상블에서 샤드는 다른 에너지로 실현될 수 있으며 다음으로 정리될 수 있습니다. 이는 동일한 에너지 측면에서 오래되어 거짓말을 하는 냄새가 납니다.
야영으로 가자, 시스템의 에너지와 엔트로피가 같다. Tsіy 시스템 vіdpovіdaє microstanіv.
Helmholtz의 에너지는 전체 앙상블이되었습니다.
내부 에너지를 에너지와 동일시하면
Todi ymovіrnіst 하나는 더 비쌀 것입니다
이러한 순위에서 다른 에너지의 가치가 있는 umovirnosti는 시스템의 에너지에 있지만 다를 수 있습니다.
- 깁스의 표준 분할
- 매크로스탄에 대한 유연성
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§5
시스템의 정체 뒤에 있는 금액
함수는 시스템이 될 것이고 다중성의 힘을 가질 것이다. 시스템의 에너지를 한 눈에 보려면:
국소 입자 시스템에 대한 연결이 있음이 밝혀졌습니다. 국소화되지 않은 입자에 대한 마이크로스테이션의 수는 더 적을 것입니다. 토디:
승수에서 Koristuyuschie 전력, otrimaemo:
§ 6. 캠프 뒤의 누진적 합계.
단원자 이상 기체의 TD 전력
단원자 이상기체를 살펴보자. 분자는 질량과 건물이 공간에서 이동할 수 있으므로 점으로 들어갑니다. 에너지는 너무 자주 비쌉니다.
그러한 움직임은 세 개의 창고를 바라보는 에너지로 상상할 수 있는 세 가지 자유도를 가질 수 있습니다. ruh uzdovzh 좌표를 살펴 보겠습니다. 엑스.
양자 역학에서:
그렇게 가정하십시오.
